для разных масс нейтрино m$_x$. Рассматривается простой случай смешивания массивных стерильных нейтрино $\nu_x$ с электронным флейворным состоянием активного нейтрино $\nu_e$. Рисунок подготовлен по опубликованным результатам лабораторных экспериментов последнего времени, в которых на основе детального анализа ядерных распадов проводился поиск примеси массивных стерильных нейтрино. Нумерация пределов соответствует следующим экспериментам: 1 – $^{187}$Re [@Re-Galeazzi1978]; 2 – $^3$H [@T-Hiddeman1995]; 3 – $^{63}$Ni [@Ni-Holzshun1999]; 4 – $^{35}$S [@S-Holzschun2000]; 5 – $^{64}$Cu [@Cu-Shreck1983]; 6 – $^{37}$Ar ion recoils [@Ar-Hindi1998]; 7 – $^{38m}$K trap [@K-Trinczek2003]; 8 – $^{20}$F [@F-Deutsch1990]. На этом рисунке не представлены пределы на примесь массивных нейтрино, полученные по тритию на магнитных спектрометрах в Троицке [@Trnumass2012] и в Майнце [@Mainz2012]. Эти эксперименты были нацелены в первую очередь на регистрацию $\beta$-спектра трития вблизи граничной энергии для точного измерения массы $\nu_e$, поэтому пределы на примесь получены для m$_x$ в диапазоне 1–100 эВ. Однако в ближайших планах этих групп (проект KATRIN как продолжение эксперимента в Майнце) стоят измерения спектра в более широком диапазоне, позволяющем поставить пределы для масс порядка нескольких кэВ.

На этом же рисунке показан верхний предел на параметр смешивания, ожидаемый в результате предлагаемого эксперимента (помечен текстом ). Предел получен моделированием экспериментального спектра с обеспеченностью 10$^{12}$ событий; более подробно методика оценки описана ниже, в разделе \[sec:stat\].

