нейтрино в смешанном спектре (случай $U^2$ = 0). Параметры $D$ и $C$ варьировались в пределах $\pm$1% относительно центральных значений $D_0$=10$^{-2}$ и $C_0$=10$^{-3}$ на статистике N=10$^{12}$. Для каждого моделирования фиксировалось значение фиктивного сигнала $\mathcal{J}$, порожденного систематическим воздействием. Результаты сведены в Рис. \[systDC\], на котором представлены значения сигнала в зависимости от изменения $D$ (синяя линия) и от изменения $C$ (черная линия). Две красные линии отмечают границу статистической неопределенности нулевого сигнала на уровне 3$\sigma$, которая для N=10$^{12}$ соответствует 1.8$\cdot10^6$ отсчетов (см. разд. \[sec:stat\]).

Из этого рисунка можно сделать вывод, важный с точки зрения планирования эксперимента. Неточность знания подложки (параметр $D$) воздействует на конечный результат значительно сильнее по сравнению с неточностью наложений $C$. В таком случае, чтобы удержать систематическую неопределенность в пределах статистической, необходимы калибровки, обеспечивающие измерения подложки с точностью $\sim$0.2% и наложений с точностью $\sim$1%.

Обсуждение {#sec:discuss}
==========

Минимизация традиционных факторов систематической погрешности предполагает подбор конструкции счетчика и параметров рабочей смеси, обеспечивающих стабильность его работы в условиях высокой загрузки. Необходимо будет изготовить кварцевые счетчики с углеродным катодным напылением различных диаметров и длины; для различных смесей инертных газов (Ar, Xe и др.) с гасящими добавками CH$_4$, CO$_2$ и др. исследовать оптимальные состав и давление, обеспечивающие быстродействие и долговременную стабильность в изготовленных счетчиках. На основе 