теоретического спектра. Такие критерии были построены, например, в [@Lokhov2012] для поиска аномального вклада типа ступеньки в спектре электронов $\beta$-распада трития в эксперименте .

Систематическое искажение амплитудного спектра пропорционального счетчика {#sec:systmodel}
=========================================================================

Факторы систематического воздействия на отклик цилиндрических газовых счетчиков хорошо известны. Основной вклад в отклик счетчика вносит разброс измеряемых амплитуд сигналов, обусловленный в первую очередь статистическим разбросом числа $n$ ион-электронных пар первичной ионизации. Исторически этот разброс характеризуется параметром $R$ (энергетическое разрешение), который по определению равен отношению ширины на $1/2$ высоты (full width at half maximum, f.w.h.m.) отклика счетчика на линию к энергии линии: $R = \frac{f.w.h.m.}{E}$. Полная ширина на полувысоте и дисперсия нормального распределения $\sigma$ связаны соотношением f.w.h.m.=$2.34\cdot\sigma$; оценкой дисперсии для больших чисел служит $\sqrt{n}$. В этом случае $R=2.34\cdot\frac{\sqrt{n}}{n}=\frac{2.34}{\sqrt{n}}$; в пропорциональном режиме, с газовым усилением порядка 10$^3$, соответственно $R\propto\frac{1}{\sqrt{E}}$, где $E$ — энергия электронов. Для инертных газов средняя энергия, затрачиваемая на образование иона составляет примерно 30 эВ. Электроны с энергией 5.9 кэВ, выбиваемые в рабочем газе счетчика рентгеновским источником $^{55}$Fe, часто применяемого для калибровки, образуют в среднем $\sim$200 электронов первичной ионизации с дисперсией $\sigma\sim\sqrt{200}\sim14$ электронов. Таким образом, отклик счетчика на электроны с энергией 5.9 кэВ в лучшем случае обладает разрешением $R_{5.9}=\frac{2.34}{14}\sim16\%$; для энергии 18 кэВ разрешение составит около 10%.

Значительный 