= 3) распадается по схеме $$^{3}\text{H} \:\rightarrow \:^{3}\text{He} + e^- + \bar{\nu}_{e},
 \label{eq: tritio}$$ переходя в изотоп гелия $^{3}$He с периодом полураспада $t_{1/2} \simeq 12.3$ лет и энергией $ Q_{\beta}\simeq 18.6$ кэВ. Спин и четность ядер реакции не меняется ($ 1/2^{+} \rightarrow 1/2^{+} $), распад относится к сверхразрешенным фермиевским переходам и электрон испускается в виде $s$-волны. Для разрешенных переходов форма спектра испускаемых электронов определяется выражением $$\frac{dN}{dE} \sim F(Z,E) p E (E_0-E)^2.
 \label{eq:detritio1}$$ Здесь $p,E$ — импульс электрона и его энергия (в единицах $m_e c^2$), $E_0$ — граничная энергия, а $F(Z,E)$ — функция Ферми, учитывающая влияние кулоновского взаимодействия испускаемых электронов с ядром. Ненулевая масса нейтрино $m_{\nu}$ приводит к смещению граничной энергии спектра, которое описывается следующим образом: $$\frac{dN}{dE} \sim F(Z,E) p E (E_0-E) [(E_0-E)^2-(m_{\nu}c^2)^2]^{1/2}.
 \label{eq:detritionu}$$ В случае присутствия массивного стерильного нейтрино ${\nu}_{s}$ флейворное состояние ${\nu}_{e}$ (и, соответственно, $\bar{\nu}_{e} $) может быть записано как комбинация легкого активного (индекс $i$) и тяжелого стерильного массовых состояний:

$$|\nu_{e}\rangle = \sum_{i} U_{ei} |\nu_{i}\rangle +  \sum_{s} U_{es} |\nu_{s}\rangle,
 \label{eq:mixing1}$$ где $U$ — унитарная лептонная матрица смешивания. Без ущерба для общности можно аппроксимировать это выражение смешиванием только 2-х массовых состояний:

$$|\nu_{e}\rangle = U_{el} |\nu_{l}\rangle + U_{es}|\nu_{s}\rangle.
\label{eq:mixing2}$$ Эффективная масса легкого активного нейтрино ($ m_{l} \lesssim $ eV) пренебрежимо мала 