Conjecture de Cercignani
La conjecture de Cercignani est une conjecture proposée par Carlo Cercignani qui postule une inégalité entre entropie et production d'entropie destinée à estimer la convergence vers l'équilibre thermodynamique des gaz.

Description du milieu gazeux à l'échelle microscopique 

Il existe trois modes de description pour un ensemble de particules dans un volume de gaz isolé :
 la description newtonienne de toutes les particules par l'équation de Liouville portant sur la description d'un système classique constitué de N particules est donné par l'évolution de la fonction de distribution

où les vecteurs qi sont les coordonnées généralisées du système et les pi les quantités de mouvement de chaque particule : il y a donc 6N variables dans un espace tridimensionnel.

Ce système est réversible : on peut lui appliquer le théorème de récurrence de Poincaré ;
 l'équation de Boltzmann portant sur la description statistique de l'état d'une particule quelconque représentant l'ensemble des particules, non distinguables

Pour des raisons de simplicité le second membre quadratique de l'équation de Boltzmann est souvent remplacé par un terme linéaire (par exemple en utilisant la méthode de Bhatnagar-Gross-Krook, en abrégé méthode BGK), ce qui ne change pas le fond du problème.

Le théorème H établit l'irréversibilité de ce système dont on montre qu'il admet des solutions infinies aux temps longs. Cette contradiction avec la description newtonienne a fait l'objet d'une controverse historique entre Boltzmann, Loschmidt, Poincaré et Zermelo.
 la description de type « marcheur aléatoire » où l'on suit une particule soumise à un processus stochastique, ce qui conduit à une équation de diffusion, par nature irréversible.

On passe de l'équation de Boltzmann à l'équation de diffusion par quelques manipulations assez simples, ce qui ne pose pas de problème, au contraire du passage de la description newtonienne à l'équation de Boltzmann par la hiérarchie BBGKY ou celle de Boltzmann en utilisant le modèle d'interaction sphères dures de diamètre d et la loi d’échelle de Boltzmann-Grad à nombre de collisions constant
 
Ce passage à la limite est à l'origine d'une perte de réversibilité, en même temps que la perte d'information sur le système en passant d'un espace de dimension 6N à un espace de dimension 3.

Conjecture de Cercignani

Convergence vers l'équilibre thermodynamique 

On se place dans le cas d'un milieu homogène constitué de particules d'un gaz parfait dont l'équilibre thermodynamique correspond à la loi de distribution des vitesses de Maxwell feq (v). Ce système obéit à l'équation de Boltzmann

où Q (f, f) est l'opérateur de collision quadratique auquel on peut substituer l'opérateur BGK .

La fonction H de Boltzmann (l'opposée de l'entropie) vaut

C'est une fonction qui décroît de façon monotone.

La distance de l'état courant défini par f (v) à l'état final est mesurée par la divergence de Kullback-Leibler

La production de H est donnée par

Cette quantité est positive ou nulle. Elle est nulle si et seulement si f = feq.

En dérivant D (f) par rapport à t on voit que la « vitesse » de convergence vers l'équilibre est proportionnelle à la production d'entropie

Conjecture 
La conjecture de Cercignani s'exprime par l'inégalité

où le coefficient λ ne dépend que de Q.

En appliquant cette hypothèse à l'équation de convergence on voit que

où f0 est l'état initial. f converge au moins aussi vite qu'une exponentielle.

Divers exemples ont montré que cette conjecture était fausse en l'état. Des travaux encore actuels se focalisent sur la nature du coefficient λ et sa dépendance aux autres paramètres du problème comme le potentiel d'interaction ou les conditions initiales (propriétés de f0). En suivant Cédric Villani on peut dire que « cette conjecture est souvent vraie et toujours presque vraie ».

Voir aussi 
 Théorème de Sanov

Références 

Physique statistique
Conjecture
La conjecture de Cercignani est une conjecture proposée par Carlo Cercignani qui postule une inégalité entre entropie et production d' entropie destinée à estimer la convergence vers l' équilibre thermodynamique de les gaz . Description de le milieu gazeux à l' échelle microscopique Il existe trois modes de description pour un ensemble de particules dans un volume de gaz isolé \ : la description newtonienne de toutes les particules par l' équation de Liouville portant sur la description d' un système classique constitué de N particules est donné par l' évolution de la fonction de distribution où les vecteurs qi sont les coordonnées généralisées de le système et les pi les quantités de mouvement de chaque particule \ : il y a donc variables dans un espace tridimensionnel . Ce système est réversible \ : on peut lui appliquer le théorème de récurrence de Poincaré ; l' équation de Boltzmann portant sur la description statistique de l' état d' une particule quelconque représentant l' ensemble de les particules , non distinguables Pour de les raisons de simplicité le second membre quadratique de l' équation de Boltzmann est souvent remplacé par un terme linéaire ( par exemple en utilisant la méthode de Bhatnagar-Gross-Krook , en abrégé méthode BGK ) , ce qui ne change pas le fond de le problème . Le théorème H établit l' irréversibilité de ce système dont on montre qu' il admet de les solutions infinies à les temps longs . Cette contradiction avec la description newtonienne a fait l' objet d' une controverse historique entre Boltzmann , Loschmidt , Poincaré et Zermelo . la description de type « marcheur aléatoire » où l' on suit une particule soumise à un processus stochastique , ce qui conduit à une équation de diffusion , par nature irréversible . On passe de l' équation de Boltzmann à l' équation de diffusion par quelques manipulations assez simples , ce qui ne pose pas de problème , à le contraire de le passage de la description newtonienne à l' équation de Boltzmann par la hiérarchie BBGKY ou celle de Boltzmann en utilisant le modèle d' interaction sphères dures de diamètre d et la loi d’ échelle de Boltzmann-Grad à nombre de collisions constant Ce passage à la limite est à l' origine d' une perte de réversibilité , en même temps que la perte d' information sur le système en passant d' un espace de dimension à un espace de dimension Conjecture de Cercignani Convergence vers l' équilibre thermodynamique On se place dans le cas d' un milieu homogène constitué de particules d' un gaz parfait dont l' équilibre thermodynamique correspond à la loi de distribution de les vitesses de Maxwell feq ( v ) . Ce système obéit à l' équation de Boltzmann où Q ( f , f ) est l' opérateur de collision quadratique à lequel on peut substituer l' opérateur BGK \ . La fonction H de Boltzmann ( l' opposée de l' entropie ) vaut C' est une fonction qui décroît de façon monotone . La distance de l' état courant défini par f ( v ) à l' état final est mesurée par la divergence de Kullback-Leibler La production de H est donnée par Cette quantité est positive ou nulle . Elle est nulle si et seulement si f = feq . En dérivant D ( f ) par rapport à t on voit que la « vitesse » de convergence vers l' équilibre est proportionnelle à la production d' entropie Conjecture La conjecture de Cercignani s' exprime par l' inégalité où le coefficient λ ne dépend que de Q . En appliquant cette hypothèse à l' équation de convergence on voit que où f0 est l' état initial . f converge à le moins aussi vite qu' une exponentielle . Divers exemples ont montré que cette conjecture était fausse en l' état . De les travaux encore actuels se focalisent sur la nature de le coefficient λ et sa dépendance à les autres paramètres de le problème comme le potentiel d' interaction ou les conditions initiales ( propriétés de f0 ) . En suivant Cédric Villani on peut dire que « cette conjecture est souvent vraie et toujours presque vraie » . Voir aussi Théorème de Sanov Références Physique statistique Conjecture