zunächst besser verstehen, weshalb die bei der Interpretation der Theorie im Minkowskiraum auftretenden Infrarotprobleme bei unserem Zugang verschwinden.

Gemäß der Maxwellschen Elektrodynamik erzeugen beschleunigte Punktladungen Strahlung. Im Rahmen der Quantenfeldtheorie kann man diese Strahlung durch kohärente Zustände von Photonen beschreiben. Es stellt sich bei genauerer Analyse heraus, dass für Punktladungen mit verschiedenem einlaufenden und auslaufenden Impuls $p_{\mbox{\tiny \it ein}} \neq p_{\mbox{\tiny \it aus}}$ diese Zustände mit Sicherheit unendlich viele niederenergetische Photonen enthalten (sie können nicht durch Vektorzustände im Fockraum der Photonen beschrieben werden).

Man spricht daher, wie bereits mehrfach erwähnt, von Infrarotwolken. Es zeigt sich ferner, dass diese Infrarotwolken von den präzisen Werten der asymptotischen Impulse abhängen. Es gibt daher eine ungeheure Vielfalt von solchen global unterscheidbaren (im Sinne von Superauswahlsektoren) Infrarotwolken. Doch gibt es einen interessanten Spezialfall: Stimmen die beiden asymptotischen Impulse der Punktladung exakt überein, so erhält man kohärente Zustände im Fockraum der Photonen, d.h. mit endlicher Teilchenzahl. Diese Tatsache bleibt meist unbeachtet, da es ja extrem unwahrscheinlich ist, dass in realen Prozessen ein solches Ereignis auftritt. Doch spielt gerade dieser Spezialfall bei unseren Überlegungen eine wichtige Rolle. Stellt man sich nämlich die Frage, ob sich die Photonenwolken der beiden in Fig. \[stroeme\] angedeuteten Prozesse durch Messungen in 