the parton luminosities in a $14{\ensuremath{\,\textnormal{TeV}}}$ $pp$ collision begin to decrease more drastically for center-of-mass (CM) energies above roughly $1{\ensuremath{\,\textnormal{TeV}}}$. The top panel of figure \[fig:distau-obs\] also shows that the velocity cut at $\beta=0.6$ has considerably less impact on the data than the one at $\beta=0.8$.

The partonic process considered in (\[eq:DYcross-section\]) favors perpendicular scattering: $\left(\hat{u}\hat{t}-m_{\tilde{\tau}}^4\right){\mathrm{d}}\hat{t}\propto\sin^2\theta\,{\mathrm{d}}\Omega$, where $\theta$ is the angle between the produced staus and the beam axis in the CM frame and ${\mathrm{d}}\Omega$ the corresponding solid angle element. Thus, the very low ${p_\text{T}}$ region is suppressed. On the other hand, the faster decrease of the parton luminosity with increasing CM energy determines the high-${p_\text{T}}$ tail. This leads to a ${p_\text{T}}$-distribution that peaks roughly at ${p_\text{T}}\simeq{m_{{{\widetilde{\tau}}}_1}}$, at least for the mass range ${m_{{{\widetilde{\tau}}}_1}}\lesssim 400{\ensuremath{\,\textnormal{GeV}}}$. For larger masses the behavior of the parton luminosity at high CM energies shifts this peak a bit downwards (see figure \[fig:distau-obs\], bottom). Figure \[fig:distau-obs\], bottom also shows that the ${p_\text{T}}$-distributions of the two staus are clearly correlated.

(0.95,0.93) (0.0214166666666667,0.480133333333333) (0.0,0.708318) (0.259482666666666, 0.473301333333333)[$\beta^-$]{} (0.107538666666667,0.559916666666666) (0.0967146666666666, 0.818533333333333)[(1,0)[0.205824]{}]{} (0.302538666666666, 0.818533333333333)[(0,1)[0.068608]{}]{} (0.0967146666666666, 0.749389333333333)[(1,0)[0.205824]{}]{} (0.302538666666666, 0.749389333333333)[(0,-1)[0.205824]{}]{} (0.371682666666666, 0.818533333333333)[(1,0)[0.068608]{}]{} (0.371682666666666, 0.818533333333333)[(0,1)[0.068608]{}]{} (0.371682666666666, 0.749389333333333)[(0,-1)[0.205824]{}]{} (0.371682666666666, 0.749389333333333)[(1,0)[0.068608]{}]{} (0.302538666666666, 0.818533333333333)[(0,-1)[0.0159728]{}]{} (0.302538666666666, 0.749389333333333)[(0,1)[0.0159728]{}]{} (0.302538666666666, 0.775653333333333)[(0,1)[0.0160264]{}]{} (0.371682666666666, 0.818533333333333)[(0,-1)[0.0159728]{}]{} (0.371682666666666, 0.749389333333333)[(0,1)[0.0159728]{}]{} (0.371682666666666, 0.775653333333333)[(0,1)[0.0160264]{}]{} (0.371682666666666, 0.749389333333333)[(-1,0)[0.0159728]{}]{} (0.302538666666666, 