показан черной линией. Спектры нормированы на 1, так, что представление по смыслу соответствует плотности вероятности испускания электрона $df$ с энергией в бине шириной $dE$=1 кэВ. Следует отметить, что даже для такого сильного смешивания спектр $S$ практически не отличается от $S_l$; это хорошо видно на вкладке, где представлены спектры во всем диапазоне энергий – черная линия сливается с лиловой. Основное искажение спектра наблюдается на участке, отстоящем от граничной энергии $E_0$ на величину $m_s$ = 3 кэВ – изгиб черной линии в области 15.6 кэВ. \[Stat\]

На Рис. \[tdiff\] показана разность функций плотностей вероятности испускания $S_l - S$, наглядно характеризующая особенности изгиба – острый пик в точке изгиба на фоне искажения формы по всему спектру.

Чувствительность метода: статистическая неопределенность {#sec:stat}
========================================================

Описанное выше поведение дает возможность использовать для оценки величины искажения интегралы по разностному спектру $S_l-S$. Проблема состоит в том, что измеряемый спектр $S_{meas}$ является суперпозицией не содержащего эффекта спектра $S_l$ и собственно эффекта $S_s$, при этом возможность измерить  (беспримесный) спектр $S_l$ принципиально отсутствует. Однако, эта трудность, типичная для широкого круга физических задач, в данном случае смягчается различным влиянием эффекта на разные области спектра. В частности, для оценки параметров беспримесного спектра выглядит целесообразным использовать интервал, соответствующий отрицательной величине разности (большая статистика, меньшее 