Modèle d'impureté d'Anderson
Le modèle d'impureté d'Anderson est un modèle étudié en théorie de la matière condensée. Le modèle a été introduit en 1961 par Phillip W. Anderson afin d'expliquer l'apparition de moments magnétiques locaux dans des métaux à basse température (voir effet Kondo). Il est également largement utilisé afin de résoudre des problèmes de physique à N corps, par exemple en théorie du champ moyen dynamique, afin de décrire des systèmes fortement corrélés tels que des matériaux à fermions lourds ou encore pour des isolants de Kondo. Le modèle se veut une description d'une impureté magnétique (un atome avec une orbitale d ou f partiellement  remplie) interagissant avec un bain d'électrons de conduction (métal). Pour une impureté unique dans un cristal métallique, le hamiltonien, en seconde quantification, s'écrit:

où  et  sont respectivement les opérateurs de création et d'annihilation de l'impureté magnétique de spin  et d'énergie , et  sont les opérateurs de création et d'annihilation des électrons de conduction qui ont un vecteur d'onde , un spin  et une énergie ,  est le potentiel d'hybridation entre les orbitales d'impuretés et les électrons de conduction et  est le potentiel d'interaction coulombien entre les électrons d'impuretés sur une même orbitale.

Limites du modèle 
Afin de comprendre le modèle, il est utile d'étudier ses différentes limites.

Limite atomique 
Dans la limite atomique, on ne considère que la partie incluant l'impureté:

Comme il n'y a qu'une seule impureté (une seule orbitale), l'espace d'Hilbert correspondant à cet hamiltonien est de dimension 4. Les 4 états propres du système sont donc: le vide , l'occupation simple  () et l'occupation double de l'orbitale . Le spectre d'énergie pour la limite atomique est le suivant: 0 pour le vide,  pour une occupation simple  et  pour l'occupation double. Si on considère que l'état occupé est dégénéré en spin () alors . En général, considère que  pour avoir une répulsion coulombienne des électrons sur un même site d'impureté et  pour avoir des états liés. Si on calcule la variation d'énergie lorsqu'on enlève ou on ajoute un électron sur un site d'impureté en partant d'une occupation simple, on a: 

Ainsi, en général, la variation d'énergie lorsqu'on ajoute ou on enlève un électron peut s'écrire  où le  est associé à l'ajout d'un électron et le  est associé au retrait d'un électron. On peut voir que si , alors  et il devient coûteux en énergie d'enlever ou d'extraire un électron d'un site simplement occupé. On peut donc conclure que l'état  est l'état fondamental du système atomique. On peut donc en conclure que pour une répulsion coulombienne suffisamment grande sur les sites d'impuretés, on peut voir l'émergence d'un moment magnétique local si l'orbitale atomique considérée est suffisamment localisée (orbitale d ou f).

Limite non-interagissante (U=0)

Notes et références 

Physique de la matière condensée
Le modèle d' impureté d' Anderson est un modèle étudié en théorie de la matière condensée . Le modèle a été introduit enpar Phillip W. Anderson afin d' expliquer l' apparition de moments magnétiques locaux dans de les métaux à basse température ( voir effet Kondo ) . Il est également largement utilisé afin de résoudre de les problèmes de physique à N corps , par exemple en théorie de le champ moyen dynamique , afin de décrire de les systèmes fortement corrélés tels que de les matériaux à fermions lourds ou encore pour de les isolants de Kondo . Le modèle se veut une description d' une impureté magnétique ( un atome avec une orbitale d ou f partiellement remplie ) interagissant avec un bain d' électrons de conduction ( métal ) . Pour une impureté unique dans un cristal métallique , le hamiltonien , en seconde quantification , s' écrit : où et sont respectivement les opérateurs de création et d' annihilation de l' impureté magnétique de spin et d' énergie , et sont les opérateurs de création et d' annihilation de les électrons de conduction qui ont un vecteur d' onde , un spin et une énergie , est le potentiel d' hybridation entre les orbitales d' impuretés et les électrons de conduction et est le potentiel d' interaction coulombien entre les électrons d' impuretés sur une même orbitale . Limites de le modèle Afin de comprendre le modèle , il est utile d' étudier ses différentes limites . Limite atomique Dans la limite atomique , on ne considère que la partie incluant l' impureté : Comme il n' y a qu' une seule impureté ( une seule orbitale ) , l' espace d' Hilbert correspondant à cet hamiltonien est de dimension Lesétats propres de le système sont donc: le vide , l' occupation simple ( ) et l' occupation double de l' orbitale \ . Le spectre d' énergie pour la limite atomique est le suivant:pour le vide , pour une occupation simple et pour l' occupation double . Si on considère que l' état occupé est dégénéré en spin ( ) alors \ . En général , considère que pour avoir une répulsion coulombienne de les électrons sur un même site d' impureté et pour avoir de les états liés . Si on calcule la variation d' énergie lorsqu' on enlève ou on ajoute un électron sur un site d' impureté en partant d' une occupation simple , on a : Ainsi , en général , la variation d' énergie lorsqu' on ajoute ou on enlève un électron peut s' écrire où le est associé à l' ajout d' un électron et le est associé à le retrait d' un électron . On peut voir que si , alors et il devient coûteux en énergie d' enlever ou d' extraire un électron d' un site simplement occupé . On peut donc conclure que l' état est l' état fondamental de le système atomique . On peut donc en conclure que pour une répulsion coulombienne suffisamment grande sur les sites d' impuretés , on peut voir l' émergence d' un moment magnétique local si l' orbitale atomique considérée est suffisamment localisée ( orbitale d ou f ) . Limite non-interagissante ( U=0 ) Notes et références Physique de la matière condensée