b'\n_START_ARTICLE_\nTaxa de fluxo de calor\n_START_PARAGRAPH_\nTaxa de fluxo de calor \xc3\xa9 o quociente da quantidade de calor que atravessa uma superf\xc3\xadcie durante um intervalo de tempo (fluxo de calor) pela dura\xc3\xa7\xc3\xa3o desse intervalo. A densidade de taxa de fluxo de calor \xc3\xa9 o quociente do fluxo de calor que atravessa uma superf\xc3\xadcie pela \xc3\xa1rea dessa superf\xc3\xadcie. O calor \xc3\xa9 energia em fluxo, existindo tr\xc3\xaas mecanismos para ocorrer essa transfer\xc3\xaancia de calor: a condu\xc3\xa7\xc3\xa3o, a convec\xc3\xa7\xc3\xa3o e a radia\xc3\xa7\xc3\xa3o. Na condu\xc3\xa7\xc3\xa3o, a taxa de fluxo de calor \xc3\xa9 explicada por vibra\xc3\xa7\xc3\xb5es de \xc3\xa1tomos e el\xc3\xa9trons que se propagam ao longo de uma rede. O calor flui da maior temperatura para a menor temperatura, denotadas  e , onde os \xc3\xadndices q e f significam: "fonte quente" e "fonte fria", respectivamente. Na convec\xc3\xa7\xc3\xa3o, uma parte de um fluido \xc3\xa9 aquecida por uma fonte quente e se dilata, consequentemente diminui sua densidade, fazendo com que essa parte aquecida v\xc3\xa1 para cima por causa da for\xc3\xa7a do empuxo e subsequentemente a parte mais fria preenche a posi\xc3\xa7\xc3\xa3o onde estava a parte mais quente; o processo pode se repetir in\xc3\xbameras vezes; esse processo d\xc3\xa1 origem \xc3\xa0s correntes de convec\xc3\xa7\xc3\xa3o. Na radia\xc3\xa7\xc3\xa3o, o calor se d\xc3\xa1 atrav\xc3\xa9s de radia\xc3\xa7\xc3\xa3o t\xc3\xa9rmica, que s\xc3\xa3o ondas eletromagn\xc3\xa9ticas, com o sistema em observa\xc3\xa7\xc3\xa3o; a radia\xc3\xa7\xc3\xa3o n\xc3\xa3o necessita de mat\xc3\xa9ria para se propagar, pode se propagar no v\xc3\xa1cuo.\n_START_SECTION_\nCondu\xc3\xa7\xc3\xa3o Atrav\xc3\xa9s de uma Placa Composta\n_START_PARAGRAPH_\nPara uma placa composta de dois materiais de espessuras diferentes e condutividades t\xc3\xa9rmicas diferentes, assumimos que a transfer\xc3\xaancia de calor acontece em um regime estacion\xc3\xa1rio, ou seja, a temperatura da barra \xc3\xa9 independente do tempo e depende apenas de L; isto, na pr\xc3\xa1tica, significa que as taxas de condu\xc3\xa7\xc3\xa3o atrav\xc3\xa9s dos materiais s\xc3\xa3o iguais. Chamamos T\xe2\x82\x93 a temperatura entre os dois materiais fazemos a seguinte analogia:_NEWLINE_Isolando Tx, obtemos:_NEWLINE_Substituindo Tx na express\xc3\xa3o:_NEWLINE_Para o caso de uma placa composta por mais de dois materiais, a f\xc3\xb3rmula \xc3\xa9 generalizada:\n_START_SECTION_\nExemplo: Condu\xc3\xa7\xc3\xa3o Atrav\xc3\xa9s de Placa Composta com tr\xc3\xaas Camadas de Mesmo Comprimento\n_START_PARAGRAPH_\nSupondo tr\xc3\xaas camadas de vidro (), ar () e vidro (), respectivamente, com o mesmo comprimento  entre dois reservat\xc3\xb3rios t\xc3\xa9rmicos de temperaturas  e . As temperaturas  e  entre as camadas \xc3\xa9 dada partindo da taxa de fluxo de calor:_NEWLINE_Considerando  e temos_NEWLINE_Agora analisando a taxa de fluxo de calor para a camada de vidro, obt\xc3\xa9m-se a express\xc3\xa3o para a diferen\xc3\xa7a de temperatura  das camadas de vidro em rela\xc3\xa7\xc3\xa3o \xc3\xa0 diferen\xc3\xa7a total de temperatura  e as condutividades t\xc3\xa9rmicas:_NEWLINE_E agora analisando para a camada de ar:_NEWLINE_Ent\xc3\xa3o podemos concluir que, para este caso espec\xc3\xadfico de as tr\xc3\xaas camadas terem o mesmo comprimento, as temperaturas  e  n\xc3\xa3o dependem do comprimento das camadas, pois dependem apenas de  e das condutividades dos materiais das camadas.'