краевого и стеночного эффектов ($D=1\%$); черный цвет соответствует неразличимым наложениям событий с коэффициентом $C=0.1\%$. Амплитудный спектр сигналов счетчика от распадов трития, искаженный таким откликом, представлен на Рис. \[tritmod\].

Чувствительность метода: cистематические факторы {#sec:syst}
================================================

Чувствительность эксперимента, помимо статистической погрешности, зависит также и от величины систематической неопределенности. Количественную оценку воздействия систематических факторов искажения спектра, описанных выше, можно получить, проводя моделирование.

Экспериментальный спектр $S$ с определенной статистикой $N$ и при заданных значениях $m_s$ и $U^2$ случайным образом формируется, используя аналитические выражения для плотности вероятности испускания электронов (см. разд. \[sec:analyt\]). Затем полученный спектр искажается разрешением $R$, подложкой $D$ и наложениями $C$. Таким образом, смоделированный спектр $S$ является функцией указанных параметров:

$$S=S(m_s, U^2, N, R, D, C).$$ Следующим этапом проводится фитирование (подгонка) $S$ чистым беспримесным спектром $S_{l}^{fit}$, искаженным соответствующей систематикой: $$S_{l}^{fit}=S_{l}^{fit}(N,R,D,C).$$ При этом параметры $D$ и $C$ фиксируются, а $N$ и $R$ оставляются свободными, т.е. в результате подгонки получаются конкретные значения $N^{fit}$ и $R^{fit}$, с которыми беспримесный спектр наиболее удовлетворительно укладывается в экспериментальный. Для подгонки использовалась стандартная функция нелинейного фита nlinfit() из пакета Matlab 7.0; фитирование проводилось на участке 4-12 кэВ. В конечном итоге из разности $S_{l}^{fit} - S$ получается оценка сигнала $\mathcal{J}^{fit}$ как интеграл разностного спектра на участке 12-18 кэВ.

С точки зрения 