b'\n_START_ARTICLE_\nLei da conserva\xc3\xa7\xc3\xa3o da energia\n_START_SECTION_\nTipos de energia\n_START_PARAGRAPH_\nEnergia compreende v\xc3\xa1rias divis\xc3\xb5es com seus conceitos espec\xc3\xadficos, como energia potencial, energia cin\xc3\xa9tica, energia t\xc3\xa9rmica, energia nuclear._NEWLINE_Por exemplo, na combust\xc3\xa3o da gasolina dentro de um motor de combust\xc3\xa3o interna, parte da energia potencial associada \xc3\xa0s liga\xc3\xa7\xc3\xb5es qu\xc3\xadmicas dos reagentes transforma-se em energia t\xc3\xa9rmica, que \xc3\xa9 diretamente associada \xc3\xa0 energia cin\xc3\xa9tica das part\xc3\xadculas dos produtos e \xc3\xa0 temperatura do sistema (que se elevam). Pelo princ\xc3\xadpio da conserva\xc3\xa7\xc3\xa3o da energia, a energia interna do sistema imediatamente antes da explos\xc3\xa3o \xc3\xa9 igual \xc3\xa0 energia interna imediatamente ap\xc3\xb3s a combust\xc3\xa3o._NEWLINE_Deve-se ter aten\xc3\xa7\xc3\xa3o com o princ\xc3\xadpio de conserva\xc3\xa7\xc3\xa3o da energia no que se refere ao escopo de sua aplica\xc3\xa7\xc3\xa3o. Em seu sentido mais abrangente,a conserva\xc3\xa7\xc3\xa3o da energia implica que se entenda a energia a ser conservada como a energia total do sistema, em acordo com o princ\xc3\xadpio da equival\xc3\xaancia entre massa e energia. Assim, a massa \xc3\xa9 tratada como se energia fosse e n\xc3\xa3o h\xc3\xa1 lei de conserva\xc3\xa7\xc3\xa3o de massa para o sistema, apenas a lei da conserva\xc3\xa7\xc3\xa3o da energia em seu sentido mais abrangente. _NEWLINE_Ou seja, a conserva\xc3\xa7\xc3\xa3o da energia, em sentido amplo, de acordo com a teoria da relatividade restrita de Albert Einstein, diz respeito \xc3\xa0 conserva\xc3\xa7\xc3\xa3o de uma grandeza que engloba massa e energia, dentro de um sistema isolado._NEWLINE_No \xc3\xa2mbito da f\xc3\xadsica cl\xc3\xa1ssica, por\xc3\xa9m, massa e energia s\xc3\xa3o entidades distintas e n\xc3\xa3o relacionadas, e nestas condi\xc3\xa7\xc3\xb5es a lei da conserva\xc3\xa7\xc3\xa3o da energia se divide em duas leis cl\xc3\xa1ssicas: a lei da conserva\xc3\xa7\xc3\xa3o da energia em seu sentido mais restrito, e a lei da conserva\xc3\xa7\xc3\xa3o de massas.\n_START_SECTION_\nTeorema de Noether\n_START_PARAGRAPH_\nA conserva\xc3\xa7\xc3\xa3o de energia \xc3\xa9 uma caracter\xc3\xadstica comum em muitas teorias f\xc3\xadsicas. De um ponto de vista matem\xc3\xa1tico, \xc3\xa9 entendida como uma consequ\xc3\xaancia do teorema de Noether, que afirma que toda simetria de uma teoria f\xc3\xadsica tem, a ela associada, uma quantidade conservativa; se essa simetria tem independ\xc3\xaancia temporal, ent\xc3\xa3o a quantidade conservada \xc3\xa9 chamada de "energia". A  lei de conserva\xc3\xa7\xc3\xa3o de energia \xc3\xa9 consequ\xc3\xaancia da simetria do tempo nos fen\xc3\xb4menos f\xc3\xadsicos; a conserva\xc3\xa7\xc3\xa3o de energia \xc3\xa9 comprovada atrav\xc3\xa9s do fato emp\xc3\xadrico de que as leis da f\xc3\xadsica n\xc3\xa3o se modificam com o tempo. Filosoficamente, isso pode estabelecer que "Nada depende do tempo, por_NEWLINE_si s\xc3\xb3". Em outras palavras, se a teoria \xc3\xa9 invariante sob a simetria cont\xc3\xadnua sobre o tempo, ent\xc3\xa3o a energia \xc3\xa9 conservada. Alternativamente, teorias que n\xc3\xa3o s\xc3\xa3o invariantes em fun\xc3\xa7\xc3\xa3o do tempo (por exemplo, sistemas com energia potencial dependente do tempo) n\xc3\xa3o possuem conserva\xc3\xa7\xc3\xa3o de energia - a menos que consideremos que tais sistemas troquem energia com outros sistemas a eles externos, o que firma novamente a invari\xc3\xa2ncia. Assim, a conserva\xc3\xa7\xc3\xa3o da energia continua v\xc3\xa1lida nos modelos mais modernos da f\xc3\xadsica, como a mec\xc3\xa2nica qu\xc3\xa2ntica.\n_START_SECTION_\nRelatividade\n_START_PARAGRAPH_\nCom o advento da teoria da relatividade restrita de Albert Einstein, a energia tornou-se um componente da energia-momento quadrivetorial. Cada um dos quatro componentes (um de energia e tr\xc3\xaas de momento linear), deste vetor, sendo que cada componente representa uma dimens\xc3\xa3o no espa\xc3\xa7o-tempo, \xc3\xa9 conservado separadamente em qualquer referencial inercial dado. Tamb\xc3\xa9m \xc3\xa9 conservado o comprimento do vetor (norma de Minkowski), que \xc3\xa9 a massa de repouso._NEWLINE_A energia relativ\xc3\xadstica de uma part\xc3\xadcula massiva cont\xc3\xa9m um termo relacionado \xc3\xa0 sua massa de repouso, al\xc3\xa9m de sua energia cin\xc3\xa9tica linear. No limite de energia cin\xc3\xa9tica zero (ou equivalentemente no referencial de repouso da part\xc3\xadcula massiva, ou o centro de momento linear para objetos ou sistemas), a energia total da part\xc3\xadcula ou objeto (incluindo a energia cin\xc3\xa9tica em sistemas internos) est\xc3\xa1 relacionada \xc3\xa0 sua massa de repouso atrav\xc3\xa9s da famosa equa\xc3\xa7\xc3\xa3o E = mc\xc2\xb2. Assim, a regra da conserva\xc3\xa7\xc3\xa3o da energia na relatividade especial mostrou-se um caso especial de uma regra mais geral, tamb\xc3\xa9m conhecida como a conserva\xc3\xa7\xc3\xa3o de massa e energia, a conserva\xc3\xa7\xc3\xa3o da massa-energia, a conserva\xc3\xa7\xc3\xa3o de energia-momento, a conserva\xc3\xa7\xc3\xa3o da massa invariante ou apenas referida apenas como conserva\xc3\xa7\xc3\xa3o da energia._NEWLINE_Na relatividade geral, a conserva\xc3\xa7\xc3\xa3o de energia-momento \xc3\xa9 expressa com o aux\xc3\xadlio do pseudotensor de Landau-Lifshitz.\n_START_SECTION_\nDescobertas simult\xc3\xa2neas\n_START_PARAGRAPH_\nA lei da conserva\xc3\xa7\xc3\xa3o da energia \xc3\xa9 um exemplo bem rico sobre descobertas simult\xc3\xa2neas no meio cient\xc3\xadfico. S\xc3\xa3o diversos os nomes dos cientistas que estavam pesquisando o mesmo tema e que chegaram a conclus\xc3\xb5es parecidas._NEWLINE_Segundo Thomas Kuhn, em sua obra "A Tens\xc3\xa3o Essencial" s\xc3\xa3o doze os cientistas que contribu\xc3\xadram, cada um com sua vis\xc3\xa3o e linguagem pr\xc3\xb3pria sobre o tema, para a constru\xc3\xa7\xc3\xa3o da lei da conserva\xc3\xa7\xc3\xa3o da energia. S\xc3\xa3o eles: Mayer (1842), Joule (1843), Colding (1843), Helmholtz (1847), Sadi Carnot (1832), Marc Seguin (1839), Karl Holtzmann (1845), Hirn(1854), Mohr (1837), William Grove (1837, 1843), Faraday (1840, 1844) e Liebig (1844)._NEWLINE_Para Thomas Kuhn s\xc3\xa3o tr\xc3\xaas os fatores mais importantes para a descoberta simult\xc3\xa2nea do princ\xc3\xadpio da conserva\xc3\xa7\xc3\xa3o da energia: a corrente do Naturphilosophie, o desenvolvimento das m\xc3\xa1quinas t\xc3\xa9rmicas, como por exemplo os motores na era da Revolu\xc3\xa7\xc3\xa3o Industrial e a disponibilidade dos processos de convers\xc3\xa3o._NEWLINE_As convers\xc3\xb5es entre as energias foram de extrema import\xc3\xa2ncia para o desenvolvimento da lei da conserva\xc3\xa7\xc3\xa3o da energia. As descobertas sobre as transforma\xc3\xa7\xc3\xb5es da energia fizeram com que_NEWLINE_houvesse uma mudan\xc3\xa7a no modo de pensar da \xc3\xa9poca, pois o que antes era visto como algo separado passou a ter uma rela\xc3\xa7\xc3\xa3o._NEWLINE_A evolu\xc3\xa7\xc3\xa3o das engenharias, das m\xc3\xa1quinas t\xc3\xa9rmicas e dos motores e o conceito de trabalho tamb\xc3\xa9m tiveram grande impacto para a lei da conserva\xc3\xa7\xc3\xa3o da energia. Devido a esse avan\xc3\xa7o, Joule e Mayer realizaram experi\xc3\xaancias para quantificar a energia._NEWLINE_O terceiro ponto, o movimento Naturphilosophie foi uma corrente filos\xc3\xb3fica que visava unificar todos os fen\xc3\xb4menos. O conceito da conserva\xc3\xa7\xc3\xa3o da energia s\xc3\xb3 foi poss\xc3\xadvel devido \xc3\xa0 intera\xc3\xa7\xc3\xa3o das \xc3\xa1reas de conhecimento, tais como mec\xc3\xa2nica, termodin\xc3\xa2mica, eletromagnetismo e fisiologia.'