der Analyse des massiven Teilcheninhalts in die von diesen Teilchen getragene Gesamtladung bestimmen. Diese wichtige Einsicht lässt sich im Rahmen der Quantenfeldtheorie präzise formulieren und begründen [@Bu].

In Analogie zu den Superauswahlsektoren im Minkowskiraum $\cM$ kann man daher im Rahmen der Theorie die Zustände mit gleicher Gesamtladung und auf gegebenem Lichtkegel $V$ ununterscheidbaren Infrarotwolken in Ladungsklassen einteilen. Dabei besteht jede Ladungsklasse aus Zuständen, deren Einschränkungen auf $\cA(V)$ durch die Quanteneffekte physikalischer Operationen in $V$ ineinander überführt werden können. Wir erinnern daran, dass Operationen in der Quantentheorie durch die Wirkung von unitären Operatoren auf Zustandsvektoren beschrieben werden: Stört man die Dynamik des Systems für einige Zeit durch einen in $V$ lokalisierten Operator, so kann man den Effekt dieser Störung im Wechselwirkungsbild berechnen. Nach Abschaltung der Störung erhält man einen unitären Operator $W \in \cA(V)$, der die Änderung der Zustände aufgrund dieser Operation beschreibt. Dies führt zu folgender Definition, die wir hier in etwas vereinfachter Form wiedergeben und auch so benutzen werden. Die präzise Formulierung findet sich in [@BuRo].

***Ladungsklassen:***   Zwei reine (ungemischte) Zustände $\varphi_1$, $\varphi_2$ auf der Observablenalgebra $\cA$ gehören zur gleichen Ladungsklasse, wenn es zu jedem gegebenem Lichtkegel $V$ einen entsprechenden unitären Operator $W \in \cA(V)$ gibt, so dass $$\varphi_2 