Garmonik elektromagnit toʻlqin
Garmonik elektromagnit toʻlqin — yassi elektromagnit to'lqinning xususiy holi boʻlib, fanda muhim ahamiyat kasb etadi. Maʼlumki, vektor-potensial ifodasi quyidagi koʻrinishga ega: A = A ( t − z c ) ;             ( 1 ) {\displaystyle {\textbf {A}}={\textbf {A}}\left(t-{\frac {z}{c}}\right);\ \ \ \ \ \ (1)} Bu ifodadagi vektor-potensialni t − z c {\displaystyle t-{\frac {z}{c}}} argumentning oddiy davriy funksiyasi, yaʼni garmonik funksiyasi deb hisoblansa, quyidagicha yozish mumkin boʻladi: A = A 0 e i ω ( t − z c ) ;             ( 2 ) {\displaystyle {\textbf {A}}={\textbf {A}}_{0}e^{i\omega (t-{\frac {z}{c}})};\ \ \ \ \ \ (2)} bu yerda A 0 {\displaystyle {\textbf {A}}_{0}}  — oʻzgarmas kompleks vektor boʻlib, toʻlqin tebranishining amplitudasi, ω {\displaystyle \omega }  — toʻlqin tebranishining siklik chastotasi deyiladi. Toʻlqin tarqalish yoʻnalishi z koordinata oʻqi boʻyicha boʻlmasa, u vaqtda z = ( r   n ) ;             ( 3 ) {\displaystyle z=({\textbf {r}}\ {\textbf {n}});\ \ \ \ \ \ (3)} bu yerda r toʻlqin tekisligi nuqtasining radius-vektoridir, n toʻlqin tarqalish yoʻnalishini aniqlovchi ortdir. Maʼlumki, i ω ( t − z c ) = i ω [ t − 1 c ( rn ) ] = i [ ω t − ω c ( rn ) ] ;             ( 4 ) {\displaystyle i\omega \left(t-{\frac {z}{c}}\right)=i\omega \left[t-{\frac {1}{c}}({\textbf {rn}})\right]=i\left[\omega t-{\frac {\omega }{c}}({\textbf {rn}})\right];\ \ \ \ \ \ (4)}