\cdot 10^{12}} \sim 1.8 \cdot 10^6$ отсчетов, что соответствует доле спектра $\sim 1.8 \cdot 10^{-6}$ \[statlim\]. Из Табл. \[delta\] видно, что для $m_s$ = 1 кэВ только при смешивании порядка $U^2 = 10^{-3}$ значение $\mathcal{J}$ оказывается выше этого уровня. Другими словами, на статистике 10$^{12}$ событий верхний предел на $U^2$ (или статистическая чувствительность эксперимента) для $m_s$ = 1 кэВ составит $10^{-3}$. Для массы $m_s$ = 8 кэВ верхний предел на смешивание составит $\sim10^{-5}$.

Необходимо заметить, что изложенный подход к оценке пределов на данной статистике достаточно груб и носит предварительный характер, как и в случае с выбором эталонного интервала энергий для фитирования беспримесного спектра. Детальное моделирование покажет, можно ли повысить чувствительность, анализируя разностный спектр на предмет специфических особенностей, таких как, например, наличие острого пика (см. Рис. \[tdiff\]).

Вообще говоря, для поиска примеси стерильных нейтрино и оценок чувствительности можно также использовать прямое фитирование спектра с добавлением двух дополнительных параметров - массы тяжелого нейтрино и квадрата синуса угла смешивания. Однако такой способ имеет сильную зависимость от знания теоретического спектра. Более удобным может оказаться применение специальных статистических критериев, построенных, например, с помощью метода квазиоптимальных весов [@FTkachev2006]. Можно показать, что такие критерии достаточно чувствительны к наличию вклада стерильных нейтрино в спектре, но не требуют точного знания 