по сравнению с массой искомого стерильного нейтрино порядка 1 кэВ. В этом случае можно записать спектр электронов распадов трития как [@Shrock1980]

$$\frac{dN}{dE} =  (1-|U_{es}|^2) \frac{dN_{l}}{dE} + |U_{es}|^2 \frac{dN_{s}}{dE},
 \label{eq:spmix}$$ где

$$\frac{dN_{l}}{dE} \sim F(Z=1,E) p E (E_0-E)^2$$ — чистый спектр без примеси стерильного нейтрино и с нулевой массой активного нейтрино, а

$$\frac{dN_{s}}{dE} \sim F(Z=1,E) p E (E_0-E) [(E_0-E)^2-(m_s c^2)^2]^{1/2}$$ — чистый примесный спектр со стерильным нейтрино. Здесь и в дальнейшем мы пренебрегаем спектром конечных состояний молекулярного иона $^{3}$He.

С целью упрощения рассуждений рассмотрим только кинематическую составляющую формы спектра электронов. Для этого избавимся от функции Ферми в аналитических выражениях: чистый спектр без примеси стерильного нейтрино обозначим как $ S_{l} \equiv \frac{dN_{l}}{dE} / F(Z=1,E)$, чистый примесный спектр со стерильным нейтрино обозначим как $ S_{s} \equiv \frac{dN_{s}}{dE} / F(Z=1,E)$, а смешанный спектр — $ S \equiv \frac{dN}{dE} / F(Z=1,E)$. В этом случае возможное искажение спектра испускаемых электронов может выглядеть следующим образом.

На Рис. \[stmix\] показаны составляющие смешанного спектра для искусственного случая $U^2$ = 0.1, $m_s$ = 3 кэВ. Лиловым цветом представлен чистый спектр $S_l$ (без примеси $\nu_s$), синим цветом – этот же спектр с коэффициентом $1-0.1=0.9$. Красный цвет соответствует чистому примесному спектру $S_s$ с коэффициентом 0.1; смешанный спектр $S =0.9 S_l + 0.1 S_s$ 