v}_d(t)=(1,t,t^2,...,t^{d-1})$. (Когда $d$ ясно из контекста, мы опускаем инлекс $d$ и говорим просто про [**v**]{}. Образ прямой ${\mathbb R}$ при таком отображении называют *кривой Веронезе* или *кривой моментов*.) Если мы теперь возьмем конечное подмножество $\{t_1<...<t_n\}$ в ${\mathbb R}$, мы получаем (индексированную множеством $[n]$) векторную конфигурацию [**V**]{}, состоящую из векторов $v_i={\bf v}(t_i)$, $i=1,...,n$. Такая конфигурация вполне положительна, что видно из формулы для определителей Вандермонда.

Отметим два важных для дальнейшего свойства циклических конфигураций. Если мы выбрасываем какой-то элемент $k$ из $[n]$, конфигурация остается циклической. Так что мы можем говорить о проекциях $\pi _k:Z(n,d) \to Z([n]-\{k\},d)$ и соответствующих редукциях кубильяжей (см. выше). И второе (применимое к конфигурациям Веронезе): если мы рассмотрим каноническую проекцию $\pi $ пространства ${\mathbb R}^d$ на ${\mathbb R}^{d-1}$ (проекция вдоль последнего базисного вектора $e_d$, или забывание $d$-ой координаты), то циклическая конфигурация переходит в циклическую. В частности, мы получаем проекцию $\pi
:Z(n,d)\to Z(n,d-1)$, полезную для проведения индукции по $d$. Заметим еще, что эту проекцию $\pi $ (вдоль $d$-ой координатной оси) можно понимать как проекцию вдоль направления ${\bf v} (+\infty )$, потому что направление вектора ${\bf
v}(t)$ при большом $t$ стремится к направлению вектора $e_d$. Неформальная же причина интереса циклических конфигураций объясняется тем, что кубильяжи циклических зонотопов тесно связаны с высшими порядками 