Ladungsinhaltes von Zuständen. Genauer gesagt, man kann zeigen [@BuRo], dass für gegebene Ladungsklassen $L_1$, $L_2$ von Zuständen und Lichtkegel $V$ die jeweils zu diesen Klassen assoziierten, in Hyperkegeln lokalisierten Morphismen $\sigma_{\cK_1}$, $\tau_{\cK_2}$ komponiert werden können, $\tau_{\cK_2} {\raisebox{1.2pt}{$\, \scriptscriptstyle \circ \, $}}\sigma_{\cK_1}$. Die resultierenden partiellen Zustände $\omega {\raisebox{1.2pt}{$\, \scriptscriptstyle \circ \, $}}\tau_{\cK_2} {\raisebox{1.2pt}{$\, \scriptscriptstyle \circ \, $}}\sigma_{\cK_1} \rest \cA(V)$ gehören unabhängig von der Wahl von $\cK_1$, $\cK_2$ alle zu einer bestimmten Ladungsklasse $L_3$, die sich ebenfalls durch lokalisierte Morphismen $\rho_{\cK_3}$ beschreiben lässt. Insbesondere gibt es also unitäre Operatoren $W_{3 2 1} \in \cA(V)$, die diese Morphismen verknüpfen, $\rho_{\cK_3} = \mbox{Ad} \, W_{3 2 1} {\raisebox{1.2pt}{$\, \scriptscriptstyle \circ \, $}}\tau_{\cK_2} {\raisebox{1.2pt}{$\, \scriptscriptstyle \circ \, $}}\sigma_{\cK_1}$. Dies Resultat zeigt, dass bei der Komposition von Ladungen keine neuartigen Typen von Infrarotwolken entstehen, deren Superauswahlsektoren sich in $V$ unterscheiden lassen.

Bei unserer heuristischen Diskussion der Ladungserzeugung waren wir von der Existenz von entgegengesetzten Ladungen ausgegangen, die sich gegenseitig neutralisieren. Es zeigt sich, dass auch diese empirische Tatsache bereits in der Struktur der lokalisierten Morphismen kodiert ist [@BuRo]: Zu jeder Ladungsklasse $L$ von Zuständen und gegebenem Lichtkegel $V$ mit dazu assoziierten in Hyperkegeln lokalisierten Morphismen $\sigma_\cK$ existiert eine konjugierte Ladungsklasse $\overline{L}$ mit entsprechend lokalisierten Morphismen $\overline{\sigma}_\cK$ 