путем имплантации. На основании этого наблюдения был сделан вывод о существовании нейтрино с массой 17.1 кэВ и вероятностью смешивания  3%. После этого Симпсон с соавторами опубликовал еще 2 работы: спектр электронов трития, имплантированного в сверхчистый германиевый ППД [@Hime1989] и спектр электронов $^{35}$S, снятый внешним Si(Li) ППД, без имплантации источника в детектор [@Simpson1989]. В приведенных работах оценка на примесь была снижена до $\sim$0.6%, при этом подтверждалось присутствие тяжелых нейтрино с массой порядка 17 кэВ. Эти результаты привели к всплеску экспериментов, направленных на поиск таких нейтрино в распадах $^{14}$C, $^{63}$Ni, $^{177}$Lu и некоторых других элементов. В целом ряде работ были получены в основном отрицательные результаты, исключавшие выводы Симпсона. Наиболее существенное на текущий момент ограничение на примесь массивных нейтрино было получено на магнитном спектрометре в Университете Цюриха по измерениям спектра электронов $^{63}$Ni. По этим измерениям верхний предел на примесь 17-кэвных нейтрино был оценен в 0.05% на 95% уровне достоверности [@Ni-Holzshun1999].

Несмотря на то, что наличие примеси нейтрино с массой 17 кэВ на уровне 0.6% было опровегнуто независимыми экспериментами, поиск массивных (стерильных) нейтрино в ядерных $\beta$-распадах в лабораторных условиях продолжился, хотя и не с такой интенсивностью. Современные ограничения на величину примеси отражены на Рис. \[u2lim\], где представлены верхние пределы на значение параметра смешивания $U^2_{ex}$ 