einem partiellen Zustand aus der gegebenen Ladungsklasse überein.

-   Für jedes Raumzeitgebiet $\cR \subset V$, das $\cK$ enthält, gilt $\sigma_\cK(\cA(\cR)) \subseteq
    \cA(\cR)$. In den Fällen wo man Gleichheit hat, bezeichnet man die Ladungsklasse und die entsprechenden Morphismen als “einfach”.

-   Für jedes Raumzeitgebiet $\cR \subset V$, das raumartig von $\cK$ getrennt ist, gilt $\sigma_\cK \rest \cA(\cR) = \iota$, worin $\iota$ die identische (triviale) Abbildung bezeichnet.

-   Zu jedem Paar von Morphismen $\sigma_{\cK_1}$, $\sigma_{\cK_2}$, die mit der Ladungsklasse affiliiert sind, existieren unitäre Operatoren $W_{2 1} \in \cA(V)$, die die Morphismen verknüpfen, . Man nennt die Operatoren $W_{2 1}$ Verknüpfungsoperatoren.

Punkt (a) dieser Liste wurde bereits ausführlich erläutert. Die Punkte (b) und (c) folgen aus den Eigenschaften der approximierenden Operatoren $W_n$. Im Fall von (b) gilt $W_n \in \cA(\cK) \subset \cA(\cR)$ und somit $\mbox{Ad} \, W_n (\cA(\cR)) \subseteq \cA(\cR)$ und im Fall (c) gilt aufgrund der Vertauschbarkeit von in $\cR$ und $\cK$ lokalisierten Operatoren (Lokalitätsprinzip) $\mbox{Ad} \, W_n \rest \cA(\cR) = \iota$. Diese Eigenschaften übertragen sich auf den Limes $\sigma_\cK$. In Punkt (d) kommt die Tatsache zum Ausdruck, dass die Superauswahlsektoren der bei der Erzeugung von Ladungen unvermeidlich entstehenden Infrarotwolken bei Messungen in $V$ nicht unterschieden werden können. Die Zustände $\omega {\raisebox{1.2pt}{$\, 