Zilch (electromagnetica)
In Physice, zilch quantitas conservata retis electromagneticae est. Daniel M. Lipkin observabat quod si quantitates ita definiat Z 0 = E ⋅ ∇ × E + B ⋅ ∇ × B Z = 1 c ( E × d d t E + B × d d t B ) {\displaystyle {\begin{aligned}Z^{0}&=\mathbf {E} \cdot \nabla \times \mathbf {E} +\mathbf {B} \cdot \nabla \times \mathbf {B} \\[4pt]\mathbf {Z} &={\frac {1}{c}}\left(\mathbf {E} \times {\frac {d}{dt}}\mathbf {E} +\mathbf {B} \times {\frac {d}{dt}}\mathbf {B} \right)\end{aligned}}} tunc illae Maxwellis aequationes ∂ 0 Z 0 + ∇ ⋅ Z = 0 {\displaystyle \partial _{0}Z^{0}+\nabla \cdot \mathbf {Z} =0} quae eam totam "zilchem" ∫ Z 0 d 3 x {\displaystyle \int Z^{0}\,d^{3}x} constantem esse implicant ( Z {\displaystyle \mathbf {Z} } "zilch currens" est). Temperante resultum, Lipkin leges novem conservationis invenit, tota non relata ad strictum-energiam tensorem. Is "zilch" huic quantitati appellavit propter defectionem apparentem significationis physicalis. Zilch quoque per dualem tensorem electromagneticem exprimatur: F ^ μ ν = ( 1 / 2 ) ϵ μ ν ρ σ F ρ σ {\displaystyle {\hat {F}}^{\mu \nu }=(1/2)\epsilon ^{\mu \nu \rho \sigma }F_{\rho \sigma }} as Z ν μ ρ = F ^ μ λ F λ ν , ρ − F μ λ F ^ λ ν , ρ {\displaystyle Z_{\nu }^{\mu }\rho ={\hat {F}}^{\mu \lambda }F_{\lambda \nu ,\rho }-F^{\mu \lambda }{\hat {F}}_{\lambda \nu ,\rho }} . Post-ea demonstratur quod Zilch pars est numuri infiniti earum zilchis-simile quantitatum conservatarum, propertas generalis liberorum camporum. Zilch onus Noether quid associatum cum invariantia aequationum Maxwellis sub rotationibus dualitatis est. Dum Zilch ample obscurum manet, occasionaliter detegebatur. Appellaretur "Chiralitas Opticalis", ut hunc degradum Asymmetriae Chiralis per Rationem Excitationis ejus chiralis moleculi parvuli ab incidente campo electromagnetico determinat.