\cR$ überführt, in Formeln $\alpha_\lambda \, \cA(\cR) = \cA(\lambda \cR)$.

Das Einsteinsche Kausalitätsprinzip, also die Aussage, dass sich physikalische Effekte nicht mit Überlichtgeschwindigkeit ausbreiten (dies gilt auch für die Quanteneffekte von Messungen), lässt sich in diesem Rahmen ebenfalls in sehr einfacher Weise formulieren. Dazu sei daran erinnert, dass Messungen, die sich gegenseitig nicht beeinflussen, durch Observablen beschrieben werden, deren Produkt kommutativ ist. Gemäß Kausalitätsprinzip müssen daher Paare von Observablen in raumartig getrennten (nicht durch kausale Weltlinien verbindbaren) Gebieten $\cR_1, \cR_2$ miteinander kommutieren, d.h. $A_1 A_2 = A_2 A_1$ für alle $A_1 \in \cA(\cR_1)$. $A_2 \in \cA(\cR_2)$; man bezeichnet dies als Lokalitätsbedingung. Jede physikalische Theorie, die den Grundprinzipien der [Quantentheorie]{} und der speziellen Relativitätstheorie genügt, erfüllt diese Bedingungen. Es ist bemerkenswert, dass der so abgesteckte allgemeine Rahmen vollständig ausreicht, um die hier interessierenden konzeptionellen Fragen zu diskutieren.

Geht man von der Vorstellung aus, dass der zugrunde gelegte Hilbertraum $\cH$ die Zustände sämtlicher elementarer Systeme einer Theorie beschreibt (z.B. alle Zustände endlicher Energie) so stellt sich die Frage nach dessen Sektorstruktur. Dabei trägt man der Tatsache Rechnung, dass in der Quantenfeldtheorie das Superpositionsprinzip nur eingeschränkt gilt: Zustandsvektoren unterschiedlicher Gesamtladung lassen sich zwar auf dem Papier addieren, ihre relative Phase spielt jedoch experimentell 