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坡印廷向量
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同轴电缆
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举例而言，一条同轴电缆的介电绝缘体之中的坡印亭矢量与电缆的轴线几乎平行（假设电缆外无场，且包含直流电在内的波长远长于电缆直径）。输送到负载的电能完全是流经导体之间的介电质。极少量的能量是经导体流动，因为此处的电场强度接近于零。在导体内的能量流是径向的，成为导体电阻发热的能量散失。无能量流至电缆外，因为内层导体与外层导体所产生的磁场彼此相抵消。
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电阻耗散
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若导体有不小的电阻，则在导体表面附近，坡印亭矢量则会出现歪斜而接触到导体。当坡印亭矢量伸入导体时，其被弯折到几乎与表面垂直的方向。此为斯涅尔定律以及导体内部甚慢的光速所造成的结果。关于导体内部光速的定义与计算，参见文献Hayt第402页。_NEWLINE_在导体内部，坡印亭矢量代表了能量从电磁场流入电缆，产生了电阻的焦耳发热。从斯涅尔定律起始的推导，参见文献Reitz第454页。
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静场
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在静态场考虑坡印亭矢量显示出了麦克斯韦方程组的相对论性，并让我们更加理解了洛伦兹力 q(v × B) 的磁分量。例如，考虑所附图片，它描述了在一个圆柱形电容器的坡印亭矢量，位于在由永磁体产生的一个磁场（指向纸内）。虽然只有静态电场和磁场，计算坡印亭矢量得出了顺时针方向循环流动的没有起始或结束的电磁能量。_NEWLINE_虽然循环的能流看似是无意义或矛盾的，它却证明了保持动量守恒是绝对有必要的。动量密度与能流密度成正比，所以能量的循环流动包含着角动量。 这是因为洛伦兹力的磁分量存在时，电容器放电。在放电过程中，能流中包含的角动量随着转移到穿过磁场的放电电流的电荷上而耗尽。