Konfiguratsiya o'zaro ta'siri
  Konfiguratsiya o'zaro ta'siri (KT) - kvant kimyoviy ko'p elektronli tizim uchun Born-Oppengeymer yaqinlashuvi doirasida relyativistik bo'lmagan Shredinger tenglamasini echish uchun Xartri-Fokdan keyingi chiziqli variatsion usul. Matematik jihatdan konfiguratsiya to'lqin funksiyasi uchun ishlatiladigan Slater determinantlarining chiziqli birikmasini oddiygina tasvirlaydi. Orbital ishg'olning spetsifikatsiyasi nuqtai nazaridan (masalan, (1s)2 (2s)2 (2p)1...), o'zaro ta'sir turli xil elektron konfiguratsiyalarni (holatlarni) aralashtirishni (o'zaro ta'sirini) anglatadi. KT hisob-kitoblari uchun uzoq KPU vaqti va katta xotira talab qilinganligi sababli, usul nisbatan kichik tizimlar bilan cheklangan. Xartri-Fok usulidan farqli o'laroq, elektron korrelyatsiyasini hisobga olish uchun KT spin orbitallaridan (SO ustki belgisi bilan belgilanadi) tuzilgan konfiguratsiya holati funktsiyalarining (KSF) chiziqli birikmasi bo'lgan variatsion to'lqin funksiyasidan foydalanadi. Ψ = ∑ I = 0 c I Φ I S O = c 0 Φ 0 S O + c 1 Φ 1 S O + . . . {\displaystyle \Psi =\sum _{I=0}c_{I}\Phi _{I}^{SO}=c_{0}\Phi _{0}^{SO}+c_{1}\Phi _{1}^{SO}+{...}} bu yerda ψ {\displaystyle \psi } odatda tizimning elektron asosiy holatidir. Agar kengayish tegishli simmetriyaning barcha mumkin bo'lgan KSFlarini o'z ichiga olsa, bu bir zarracha asosi to'plamida joylashgan bo'shliqda elektron Shredinger tenglamasini aniq hal qiladigan to'liq konfiguratsiya o'zaro ta'sir protsedurasidir. Yuqoridagi kengayishdagi birinchi atama odatda Xartri-Fok determinantidir. Boshqa KSFlarni Xartree – Fok determinantidan virtual orbitallar bilan almashtirilgan spin orbitallari soni bilan tavsiflash mumkin. Agar faqat bitta spin orbitali farq qilsa, biz buni bitta qo'zg'alish determinanti sifatida tasvirlaymiz. Agar ikkita spin orbitali farq qilsa, bu qo'zg'alishning determinantidir va hokazo. Bu KT-makon deb ataladigan kengayishdagi determinantlar sonini cheklash uchun ishlatiladi. KT-maydonini qisqartirish hisoblash vaqtini tejash uchun muhimdir. Misol uchun, KID usuli faqat ikkita qo'zg'alish bilan cheklangan. KISD usuli bitta va ikkita qo'zg'alish bilan cheklangan. Yagona qo'zg'alishlar Xartri – Fok determinanti bilan aralashmaydi. Ushbu usullar, KID va KISD ko'plab standart dasturlarda mavjud. Devidson tuzatishi yuqori qo'zg'alishlarni hisobga olish uchun KISD energiyasiga tuzatishni baholash uchun ishlatilishi mumkin. Kesilgan KT usullarining muhim muammosi ularning o'lchamiga mos kelmasligidir, ya'ni cheksiz ravishda ajratilgan ikkita zarrachaning energiyasi bitta zarrachaning energiyasidan ikki baravar ko'p emas. . KT protsedurasi umumiy matritsaning xos qiymat tenglamasiga olib keladi: H c = e S c , {\displaystyle \mathbb {H} \mathbf {c} =\mathbf {e} \mathbb {S} \mathbf {c} ,} Bu yerda c - koeffitsient vektori, e - xos qiymat matritsasi, gamilton va ustma-ust matritsalarning elementlari mos ravishda, H i j = ⟨ Φ i S O | H e l | Φ j S O ⟩ {\displaystyle \mathbb {H} _{ij}=\left\langle \Phi _{i}^{SO}|\mathbf {H} ^{el}|\Phi _{j}^{SO}\right\rangle } , S i j = ⟨ Φ i S O | Φ j S O ⟩ {\displaystyle \mathbb {S} _{ij}=\left\langle \Phi _{i}^{SO}|\Phi _{j}^{SO}\right\rangle } . Sleyter determinantlari ortonormal spin orbitallar to'plamidan tuzilgan, shuning uchun ⟨ Φ i S O | Φ j S O ⟩ = δ i j {\displaystyle \left\langle \Phi _{i}^{SO}|\Phi _{j}^{SO}\right\rangle =\delta _{ij}} , qilish S {\displaystyle \mathbb {S} } identifikatsiya matritsasi va yuqoridagi matritsa tenglamasini soddalashtirish. KT protsedurasining yechimi ba'zi o'ziga xos qiymatlardir E j {\displaystyle \mathbf {E} ^{j}} va ularning tegishli xos vektorlari c I j {\displaystyle \mathbf {c} _{I}^{j}} . Xususiy qiymatlar yerning energiyalari va ba'zi elektron qo'zg'atilgan holatlardir. Bu bilan KT usullari bilan energiya farqlarini (qo'zg'alish energiyalarini) hisoblash mumkin. Kesilgan KT usullarining qo'zg'alish energiyalari odatda juda yuqori, chunki qo'zg'alish holatlari asosiy holat kabi yaxshi bog'liq emas. Asosiy va qo'zg'aluvchan holatlarning teng (muvozanatlangan) o'zaro bog'liqligi (yaxshiroq qo'zg'alish energiyalari) uchun barcha yakka, ikkilamchi,... qo'zg'atilgan determinantlar kiritilgan bir nechta referent determinantdan foydalanish mumkin (ko'p havola konfiguratsiyasi o'zaro ta'siri). MRCI shuningdek, asosiy holatning yaxshiroq korrelyatsiyasini beradi, agar u bir nechta dominant determinantga ega bo'lsa, muhimdir. Buni osongina tushunish mumkin, chunki ba'zi yuqori qo'zg'atilgan determinantlar ham KT-makoniga olinadi. Asosiy holatni yaratadigan deyarli degeneratsiyalangan determinantlar uchun ko'p konfiguratsiyali o'z-o'zidan izchil maydon (MCSCF) usulidan foydalanish kerak, chunki Xartri-Fok determinanti sifat jihatidan noto'g'ri, KT to'lqin funktsiyalari va energiyalari ham.