حمل متحرك
في ديناميكا المنشأت، الحمل المتحرك هو الحمل الذي يتغير في مكان تأثيره مع مرور الزمن.أمثلة: العربات التي تمر علي الكباري، قطارات علي سكة الحديد.......وهكذا. في النماذج الحاسويبة، يتم تطبيق الحمل على شكل:

 قوة بسيطة ليس لها وزن.
 مذبذب.
 قوة القصور الذاتي.

توجد العديد من المراجعات التاريخية المهتمه بالأحمال المتحركة (أمثلة). والكثير من المنشورات العلمية تهتم بمسائل مشابهه.

الدراسة الأصلية كانت متعلقة بحمل غير مصحوب بكتلة، وبعد ذلك تم وصف قوي القصور الذاتي في النماذج الرياضية بخصائص غير متوقعة للمعادلات التفاضلية التي تحكم حركة جسيم ذو كتلة يتحرك علي زنبرك، مثل كمرة توموشينكو وسطح ميندلين.

نفرض وتر مرتكز ارتكاز بسيط علي طرفيه له طول l ومساحة مقطع A وكثافة ρ ومشدود بقوة N يتعرض لفوة ثابتة P تتحرك بسرعة ثابتة v فإن معادلة الحركة لهذا الوتر تحت تأثير الحمل المتحرك لها الصيغة:
 

التشكل الحادث لأي نقطة علي الوتر تعطي بالمتسلسلة
 

حيث
 

والاهتزاز الطبيعي الدائري للوتر
 

في حالة حمل متحرك ذو قوة قصور ذاتي يكون الحل التحليلي معروف، حيث يضاف حد لمعادلة الحركة لإضافة تأثير القصور الذاتي للحمل المتحرك، ويمكن نمذجته بكتلة مركزة m مصحوبة بقوة P تؤثر في نقطة كالتالي:

 

بسبب صعوبة حساب الحد الأخير ففي العادة يتم إهماله من المهندسين، ويقتصر تأثير الحمل علي الترم الذي يهمل وجود كتلة للحمل. في بعض الحالات يتم وضع مذبذب في نقطة التلامس، هذا الحل مقبول فقط في حد السرعات القليلة للحمل.
في حالة السرعات الكبيرة فإن كلا من مقدار وتذبذب الاهتزاز يتأثر بشكل كبير عند اهمال الكتلة.

المعادلات التفاضلية يمكن حلها برق شبه تحليلية فقط للمسائل البسيطة. حيث أن المتسلسلة المحددة للحل تصل لنهاية ثابتة بشكل جيد ووجد أن حساب 2-3 حدود يكفي في التطبيق. الحالات الأكثر تعقيدا يمكن حلها بطريقة العناصر المنتهية.

عدم التواصل في مسار الكتلة يبدو واضحا في حل معادلات كمرة توموشينكو. ويمكن تفسير الظاهرة بقوة جساءة القص.

وتر بلا كتلة تحت تأثير حمل متحرك مصحوب بقوة قصور ذاتي 
لنفرض وجود وتر بلا كتلة، والذي يعتبر حالة خاصة من مسألة الحمل المتحرك المصحوب بقوة قصور ذاتي. أول حل للمسألة قدم بواسطة Smith ، حيث قام بالتحليل متبعا خطوات حل Fryba. ، بفرض =0 فإن معادلة الحركة تحت تأثير كتلة متحركة تكون

نقوم بإدخال حالات الحدود وهي ارتكاز بسيط لطرفي الوتر والحالة المبدأية بصفر حيث بدأ الوتر من السكون، لحل هذه المعادلة نستخدم خاصية الالتفاف، نفرض حركة للوتر غير معرفة بوحدة  ونفرض أيضا زمن غير معرف بوحدة :

 

حيث st هو التشكل الاستاتيكي في منتصف الوتر، الحل يعطي بالمجموع:

 

حيث  معامل ليس له وحده

 
المعاملات ,  و  يمكن حسابهم من:
 

في حالة =1 فان المسألة لها حل تحليلي

انظر أيضا 
 حمل إنشائي.
 هندسة مدنية.
 إطار جاسئ.
 تكامل مباشر لكمرة.
 معامل تحميل.

مراجع

مصادر خاريجية 
 Christopher F. Beards: Structural vibration: analysis and damping. E. Arnold, London 1996, ISBN 0-340-64580-6
 Chang T. Sun, Yeh-Pei Lu: Vibration damping of structural elements. Prentice Hall, Englewood Cliffs 1995, ISBN 0-13-079229-2
 Giancarlo Genta: Vibration of structures and machines: practical aspects. 3rd ed., Springer, New York 1999, ISBN 0-387-98506-9
 Clarence W. De Silva: Vibration damping, control and design. CRC Press, Boca Raton, FL 2007, ISBN 978-1-4200-5321-0

اهتزازات
تحليل إنشائي
حمل
قوى
هندسة مدنية
في ديناميكا الم نشأت ، الحمل المتحرك هو الحمل الذي يتغير في مكان تأثير ه مع مرور الزمن . أمثلة : ال عربات التي تمر علي الكباري ، قطارات علي سكة الحديد . . . . . . . وهكذا . في النماذج الحاسويبة ، يتم تطبيق الحمل على شكل : قوة بسيطة ليس ل ها وزن . مذبذب . قوة القصور الذاتي . توجد العديد من المراجعات التاريخية المهتم ه بالأحمال المتحركة ( أمثلة ) . و الكثير من المنشورات العلمية تهتم بمسائل مشابه ه . الدراسة الأصلية كانت متعلقة بحمل غير مصحوب بكتلة ، و بعد ذلك تم وصف قوي القصور الذاتي في النماذج الرياضية بخصائص غير متوقعة للمعادلات التفاضلية التي تحكم حركة جسيم ذو كتلة يتحرك علي زنبرك ، مثل كمرة توموشينكو وسطح ميندلين . نفرض وتر مرتكز ارتكاز بسيط علي طرفيه ل ه طول l و مساحة مقطع A وكثافة ρ ومشدود ب قوة N يتعرض لفوة ثابتة P تتحرك ب سرعة ثابتة v ف إن معادلة الحركة ل هٰذا الوتر تحت تأثير الحمل المتحرك ل ها الصيغة : ال تشكل الحادث ل أي نقطة علي الوتر تعطي بالمت سلسلة حيث والاهتزاز الطبيعي الدائري للوتر في حالة حمل متحرك ذو قوة قصور ذاتي يكون الحل التحليلي معروف ، حيث يضاف حد لمعادلة الحركة ل إضافة تأثير القصور الذاتي للحمل المتحرك ، و يمكن نمذجة ه بكتلة مركزة m مصحوبة ب قوة P تؤثر في نقطة ك التالي : ب سبب صعوبة حساب الحد الأخير ف في العادة يتم إهمال ه من المهندسين ، و يقتصر تأثير الحمل علي الترم الذي يهمل وجود كتلة للحمل . في بعض الحالات يتم وضع مذبذب في نقطة التلامس ، هذا الحل مقبول فقط في حد السرعات القليلة للحمل . في حالة السرعات الكبيرة ف إن كلا من مقدار وتذبذب الاهتزاز يتأثر ب شكل كبير عند اهمال الكتلة . المعادلات التفاضلية يمكن حل ها برق شبه تحليلية فقط للمسائل البسيطة . حيث أن المت سلسلة المحددة ل الحل تصل لنهاية ثابتة ب شكل جيد ووجد أن حسابحدود يكفي في التطبيق . الحالات الأكثر تعقيدا يمكن حل ها ب طريقة العناصر المنتهية . عدم ا التواصل في مسار الكتلة يبدو واضحا في حل معادلات كمرة توموشينكو . و يمكن تفسير الظاهرة ب قوة جساءة القص . وتر ب لا كتلة تحت تأثير حمل متحرك مصحوب ب قوة قصور ذاتي لنفرض وجود وتر ب لا كتلة ، و الذي يعتبر حالة خاصة من مسألة الحمل المتحرك المصحوب ب قوة قصور ذاتي . أول حل للمسألة قدم ب واسطة Smith ، حيث قام ب التحليل متبعا خطوات حل Fryba . ، ب فرض = 0 ف إن معادلة الحركة تحت تأثير كتلة متحركة تكون نقوم بإدخال حالات الحدود و هي ارتكاز بسيط ل طرفي الوتر والحالة المبد أية بصفر حيث بدأ الوتر من السكون ، ل حل هذه المعادلة نستخدم خاصية الالتفاف ، نفرض حركة للوتر غير معرفة بوحدة ونفرض أيضا زمن غير معرف بوحدة \ : حيث st هو ال تشكل الاستاتيكي في منتصف الوتر ، الحل يعطي بال مجموع : حيث معامل ليس ل ه وحد ه المعاملات , و يمكن حساب هم من : في حالة = 1 ف إن المسألة ل ها حل تحليلي انظر أيضا حمل إنشائي . هندسة مدنية . إطار جاسئ . تكامل مباشر لكمرة . معامل تحميل . مراجع مصادر خاريجية Christopher F . B eards : Structural vibration : analysis and damping . E . A rnold , London ISB N64580 - 6 Chang T . Sun , Yeh - Pei Lu : Vibration damping of structural elements . Prentice H all , Englewood Cliffs ISB N079229 - 2 Giancarlo Genta : Vibration of structures and mach ines : practical aspec ts.d ed . , Springer , New York ISB N98506 - 9 Clarence W . De Silva : Vibration damping , control and design . CRC Press , Boca Raton , FL ISBN4200 - 5321 - 0 اهتزازات تحليل إنشائي حمل قوى هندسة مدنية