你质疑过物理书上哪些定律/定理/原理？
学广相脑壳疼痛，拼命想找出其中一个漏洞，这样就可以不用学了。 然后推导水星近日点的进动问题。 中间过程我就略去了，一直到这一个式子，我都认同他的推导： u = \left( \frac{M}{\tilde{L}} \right)^{2}\left[ 1+e\cos \varphi +3\left( \frac{M}{\tilde{L}} \right)^{2}e\varphi \sin \varphi\right] （参阅：赵峥，刘文彪. 广义相对论基础. 北京：清华大学出版社，2010，92-94，（4.6.26）） 然后书上接着写出： 这一步虽然有点confusing，但从这个式子反推回原式，似乎也是正确的： 然而我最初不是这样推导的。我的想法是： 显然 \varphi=0 是第一个近日点； 设下一个近日点为 \varphi =2\pi + \delta\left( \delta\ll1 \right) ，代入原式得 1+e= 1+e\cos \left(2\pi +\delta \right) +3\left( \frac{M}{\tilde{L}} \right)^{2}e\left(2\pi +\delta \right) \sin \left(2\pi +\delta \right) 为决定下一个近日点位置的方程。 将等式右端做小量展开： 1+e\cos \left(2\pi +\delta \right) +3\left( \frac{M}{\tilde{L}} \right)^{2}e\left(2\pi +\delta \right) \sin \left(2\pi +\delta \right)\\\approx 1+e\left( 1-\frac{1}{2}\delta^{2} \right) +3\left( \frac{M}{\tilde{L}} \right)^{2}e\left(2\pi +\delta \right) \delta \\\approx 1+e-\frac{1}{2}e\delta^{2} +6\pi\left( \frac{M}{\tilde{L}} \right)^{2}e\delta 代入即得 \delta =12\pi \left(\frac{M}{\tilde{L}} \right)^{2} . 然而，根据（4.6.27）式，下一个近日点的角位置为 \varphi_{1}=\frac{2\pi}{1-3\left(\frac{M}{\tilde{L}} \right)^{2}}\approx 2\pi+6\pi\left(\frac{M}{\tilde{L}} \right)^{2} 也即进动角应为 \delta_{0}=6\pi\left(\frac{M}{\tilde{L}} \right)^{2} ，而不是\delta =12\pi \left(\frac{M}{\tilde{L}} \right)^{2} ，出现了矛盾！ 当时我欣喜若狂，如果进动角是 2\delta_{0} ，对于水星进动角就不再是43''而是86''，理论和实验就不符了，广义相对论就可以被扔掉了！ 有人能看出错误在哪儿吗？ 感谢 @yxlllc 的斧正。 根据： u = \left( \frac{M}{\tilde{L}} \right)^{2}\left[ 1+e\cos \varphi +3\left( \frac{M}{\tilde{L}} \right)^{2}e\varphi \sin \varphi\right] 以及近日点的定义 \frac{du}{d\varphi}=0 （当然为严格起见还应有r对φ二阶导大于零） 代入得到： \frac{du}{d\varphi}= \left( \frac{M}{\tilde{L}} \right)^{2}\left[ -e\sin \varphi +3\left( \frac{M}{\tilde{L}} \right)^{2}e\left(\varphi \cos \varphi+\sin\varphi\right)\right]=0 不妨令 \varphi=2\pi+\delta ( \delta\ll1 )，作小量近似得到： -\delta +3\left( \frac{M}{\tilde{L}} \right)^{2}\left((2\pi+\delta) +\delta\right)=0 也即： \delta =6\pi\left( \frac{M}{\tilde{L}} \right)^{2} 与正常结果一致。  这个故事告诉我们：该学的，还是要学的。[doge]