Partikula aske
Fisikan, partikula askea inolako kanpo-indarrik nabaritzen ez duen partikula da. Beste hitzetan, ingurunearekin inolako elkarrekintzarik ez duen partikula da. Fisika klasikoaren arabera, partikula eremu-gabeko zonaldean mugitzen dela kontsideratzen da. Fisika kuantikoan, ordea, potentzial konstantean mugitzen da partikula, normalean nulua dela kontsideratzen delarik.

Partikula aske klasikoa 

Partikula aske klasikoa finkatutako v abiadurarengatik karakterizatuta dago. Momentua ondorengo ekuazioak ematen du

eta energia zinetikoa (kasu honetan energia totala) ondorengoa da:

m partikularen masa eta v bere abiadura bektorea direlarik.

Partikula aske kuantiko ez-erlatibista

Dimentsio bakarreko kasua

Problemaren Planteamendua 
Demagun partikula bat aske mugitzen dela espazioko dimentsio batean, x ardatzean, hurrenez hurren. Aske mugitzen denez, ez du inolako eraginik jasotzen ingurunetik. Teoria Kuantikoaren arabera, partikula honen informazio guztia bere uhin-funtzioan dago, eta hau ezagututa, informazioa lor dezakegu. Uhin-funtzioa lortzeko modua sistema honi dagokion Schrödingerren ekuazioa ebaztea da:

non  hamiltondar operadorea den, eta  partikularen uhin funtzioa x posizioan t denboran. Orokorrean,  moduan idatz dezakegu,  energia zinetikoaren operadorea eta  energia potentzialaren operadoreak direlarik.

Egoera geldikorren kasuan, Schrödingerren denborarekiko independientea den ekuazioa ebatzi behar da:

Partikula askea izanik,  da, eta kasu honetan ebatzi beharreko ekuazioak sinplifikatzen dira. Horrela, denborarekiko dependientea den ekuazioa horrela gelditzen zaigu:

Denborarekiko independientea den ekuazioa, aldiz, horrela gelditzen da:

Ekuazioen ebazpena eta emaitzak 
Denborarekiko independientea den kasuan, ekuazioa ondorengo moduan berridatziko dugu:

Konstante berri bat definituko dugu, , ondorengo moduan.

Horrela, ebatzi beharreko ekuazioa ondorengo ekuazio diferentziala da:

Ekuazio diferentzial honen emaitzak ezagunak dira, eta forma hau hartzen dute:

energia delarik.

Antzeko moduan, denborarekiko dependientea den kasuko ekuazioa ebatziz, ondorengo soluzioa lortzen dugu, ondoko irudian ikus daitekeelarik.

Hiru Dimentsiozko Kasua

Problemaren Planteamendua 
Lehenik eta behin, denborarekiko independientea den kasuan zentratuko gara. Kasu honetan, erresolbatu beharreko ekuazioa

izanen da, r bektoreak x, y eta z koordinatuak barne hartzen dituelarik.  izanik, kasu honetan  da, eta kasu honetan ebatzi beharreko ekuazioa horrela gelditzen zaigu.

Operadorea banangarria denez, goiko ekuazioa hiru ekuazio sinpleagoetan bana daiteke:

Ekuazioen ebazpena eta emaitzak 

Goiko hiru ekuazioen emaitzak ezagunak dira, dimentsio bakarreko problemaren baliokideak direlako. Horrela, 3Dko problema ebazteko, 1Dko hiru problema sinpleago erresolbatu behar dira. Horrela, 3Dko soluzioak ondorengoak dira.

Partikularen denborarekiko eboluzioa kontutan hartuta, ondorengoa lortzen da; p momentua ala k uhin bektorea duen partikularen egoera ω frekuentzia angeluarran ala E energiarekin, uhin-plano konplexuaren bidez ematen da:

A anplitudea delarik. Lotutako zein aske den edozein partikula kuantikorako, Heisenbergen ziurgabetasun printzipioaren arabera

betetzen da (y eta z ardatzetan ere), eta De Broglieren erlazioak aplikagarriak dira:

Energia potentziala zero denez, E energia totala eta energia zinetikoa berdinak dira. Azken honek fisika klasikoan duen forma berdina du.

Bibliografia 
 Quantum Mechanics Demystified, D. McMahon, Mc Graw Hill (USA), 2006, 
 Quantum Physics of Atoms, Molecules, Solids, Nuclei, and Particles (2nd Edition), R. Eisberg, R. Resnick, John Wiley & Sons, 1985, 
 Quantum Mechanics, E. Abers, Pearson Ed., Addison Wesley, Prentice Hall Inc, 2004, 
 Elementary Quantum Mechanics, N.F. Mott, Wykeham Science, Wykeham Press (Taylor & Francis Group), 1972, 
 Stationary States, A. Holden, College Physics Monographs (USA), Oxford University Press, 1971, 
 Quantum mechanics, E. Zaarur, Y. Peleg, R. Pnini, Schaum’s Oulines, Mc Graw Hill (USA), 1998,

Ikus, gainera 
 Partikula kutxan harrapatuta

Kanpo estekak 

Kimika teorikoa
Mekanika
Fisika kuantikoaren oinarriak
Fisikan , partikula askea inolako kanpo-indarrik nabaritzen ez duen partikula da . Beste hitzetan , ingurunearekin inolako elkarrekintzarik ez duen partikula da . Fisika klasikoaren arabera , partikula eremu-gabeko zonaldean mugitzen dela kontsideratzen da . Fisika kuantikoan , ordea , potentzial konstantean mugitzen da partikula , normalean nulua dela kontsideratzen delarik . Partikula aske klasikoa Partikula aske klasikoa finkatutako v abiadurarengatik karakterizatuta dago . Momentua ondorengo ekuazioak ematen du eta energia zinetikoa ( kasu honetan energia totala ) ondorengoa da : m partikularen masa eta v bere abiadura bektorea direlarik . Partikula aske kuantiko ez-erlatibista Dimentsio bakarreko kasua Problemaren Planteamendua Demagun partikula bat aske mugitzen dela espazioko dimentsio batean , x ardatzean , hurrenez hurren . Aske mugitzen denez , ez du inolako eraginik jasotzen ingurunetik . Teoria Kuantikoaren arabera , partikula honen informazio guztia bere uhin-funtzioan dago , eta hau ezagututa , informazioa lor dezakegu . Uhin-funtzioa lortzeko modua sistema honi dagokion Schrödingerren ekuazioa ebaztea da : non hamiltondar operadorea den , eta partikularen uhin funtzioa x posizioan t denboran . Orokorrean , moduan idatz dezakegu , energia zinetikoaren operadorea eta energia potentzialaren operadoreak direlarik . Egoera geldikorren kasuan , Schrödingerren denborarekiko independientea den ekuazioa ebatzi behar da : Partikula askea izanik , da , eta kasu honetan ebatzi beharreko ekuazioak sinplifikatzen dira . Horrela , denborarekiko dependientea den ekuazioa horrela gelditzen zaigu : Denborarekiko independientea den ekuazioa , aldiz , horrela gelditzen da : Ekuazioen ebazpena eta emaitzak Denborarekiko independientea den kasuan , ekuazioa ondorengo moduan berridatziko dugu : Konstante berri bat definituko dugu , , ondorengo moduan . Horrela , ebatzi beharreko ekuazioa ondorengo ekuazio diferentziala da : Ekuazio diferentzial honen emaitzak ezagunak dira , eta forma hau hartzen dute : energia delarik . Antzeko moduan , denborarekiko dependientea den kasuko ekuazioa ebatziz , ondorengo soluzioa lortzen dugu , ondoko irudian ikus daitekeelarik . Hiru Dimentsiozko Kasua Problemaren Planteamendua Lehenik eta behin , denborarekiko independientea den kasuan zentratuko gara . Kasu honetan , erresolbatu beharreko ekuazioa izanen da , r bektoreak x , y eta z koordinatuak barne hartzen dituelarik . izanik , kasu honetan da , eta kasu honetan ebatzi beharreko ekuazioa horrela gelditzen zaigu . Operadorea banangarria denez , goiko ekuazioa hiru ekuazio sinpleagoetan bana daiteke : Ekuazioen ebazpena eta emaitzak Goiko hiru ekuazioen emaitzak ezagunak dira , dimentsio bakarreko problemaren baliokideak direlako . Horrela,ko problema ebazteko,ko hiru problema sinpleago erresolbatu behar dira . Horrela,ko soluzioak ondorengoak dira . Partikularen denborarekiko eboluzioa kontutan hartuta , ondorengoa lortzen da ; p momentua ala k uhin bektorea duen partikularen egoera ω frekuentzia angeluarran ala E energiarekin , uhin-plano konplexuaren bidez ematen da : A anplitudea delarik . Lotutako zein aske den edozein partikula kuantikorako , Heisenbergen ziurgabetasun printzipioaren arabera betetzen da ( y eta z ardatzetan ere ) , eta De Broglieren erlazioak aplikagarriak dira : Energia potentziala zero denez , E energia totala eta energia zinetikoa berdinak dira . Azken honek fisika klasikoan duen forma berdina du . Bibliografia Quantum Mechanics Demystified , D. McMahon , Mc Graw Hill ( USA ) , Quantum Physics of Atoms , Molecules , Solids , Nuclei , and Particlesd Edition ) , R . Eisberg , R . Resnick , John Wiley & Sons , Quantum Mechanics , E. Abers , Pearson Ed. , Addison Wesley , Prentice Hall Inc , Elementary Quantum Mechanics , N.F . Mott , Wykeham Science , Wykeham Press ( Taylor & Francis Group ) , Stationary States , A. Holden , College Physics Monographs ( USA ) , Oxford University Press , Quantum mechanics , E. Zaarur , Y. Peleg , R . Pnini , Schaum’s Oulines , Mc Graw Hill ( USA ) , Ikus , gainera Partikula kutxan harrapatuta Kanpo estekak Kimika teorikoa Mekanika Fisika kuantikoaren oinarriak