b'\n_START_ARTICLE_\nPasmowa teoria przewodnictwa\n_START_PARAGRAPH_\nPasmowa teoria przewodnictwa elektrycznego \xe2\x80\x93 kwantowomechaniczna teoria opisuj\xc4\x85ca przewodnictwo elektryczne. W przeciwie\xc5\x84stwie do teorii klasycznej punktem wyj\xc5\x9bcia w tej teorii jest statystyka Fermiego-Diraca i falowa natura elektron\xc3\xb3w. Najwa\xc5\xbcniejszym poj\xc4\x99ciem tej teorii jest pasmo energetyczne, czyli przedzia\xc5\x82 energii, jak\xc4\x85 mog\xc4\x85 posiada\xc4\x87 elektrony w przewodniku. Istnienie ci\xc4\x85g\xc5\x82ego widma energetycznego jest zwi\xc4\x85zane z oddzia\xc5\x82ywaniem na siebie poszczeg\xc3\xb3lnych atom\xc3\xb3w (jest to zbi\xc3\xb3r bardzo blisko po\xc5\x82o\xc5\xbconych widm liniowych), natomiast wyst\xc4\x99powanie obszar\xc3\xb3w zabronionych wynika z warunk\xc3\xb3w nak\xc5\x82adanych na periodyczno\xc5\x9b\xc4\x87 funkcji falowej elektron\xc3\xb3w.\n_START_SECTION_\nPrzewodniki\n_START_PARAGRAPH_\nW przewodnikach poziom Fermiego znajduje si\xc4\x99 w obszarze poziomu przewodnictwa, dzi\xc4\x99ki czemu elektrony przewodnictwa mog\xc4\x85 swobodnie porusza\xc4\x87 si\xc4\x99 w obr\xc4\x99bie materia\xc5\x82u (poniewa\xc5\xbc \xc5\x82atwo mog\xc4\x85 przechodzi\xc4\x87 do wy\xc5\xbcszego poziomu energetycznego)\n_START_SECTION_\nIzolatory (dielektryki)\n_START_PARAGRAPH_\nPoziom Fermiego w izolatorach znajduje si\xc4\x99 w okolicy granicy pasma walencyjnego, a pasmo wzbronione jest szerokie. Powoduje to, \xc5\xbce elektrony nie mog\xc4\x85 \xc5\x82atwo zwi\xc4\x99ksza\xc4\x87 swojej energii (poniewa\xc5\xbc najpierw musz\xc4\x85 przeskoczy\xc4\x87 do pasma przewodnictwa).\n_START_SECTION_\nP\xc3\xb3\xc5\x82przewodniki samoistne\n_START_PARAGRAPH_\nW p\xc3\xb3\xc5\x82przewodniku poziom Fermiego po\xc5\x82o\xc5\xbcony jest podobnie jak w przypadku izolator\xc3\xb3w, jednak przerwa energetyczna (szeroko\xc5\x9b\xc4\x87 pasma wzbronionego) jest niewielka (umownie za p\xc3\xb3\xc5\x82przewodnik przyjmuje si\xc4\x99 cia\xc5\x82o, w kt\xc3\xb3rym szeroko\xc5\x9b\xc4\x87 pasma wzbronionego jest mniejsza ni\xc5\xbc 2 eV). W p\xc3\xb3\xc5\x82przewodnikach samoistnych cz\xc4\x99\xc5\x9b\xc4\x87 elektron\xc3\xb3w przechodzi do pasma przewodnictwa dzi\xc4\x99ki energii termicznej lub np. wzbudze\xc5\x84 fotonowych. Przewodnictwo w p\xc3\xb3\xc5\x82przewodnikach samoistnych ma charakter p\xc3\xb3\xc5\x82 na p\xc3\xb3\xc5\x82 elektronowo-dziurowy.\n_START_SECTION_\nP\xc3\xb3\xc5\x82przewodniki typu n\n_START_PARAGRAPH_\nJe\xc5\xbceli do p\xc3\xb3\xc5\x82przewodnika (b\xc4\x99d\xc4\x85cego pierwiastkiem grupy 14) wprowadzimy pierwiastek z grupy 15 nadmiarowe elektrony w strukturze krystalicznej utworz\xc4\x85 nowy poziom - poziom donorowy, kt\xc3\xb3ry znajduje si\xc4\x99 tu\xc5\xbc poni\xc5\xbcej pasma przewodnictwa. Elektrony z poziomu donorowego niewielkim kosztem energetycznym mog\xc4\x85 przenosi\xc4\x87 si\xc4\x99 do pasma przewodnictwa. W p\xc3\xb3\xc5\x82przewodnikach typu n g\xc5\x82\xc3\xb3wny wk\xc5\x82ad do przewodnictwa pochodzi od elektron\xc3\xb3w (ale efekty opisane dla samoistnych te\xc5\xbc graj\xc4\x85 role).\n_START_SECTION_\nP\xc3\xb3\xc5\x82przewodniki typu p\n_START_PARAGRAPH_\nP\xc3\xb3\xc5\x82przewodnik typu p powstanie, je\xc5\xbceli wprowadzimy domieszk\xc4\x99 pierwiastka grupy 13. Tu\xc5\xbc powy\xc5\xbcej pasma walencyjnego pojawia si\xc4\x99 w\xc3\xb3wczas wolny poziom, zwany akceptorowym. Spontaniczne przej\xc5\x9bcie elektron\xc3\xb3w na ten poziom powoduje powstawanie dziur, kt\xc3\xb3re s\xc4\x85 no\xc5\x9bnikiem dominuj\xc4\x85cym.'