b'\n_START_ARTICLE_\nRaio at\xc3\xb3mico\n_START_PARAGRAPH_\nO raio at\xc3\xb4mico  ou raio at\xc3\xb3mico  \xc3\xa9 uma estimativa de dist\xc3\xa2ncia do n\xc3\xbacleo \xc3\xa0 \xc3\xbaltima camada eletr\xc3\xb4nica. Ao contr\xc3\xa1rio do que se poderia pensar, o raio at\xc3\xb4mico n\xc3\xa3o depende apenas do peso do \xc3\xa1tomo e/ou da quantidade de el\xc3\xa9trons presentes na eletrosfera, sendo fortemente influenciado pela carga nuclear efetiva (Zef) de cada\xc2\xa0elemento._NEWLINE_Numa explica\xc3\xa7\xc3\xa3o simplificada, o raio at\xc3\xb4mico \xc3\xa9 a dist\xc3\xa2ncia entre o centro do \xc3\xa1tomo e a sua camada de val\xc3\xaancia, que \xc3\xa9 o  n\xc3\xadvel de energia com el\xc3\xa9trons mais externo deste \xc3\xa1tomo. Como consequ\xc3\xaancia do \xc3\xa1tomo n\xc3\xa3o ser r\xc3\xadgido \xc3\xa9 imposs\xc3\xadvel calcular o seu raio at\xc3\xb4mico exato. Deste modo, calcula-se o seu raio at\xc3\xb4mico m\xc3\xa9dio._NEWLINE_Devido a dificuldade em obter-se o raio de \xc3\xa1tomos isolados determina-se (atrav\xc3\xa9s de raio X) a dist\xc3\xa2ncia entre os  n\xc3\xbacleos de dois \xc3\xa1tomos ligados do mesmo elemento, no estado gasoso. O raio at\xc3\xb4mico ser\xc3\xa1 metade da dist\xc3\xa2ncia calculada.\n_START_SECTION_\nPropriedades\n_START_PARAGRAPH_\nOs n\xc3\xbacleos at\xc3\xb4micos encontram-se, em condi\xc3\xa7\xc3\xb5es normais, no seu estado fundamental. Algumas propriedades observ\xc3\xa1veis podem ser extra\xc3\xaddas desses n\xc3\xbacleos. O raio nuclear \xc3\xa9 uma das propriedades mais f\xc3\xa1ceis de observar e pode ser obtido a partir de experi\xc3\xaancias de dispers\xc3\xa3o como as realizadas por Rutherford. Como base nessas experi\xc3\xaancias, percebeu-se que era uma boa aproxima\xc3\xa7\xc3\xa3o considerar o raio nuclear R como relacionado \xc3\xa0 massa nuclear pela express\xc3\xa3o_NEWLINE_Onde . O raio nuclear determina a forma da distribui\xc3\xa7\xc3\xa3o angular, a partir da qual se pode ent\xc3\xa3o calcul\xc3\xa1-lo.\n_START_SECTION_\nPart\xc3\xadculas Alfa\n_START_PARAGRAPH_\nUma experi\xc3\xaancia de espalhamento el\xc3\xa1stico envolvendo n\xc3\xbacleos pesados foi feita em 1954 por Farwell e Wegner. Com energia intermedi\xc3\xa1ria de 13 a 43 MeV usando um c\xc3\xadclotron de 60 polegadas._NEWLINE_O resultado obtido envolvendo uma amostra de Pb (chumbo) a 60\xc2\xba esta reproduzido na figura. A curva de Coulomb corrigida est\xc3\xa1 normalizada pelos dados experimentais de baixa energia. Esta curva segue aproximadamente a depend\xc3\xaancia com o inverso do quadrado da se\xc3\xa7\xc3\xa3o de choque de Coulomb (Rutherford) com a energia, mas est\xc3\xa1 levemente alterada a fim de levar em conta pequenas varia\xc3\xa7\xc3\xb5es do \xc3\xa2ngulo de espalhamento com a energia devido ao campo magn\xc3\xa9tico do c\xc3\xadclotron._NEWLINE_Em baixas energias observa-se a teoria do espalhamento de Rutherford correta; por\xc3\xa9m, a partir de energias por volta de 27 MeV, com o aumento da energia de part\xc3\xadcula alfa, a se\xc3\xa7\xc3\xa3o do choque cai rapidamente, obrigando a partir disso a adotar outros modelos a fim de explicar a aproxima\xc3\xa7\xc3\xa3o da part\xc3\xadcula alfa do n\xc3\xbacleo at\xc3\xb4mico._NEWLINE_Tendo essas d\xc3\xbavidas em cheque, os cientistas Farwell e Wegner baseados em um modelo apresentado por Blair, que explicava as absor\xc3\xa7\xc3\xb5es de part\xc3\xadculas alfa pelo n\xc3\xbacleo._NEWLINE_Blair sup\xc3\xb4s que a soma dos raios nuclear com a part\xc3\xadcula alfa seria aproximadamente igual \xc3\xa0 dist\xc3\xa2ncia de m\xc3\xa1xima aproxima\xc3\xa7\xc3\xa3o calculada na energia para a qual a se\xc3\xa7\xc3\xa3o de choque experimental \xc3\xa9 1/4 da se\xc3\xa7\xc3\xa3o de choque Coulomb. Tendo a express\xc3\xa3o:_NEWLINE_Onde D1/4 \xc3\xa9 a dist\xc3\xa2ncia de m\xc3\xa1xima aproxima\xc3\xa7\xc3\xa3o, R\xe2\x82\x99 \xc3\xa9 o raio do n\xc3\xbacleo e R \xce\xb1.'