La supraconductivité est la propriété appartenant à certains matériaux de présenter une résistance électrique nulle en courant continu lorsque\n• la température est inférieure à une température critique Tc ,\n• le champ magnétique n'excède pas un champ magnétique critique Ho .\nDe tels matériaux sont appelés supraconducteurs.\nLa supraconductivité a été découverte en 1911 par K. Onnes, lors de ses travaux sur la liquéfaction de l'hélium. Utilisant la variation de résistivité pour mesurer les basses températures auxquelles il devait travailler, il constata que vers 4,2 K, la résistivité du mercure s'annulait brusquement, ou tout au moins devenait tellement faible qu'il était impossible de la distinguer de zéro.\nIl apparut assez rapidement que d'autres éléments et alliages possédaient la même propriété, mais que To restait au voisinage du zéro absolu. Pendant de longues années la temperature critique a plafonné au alentours de 40 K. Un saut important a été effectué en 1986 avec la découverte des supraconduceurs à haute température critique. La température critique du YBa2Cu3O7 était de 92 K, ce qui la situait environ 15 K en-dessus de la température d'ébullition de l'azote liquide. Ce dernier possède un pouvoir réfrigérant de 40'000 cal/mole (chaleur latente), 5 fois plus élevé que celui de l'helium et un prix 25 fois plus bas. Dès 1990 la température critique plafonne à 120 K avec le Tl2Ca2Ba2Cu3O10\nComposé Tc(K) ξab ξc λab λc\nYBa2Cu3O7 92 3 0.4 30 200\nBi2Sr2CaCu2O8 85 4 0.2 25 500\nBi2Sr2Ca2Cu3O10 110 1.4 0.2 160 1000\nTl2Ca2Ba2Cu3O10 121 1.4 163 490\nNbTi 9.5 5 5 300 300\na, b, c sont les axes cristallographiques, λ la longueur de pénétration de London et ξ la longueur de cohérence des paires de Cooper.\nDe nombreuses théories phénoménologiques furent développées pour rendre compte de ce fait nouveau, mais il fallut attendre quarante-six ans pour que la première théorie microscopique de la supraconductivité, due à Bardeen, Cooper et Schrieffer voie le jour. Connue aujourd'hui sous le nom de théorie BCS, elle valut à ses auteurs le prix Nobel en 1972.\nD'un point de vue pratique la théorie BCS, qui continue à faire l'objet de développements importants, n'a pas rendu inutiles toutes les théories phénoménologiques qui l'ont précédée. Elle a permis de démontrer ou de mieux situer ce qui n'était jusque-là que des postulats.\nBien que la théorie BCS constitue indiscutablement le modèle le plus fouillé, elle reste encore trop générale pour permettre par exemple de prévoir, parmi des éléments ou des alliages, lesquels sont supraconducteurs et lesquels ne le sont pas. La technique expérimentale garde une place importante voire prépondérante dans les recherches touchant la supraconductivité. On décrira dans cette section les comportements thermodynamiques et électrodynamiques les plus remarquables des supraconducteurs, par l'expérience et l'explication macroscopique, avant d'aborder, qualitativement, l'interprétation microscopique découlant de la théorie BCS.\n2.8.3 Résistivité et température critique\nLa transition de l'état normal à l'état supraconducteur (fig. 2.49) est brutale dans les métaux purs où ΔT peut descendre à 10-3 K. Dans les alliages, ΔT peut atteindre quelques K.\nFig. 2.49 ρ = résistivité en courant continu.\nSous bien des aspects, cette transition est comparable à une transition de phase ordinaire. Les expressions phase normale, phase supraconductrice sont d'ailleurs utilisées couramment pour dire état normal, état supraconducteur.\nLa résistivité au-dessous de To est-elle strictement nulle ? Il n'est pas possible de l'affirmer, car cela supposerait que l'erreur expérimentale puisse être nulle elle aussi. On a démontré aujourd'hui que ρ = < 10-21 Ωm, ce qui est extrêmement faible, comparé par exemple à la résistivité du cuivre à des températures du même ordre: ρ ≅ 10-10 Ωm. Dans ces conditions, un courant continu peut circuler dans un anneau supraconducteur pendant plusieurs années, sans atténuation décelable !\n2.8.4 Température critique et champ critique\nLa température critique Tc et le champ critique Hc sont liés par une relation empirique du type\nreprésentée à la figure 2.50. Dans cette relation, Hco désigne le champ critique à température nulle et Tc0 la température critique sous champ nul. La surface S (fig. 2.50) comprise entre la fonction et les axes correspond à l'état supraconducteur. Dès que l'on quitte S, par augmentation de H, de T ou des deux à la fois, on provoque le retour immédiat du matériau dans l'état normal.\nLes températures critiques et champs critiques sont donnés pour quelques éléments et alliages au tableau 2.51. L'induction critique Bco est obtenue à partir de Hco par la relation Bco = o Hco où o est la perméabilité du vide.\nTableau 2.51 Caractéristiques de quelques supraconducteurs. D'après .\nvoir paragraphe 2.8.6.\n2.8.5 Effet Meissner\nSoit un échantillon cylindrique (fig. 2.52), initialement dans l'état normal correspondant au point A de la figure 2.50. En abaissant sa température jusqu'au point E on le rend supraconducteur. Lorsqu'on lui applique un champ H (point C), on développe à sa surface des courants de Foucault ayant pour effet (loi de Lenz) d'empêcher toute variation de flux magnétique à l'intérieur de l'échantillon. Dans un conducteur normal, ces courants s'atténuent très rapidement, et le champ magnétique pénètre dans l'échantillon. Ici, les courants de Foucault ne rencontrent pas de résistance, de sorte que l'induction magnétique reste nulle en permanence dans l'échantillon.\nFig. 2.52 Illustration de l'effet Meissner (les lettres correspondent aux points de la figure 2.50).\nQue se passe-t-il si l'on gagne le point C par l'itinéraire A - D - C ? Au point D, une induction B est présente dans l'échantillon. On s'attend à ce que cette induction soit conservée lors de la transition et jusqu'en C. En réalité ce ne sera pas le cas. Au moment de la transition vont se développer, spontanément, des courants de Foucault compensant exactement l'effet de H dans l'échantillon, et ramenant de ce fait l'induction magnétique à zéro. On dit souvent que les courants de Foucault ont exclu le champ magnétique extérieur.\nOn appelle effet Meissner, cette propriété des supraconducteurs d'exclure un champ magnétique extérieur.\nL'existence de l'effet Meissner fait de la transition entre les états normal et supraconducteur un phénomène réversible au sens de la thermodynamique : l'état au point C ne dépend pas du chemin emprunté pour atteindre ce point. Cette affirmation devra être amendée dans le cas de supraconducteurs de deuxième espèce ( 2.8.16).\nI1 est commode de représenter l'effet Meissner en considérant le supraconducteur comme idéalement diamagnétique. L'énergie nécessaire pour expulser H, en particulier, se calcule beaucoup plus facilement. Il est évident que l'origine de ce diamagnétisme-là n'a rien à voir avec le mécanisme présenté au paragraphe 3.3.1.\n2.8.6 Supraconducteurs de première et deuxième espèce. Définitions\nOn appelle supraconducteurs de première espèce, ou supraconducteurs de type 1, les supraconducteurs dans lesquels l'effet Meissner cesse brutalement lorsque H atteint Hc.\nOn appelle supraconducteurs de deuxième espèce ou supraconducteurs de type 2 les supraconducteurs dans lesquels il y a disparition progressive de l'effet Meissner à partir d'une valeur du champ magnétique appelée champ critique inférieur Hc1, la disparition totale de l'effet Meissner accompagnée de la transition à l'état normal intervenant au champ critique supérieur Hc2.\nPour Hc1 < H < Hc2 le supraconducteur de type 2 présente une alternance de zones où B = 0, respectivement B ≠ 0 (fig. 2.68). Considéré globalement, il est encore diamagnétique, quoique plus de façon idéale. On dit que le supraconducteur est dans l'état intermédiaire ( 2.8.18).\nLes champs Hc1 et Hc2 sont souvent très différents l'un de l'autre, pour l'alliage Nb3 Sn, par exemple, m0 Hc1 = 0,01 T et 0 Hc2 = 22 T. Lorsqu'on parle simplement de champ critique d'un supraconducteur de type 2, c'est de Hc2 qu'il s'agit. La forme de l'équation (2.186) est valable pour Hc1 et Hc2.\n2.8.7 Etude thermodynamique de la transition\nLa thermodynamique donne un modèle utile de la transition de l'état normal à l'état supraconducteur. On montrera tout d'abord que l'enthalpie libre est constante pendant la transition. Ce résultat sera ensuite utilisé pour calculer la chaleur latente de transition, et finalement la discontinuité de chaleur spécifique accompagnant la transition lorsque HH = 0. L'ensemble de ces développements s'applique aux supraconducteurs de type 1, et de type 2 à condition que H<Hc1\nG = U + W - TS (2.187)\nL'enthalpie libre G, appelée également énergie libre de Gibbs, est définie par la relation suivante,\ndans laquelle U désigne l'énergie interne du système, T sa température absolue, S son entropie et W le travail qu'il exécute. Dans le cas présent le système est, bien entendu, un échantillon de matériau supraconducteur.\nLa variation d'énergie interne est donnée par l'expression\ndU = dq - dW (2.188)\ndans laquelle dq est la quantité de chaleur fournie au système. La transition étant réversible, on a\ndq = T dS (2.189)\nLe travail du système peut être de deux natures : mécanique et magnétique. Si l'échantillon est soumis à une pression P constante, le travail mécanique vaut P d V où d V est la variation de volume. L'expérience montre que d V est négligeable pendant la transition. Le travail magnétique est égal, au signe près, à l'énergie magnétique de l'échantillon. L'énergie magnétique volumique Wmag vaut ( 3.2.6).\nWmag = H dB = μo H dH + H.dI (2.190)\nDans le membre de droite, le premier terme représente la part de Wmag dans le vide, le deuxième la part de Wmag dans la matière. Ce dernier terme seulement nous intéresse ici. En supposant H et I constantes dans tout le volume V de l'échantillon,\ndW = - dWmag V = - VHdI (2.191)\ncar H et I sont admis parallèles. Les relations (2.187) et (2.188) prennent donc la forme:\nG = U - V H I - T S (2.192)\ndU = T dS + V H dI (2.193)\nEn calculant la différentielle totale de G on obtient, compte tenu de (2.193) :\ndG = - V I dH - S dT (2.194)\nCette équation démontre que G reste constant pendant la transition, car on sait que cette dernière s'effectue à température et champ magnétique constants.\nLa variation de G le long des d'une isotherme se déduit simplement de (2.194). Soient n et s les indices désignant les grandeurs se rapportant aux états normal et supraconducteur. Dans la phase supraconductrice, l'induction magnétique est nulle, par conséquent ( 3.2.6).\nIs = -o H (2.195)\ndGs = o V H dH (2.196)\nGs = d Gs = Gs(H = 0) + μo H2 V (2.197)\nDans la phase normale, l'enthalpie libre est une constante car\nIn = 0 (2.198)\nGn= Gs (H = 0) + μo H2c V (2.199)\nLa phase présente correspond toujours à la plus petite valeur de G. On vérifie sur (2.197) et (2.199) que H < Hc entraîne Gs < Gn, le matériau est par conséquent dans l'état supraconducteur. Réciproquement, H > HC entraîne Gs > Gn, le matériau est alors dans l'état normal. A la limite H = Hc correspond Gs = Gn, la transition d'un état dans l'autre est en cours.\nL'effet Meissner connu, la thermodynamique fournit donc un modèle global très simple de la transition. Il est utilisé ci-dessous pour déterminer la chaleur latente L de la transition.\nSoient Tc la température de transition et Hc la valeur correspondante du champ magnétique. Pour calculer L il est nécessaire de considérer un déplacement infinitésimal sur la caractéristique Hc (Tc) pendant la transition (fig. 2.53).\nLors de ce déplacement\ndGs = dGn (2.200)\nPar (2.194) il vient :\n- VIs dHc - Ss dTc = - V In dHc - Sn dTc (2.201)\nGrâce à (2.195) et (2.198) l'expression (2.201) se réduit à :\nOr par définition de L :\nLa discontinuité vaut donc :\nSoit encore par (2.202) :\nA Tc = Tco, correspond Hc = 0\nA titre d'illustration, la figure (2.54) montre la discontinuité observée dans l'étain.\nFig. 2.54 Chaleur spécifique de l'étain au voisinage de Tc, d'après .\n2.8.8 Comportement électrodynamique d'un supraconducteur\nLa théorie BCS a démontré que dans un supraconducteur une fraction seulement des électrons de conduction se déplacent sans dissipation d'énergie. L'indice sc marquera les grandeurs relatives à ces électrons, dits supraconducteurs. La fraction complémentaire des électrons de conduction se comporte comme dans un métal normal. Les grandeurs relatives à ces électrons dits normaux seront marquées de l'indice no.\nCertaines théories phénoménologiques tenaient déjà compte de ce fait, en particulier la théorie de deux fluides de Gorter et Casimir  ainsi que la théorie de London qui donne la description classique du comportement électrodynamique des supraconducteurs.\nLes équations de Maxwell et les expressions qui en découlent ne sont pas en contradiction avec la supraconductivité, mais elles sont insuffisantes pour la décrire. Considérons par exemple la loi d'Ohm\nJ = σ E (2.209)\nLa densité de courant est nécessairement finie, puisque les porteurs de charge sont en nombre fini et que leur vitesse est finie elle aussi. La conductivité est par contre infinie, ce qui implique que E = 0. On ne peut donc rien tirer de (2.209) dont le membre de droite est de la forme 0 - ∞.\nDe même l'expression\nimplique, puisque E = 0, la condition suivante:\nB = constante (2.211)\nCe résultat n'est pas en contradiction avec l'effet Meissner, mais il n'implique pas cet effet.\nLes équations de London complètent les relations de Maxwell pour la description des supraconducteurs.\n2.8.9 Equations de London\nLa première équation de London remplace (2.209) pour le calcul de la densité de courant due aux électrons supraconducteurs. On l'établit de la manière suivante. L'équation de la dynamique des électrons (2.15) se réduit, dans le cas des électrons supraconducteurs, à l'expression suivante :\nLa densité de courant qui leur est associée est toujours donnée par (2.18) qui prend ici la forme\nJsc = - e Nsc νd (2.213)\nEn combinant (2.212) et (2.213) on obtient la première équation de London :\nLa signification physique de A apparaîtra au paragraphe suivant, m est la perméabilité absolue du matériau. Pour éviter toute ambigüité, il faut préciser qu'il s'agit ici de la perméabilité vraie du matériau et non d'une perméabilité fictive, comme celle introduite au paragraphe 2.8.7 pour décrire l'effet Meissner par le diamagnétisme. Les supraconducteurs n'étant pas ferromagnétiques, on a pratiquement =o.\nLa première équation de London montre que le champ électrique ne diffère de zéro que lorsque la densité de courant varie dans le temps. C'est une explication partielle des pertes se produisant dans les supraconducteurs en régime variable. En effet, le champ électrique accélère aussi bien les électrons supraconducteurs que les électrons normaux, or les chocs de ces derniers avec le réseau sont responsables de l'effet Joule. Ces pertes demeurent toutefois faibles par rapport à celles qui apparaissent dans un conducteur ordinaire, car le champ électrique dans un supraconducteur reste très petit, comme le montre l'exemple suivant. Dans l'étain (λ = 50 nm), une densité de courant d'une amplitude de 104 A/m2, à une fréquence de 1 MHz donne, par (2.214), E = 0,2.10-9 V/m. La même densité de courant dans l'étain à l'état normal, à 20 K, correspond à E = 0,11.10-4 V/m.\nL'existence simultanée d'électrons supraconducteurs et normaux permet de représenter un tronçon supraconducteur au moyen du schéma équivalent de la figure 2.55.\nLa branche supérieure du circuit correspond au trajet des électrons supraconducteurs, la branche inférieure à celui des électrons normaux.\nLa deuxième équation de London lie le champ magnétique à la densité de courant. Elle dérive de la première équation de London par le calcul suivant. En prenant le rotationnel des deux membres de (2.214) on obtient\nEn remplaçant dans (2.216) par sa valeur découlant d'une équation de Maxwell il vient\nd'où par intégration en fonction du temps :\nIl suffit, pour inclure l'effet Meissner dans cette expression, de poser que la constante d'intégration Ho est égale à zéro. On obtient ainsi la deuxième équation de London :\n2.8.10 Profondeur de pénétration du courant en régime permanent\nLes courants de Foucault invoqués pour expliquer l'effet Meissner circulent dans une couche d'épaisseur faible, mais nécessairement finie, sous la surface du supraconducteur. Il en est de même du courant qu'imposerait un générateur extérieur. Le champ magnétique n'est donc pas totalement exclu du supraconducteur, et il existe une certaine similitude entre la pénétration d'un champ continu dans un supraconducteur et la pénétration d'un champ alternatif dans un conducteur ordinaire. Considérons un supraconducteur de dimensions infinies, limité par le plan xy et soumis à un champ magnétique H constant parallèle à y (fig. 2.56).\nFig. 2.56 Fig. 2.57\nLa variation de H en fonction de z est donnée par la deuxième équation de London. Prenons le rotationnel de (2.219)\nD'autre part, en régime permanent E= 0 (2.214), donc J=Jsc et par conséquent\nDans le cas de la figure 2.56, l'équation (2.220) devient donc :\nLa solution générale de (2.223) est de la forme\nJsc = Jo exp (- z / λ) + Jl exp (z / λ) (2.224)\noù Jo et J1 sont des constantes d'intégration. Il est évident que Jsc ne peut tendre vers l'infini, même si la plaque est infiniment épaisse, par conséquent (2.224) se réduit à\nJsc = Jo exp (- z / λ) (2.225)\nLa grandeur λ (fig. 2.57) représente donc la profondeur de pénétration du courant continu dans un supraconducteur. De l'ordre de 50 nm à T ~ 0K dans la plupart des métaux purs, λ ne dépend pratiquement pas de H. La profondeur de pénétration varie par contre en fonction de la température, principalement au voisinage de la température critique (fig. 2.58). Une loi du type :\n2.8.11 Profondeur de pénétration du champ magnétique en régime sinusodal\nOn utilisera, dans ce paragraphe et le suivant, les vecteurs-phaseurs (sect. 111.5.2) des grandeurs utiles. La pulsation est désignée comme d'habitude par w, la permittivité du matériau par e et sa conductivité par σ.\nEn régime variable, le courant présente trois composantes. Les deux premières sont dues respectivement aux électrons supraconducteurs et normaux, la dernière étant le courant de déplacement. La deuxième équation de Maxwell prend donc la forme:\nLe rotationnel de (2.227) permettra d'utiliser la deuxième équation de London. Ce rotationnel s'écrit :\nEn exprimant Jsc au moyen de la deuxième équation de London, et en tenant compte du fait que\nL'équation (2.228) s'écrit finalement sous la forme suivante :\nDans le cas du supraconducteur représenté à la figure 2.56 et pour une onde plane se propageant selon une direction perpendiculaire à y, (2.232) devient\nCette équation admet une solution du type\nH = Ho exp (α x) exp (γ z) (2.234)\nEn introduisant cette expression dans (2.233) il vient\nUn cas intéressant est celui où le plan xy sert à guider l'onde. On doit avoir dans ce cas : α2 << γ2. En négligeant le courant de déplacement, (2.234) se réduit à :\nOn vérifie facilement que pour ω = 0, (2.236) est en accord avec (2.225) et que\nJo =Ho / λ (2.237)\n2.8.12 Impédance de surface d'un supraconducteur\nUn exemple d'utilisation des développements précédents est le calcul de l'impédance de surface_Zs d'un supraconducteur. Considérons encore le cas d'un supraconducteur de dimensions infinies, limité par le plan xy (fig. 2.59).\nL'impédance de surface d'une tranche de longueur L parcourue par un courant I vaut, par unité de longueur selon x :\nC'est un paramètre important dans l'étude des propriétés des lignes en microrubans (vol. XIII). Pour évaluer (2.238) il suffit d'exprimer le numérateur et le dénominateur en fonction de H.\nPar le théorème d'Ampère, sur le circuit ABCDA il vient :\nd'où, par (2.236)\nHo L = I (2.240)\nLes intégrales sur les tronçons BC et DA sont nulles car H est perpendiculaire au déplacement.\nPar (2.227), en négligeant toujours le courant de déplacement et l'atténuation de H selon x devant l'atténuation de selon z, on obtient :\nEn remplaçant dans cette expression Jno et Jsc par leurs valeurs données respectivement par la loi d'Ohm et la première équation de London il vient :\nLe premier terme de cette équation se calcule grâce à (2.236), on obtient :\nLa profondeur de pénétration d d'un courant normal est donnée (sect. II1.6.1.2) par :\nEn introduisant d dans (2.244) on met cette équation sous une forme plus symétrique,\ndans laquelle le rôle des deux profondeurs de pénétration δ et λ apparaît clairement. La profondeur δ varie en fonction de la fréquence, alors que l ne dépend pratiquement que de la température.\nA fréquence modérée, sauf au voisinage de la température critique, λ << δ et (2.246) se réduit à :\n_ZS est alors une inductance pure, il n'y a donc pas de dissipation d'énergie à la surface du supraconducteur.\nEn haute fréquence, ou près de la température critique, λ devient largement supérieur à δ de sorte que (2.246) peut s'écrire\n2.8.13 Théorie BCS\nLa théorie BCS a démontré l'existence simultanée d'électrons normaux et d'électrons supraconducteurs, et fourni une description quantique du comportement de ces derniers. Présentée pour la première fois dans deux articles devenus célèbres  cette théorie a été reprise dans plusieurs ouvrages, par exemple . On se bornera ici à présenter les acquis les plus importants de cette théorie.\nLe paramètre qui différencie les électrons normaux des électrons supraconducteurs est évidemment l'énergie. Au-dessous de Tco, apparaît une bande d'énergies interdites, de largeur ΔW centrée sur l'énergie de Fermi (fig. 2.60).\nFig. 2.60 Occupation des niveaux\nLes électrons supraconducteurs occupent les états pour lesquels W < WF - ΔW/2, les électrons normaux les états où W < WF + ΔW/2. Bien que l'apparition de la bande interdite modifie la forme de N(W), le nombre d'états situés en dessous de WF ne varie pas, de sorte qu'à 0 K, tous les électrons peuvent être supraconducteurs. A température finie, une fraction des électrons sont excités et passent à l'état normal en franchissant la bande interdite. La largeur de cette bande varie continûment en fonction de la température. Elle est nulle à la température critique et augmente quand la température s'abaisse au-dessous de Tco (fig. 2.61). Elle atteint αkBTco à zéro degré Kelvin. Selon la théorie, α = 3,52. Les valeurs expérimentales sont proches de ce nombre, comme en témoigne le tableau 2.62.\nL'apparition de la bande interdite et l'abaissement d'énergie qui l'accompagne, pour une fraction des électrons, correspond à un type particulier d'interaction électron-phonon. Avec les réserves d'usage, on peut le décrire de la manière suivante.\nFig. 2.61 Largeur normée de la bande interdite en fonction de la température. Résultats expérimentaux pour In, Sn, Pb, comparés à la théorie BCS, d'après (19]\nΔW à 0K\nα = ΔW(0K)/ kB Tco\nA T < Tc, les mouvements vibratoires du réseau sont suffisamment faibles pour que la déformation de ce dernier, provoquée par un choc d'un électron e1, puisse être perçue par un deuxième électron e2, relativement éloigné de eI. Le couplage ainsi réalisé entre e1 et e2 abaisse l'énergie de ces deux électrons qui deviennent de ce fait liés l'un à l'autre. Ils forment ce que l'on appelle une paire de Cooper. Les électrons de la paire ont des spins opposés. Leurs quantités de mouvements sont égales et opposées, valant respectivement hk et - hk où k est le vecteur d'onde. Quand un courant correspondant à une vitesse de dérive vd existe, les paires de Cooper sont formées d'électrons dont les quantités de mouvement sont respectivement mn νd + -hk et mn νd - hk\nOn appelle longueur de cohérence ξ la distance sur laquelle s'exerce la force attractive liant les deux électrons de la paire. La valeur de ξ est étonnamment grande, de l'ordre de 10-8 à 10-7m, ce qui correspond à une centaine de distances interatomiques environ.\nLe rôle du réseau dans la formation des paires de Cooper est confirmé par le fait que, pour un élément donné, la température critique est fonction du poids atomique A, c'est-à-dire de la composition isotopique de l'échantillon :\nTc ~ A-a (2.249)\nA est voisin de 0.5 pour les éléments autres que les éléments de transition.\n2.8.14 Densité de courant critique\nDans un conducteur normal, tout électron est susceptible d'être transféré par un choc dans un niveau d'énergie inférieur vacant. Il cède ainsi une part de son énergie au réseau. En présence d'un courant, ce processus est responsable des pertes par effet Joule.\nLa résistance d'un supraconducteur est nulle parce que les paires de Cooper se déplacent dans le réseau sans lui céder d'énergie. En effet, la vitesse d'un électron supraconducteur ne peut varier sous l'effet d'un choc sans que la paire de Cooper ne soit détruite car cette paire est, par essence, formée de deux électrons dont les quantités de mouvement sont égales et opposées, à vd près. Or, l'énergie nécessaire pour rompre la paire n'est pas disponible tant que la vitesse de dérive vd reste inférieure à une vitesse critique v,\nCalculons vc à 0 K pour le cas d'un ruban d'épaisseur nettement inférieure à la profondeur de pénétration X, de façon à ce que le courant puisse être considéré comme réparti uniformément dans toute l'épaisseur. Soit xy le plan du ruban, vx et vy les composantes de la vitesse des électrons selon les axes.\nEn l'absence de courant, les points représentatifs de tous les électrons, dans le plan v, vy sont à l'intérieur d'une circonférence dont le rayon vF correspond à la vitesse des électrons à l'énergie de Fermi (fig. 2.63), ou plus précisément à l'énergie WF - ΔW /2 ~ WF (ΔW est environ 1 000 fois plus petit que WF).\nFig. 2.63 Fig. 2.64\nEn présence d'une densité de courant J orientée selon x, la circonférence est translatée d'une quantité vd selon l'axe x (fig. 2.64). L'énergie maximum que peut recevoir le réseau sous l'impact d'un électron normal correspond, dans la figure 2.64, au transfert d'un électron du point A au point B. Au cours de ce choc, la variation d'énergie dWn de l'électron vaut\nδWn = 1/2 mn (vF - vd)2 - 1/2 mn (vF + vd)2 = -2 mn vF vd (2.250)\nSupposons maintenant que l'électron correspondant au point A soit un électron supraconducteur. Il forme alors une paire de Cooper avec l'électron correspondant au point B. La variation d'énergie dWs de l'électron supraconducteur correspondant à un transfert\nδWs = ΔW - 2 mn vF vd (2.251)\npuisque la paire de Cooper serait détruite. Or dWs ne peut être que négatif puisque l'électron considéré possède la vitesse maximum. En choisissant le point B comme représentatif de l'électron après choc, on a déjà obtenu le minimum de dWs. Pour que dWs < 0 il faut donc, dans tous les cas :\nvd >> ΔW/ 2 mn vF vd = vc (2.252)\nEn conclusion, tant que la vitesse de dérive des paires de Cooper reste inférieure à une vitesse limite vc, le déplacement des paires de Cooper s'effectue sans transfert d'énergie au réseau. Cette situation correspond à l'état supraconducteur. Dès que vd excède vc, les paires de Cooper sont détruites, et la transition de l'état supraconducteur à l'état normal se produit. Au-dessus de la température critique, DW est égal à zéro, et par conséquent vc = 0. Ceci est en accord avec le fait que les conducteurs normaux présentent une résistance ohmique, même pour les courants les plus petits.\nConnaissant le nombre volumique des électrons supraconducteurs ns, on peut déduire de (2.252) une densité de courant critique Jc, à T= 0 K :\nJc = nsc e vc = nsc e ΔW / 2 mn vF (2.253)\nDès que la densité de courant dépasse Jc la transition de l'état supraconducteur à l'état normal se produit.\n2.8.15 Relation entre champ, courant et température critiques\nOn peut conclure du paragraphe précédent que le champ magnétique critique n'est rien d'autre que le champ qui provoque des courants de Foucault dont la densité dépasse Jc, Pour un matériau donné, le champ critique varie selon la forme de l'échantillon et son orientation par rapport au champ, car l'intensité des courants de Foucault dépend de ces deux paramètres.\nEn présence d'un courant de transport (c'est-à-dire un courant dû à un générateur extérieur), c'est la somme des densités de courant de Foucault et de transport qui est déterminante pour le déclenchement de la transition vers l'état normal.\nUn supraconducteur de forme donnée (par exemple un fil rectiligne) soumis à un champ d'orientation donné peut donc être décrit, en ce qui concerne la transition, par un diagramme du type représenté à la figure 2.65 qui est une généralisation de la figure 2.50.\nFig. 2.65 Les points situés entre S et les plans de coordonnées correspondent à l'état supraconducteur.\n2.8.16 Variation spatiale de l'enthalpie libre\nEn régime permanent, la zone de transition séparant une région normale d'une région supraconductrice est immobile. L'enthalpie libre G est par conséquent la même de chaque côté de cette zone. En effet, si G était différent, la région à G plus faible aurait tendance à grandir au détriment de la région à G plus élevée, créant ainsi un mouvement de la zone de transition. Soit Go l'enthalpie libre hors de cette zone.\nA l'intérieur de la zone de transition, l'enthalpie libre est susceptible d'être supérieure, ou au contraire inférieure à Go.\nLa température étant uniforme, deux termes de G seulement varient à l'intérieur de la zone de transition. Ce sont\n• l'énergie magnétique Wmag, donnée par (2.190)\n• l'énergie moyenne des électrons Wn, dont on n'a pas tenu compte dans le modèle thermodynamique simplifié du paragraphe 2.8.7, mais qui joue un rôle déterminant dans l'état intermédiaire.\nDans la région normale le champ magnétique pénètre librement, la polarisation magnétique est nulle et avec elle Wmag. L'énergie moyenne des électrons est maximum, puisqu'il n'y a pas de paires de Cooper.\nLorsqu'on pénètre dans la zone de transition, en se dirigeant de la région normale vers la région supraconductrice, l'énergie magnétique croit car la polarisation magnétique augmente graduellement jusqu'à valoir - o H, annulant ainsi l'induction B. Cette variation de Wmag se produit essentiellement sur la profondeur de pénétration l. Parallèlement, l'énergie moyenne des électrons diminue, à mesure que le nombre d'électrons appariés augmente. Cette variation se produit essentiellement sur la longueur de cohérence x.\nOn observe deux situations différentes, selon que le rapport K = l/x, appelé facteur de Ginsburg-Landau  est grand ou petit. Sur la figure 2.66, la profondeur de\npénétration λ du champ magnétique est inférieure à la longueur de cohérence ξ. Il en résulte une augmentation de l'enthalpie libre dans la zone de transition. Sur la figure 2.67 au contraire, λ > ξ, et l'enthalpie libre diminue dans la zone de transition. Dans ce cas, le matériau aura tendance à évoluer vers un état de moindre énergie par multiplication des zones de transition. Il se trouvera par conséquent divisé finement en régions normales et supraconductrices (fig. 2.68). Les régions normales, dans lesquelles l'induction magnétique est différente de zéro ont la forme de filaments. On les appelle fluxodes ou encore vortex car elles sont entourées de courants de Foucault tourbillonnaires.\nFig. 2.68 Fluxodes et courants de Foucault. En blanc, les zones où B = 0, en noir celles où le champ appliqué pénètre librement. D'après .\n2.8.17 Structure des fluxodes\nLa région centrale du fluxode est toujours en phase normale. Le nombre volumique de paires de Cooper est nul sur l'axe du fluxode et augmente avec le rayon comme l'indique la figure 2.69. Le rayon du fluxode est approximativement égal à la longueur de cohérence.\nFig. 2.69 Fig. 2.70 Fig. 2.71\nAu-delà de ce rayon apparaissent les courants de Foucault tourbillonnaires, dont la densité varie comme l'indique schématiquement la figure 2.70. L'effet de ces courants dus exclusivement au mouvement des paires de Cooper, est d'annuler progressivement B, dont la profondeur de pénétration sera ainsi limitée à λ (fig. 2.71).\nOn peut montrer  que le flux associé à chaque vortex est le même. Ce quantum de flux Fq vaut\nΦq = h/2e = 2,07 10-15 Wb (2.254)\n2.8.18 Etat intermédiaire\nUne analyse détaillée des énergies Wmag et Wn mises enjeu dans les fluxodes permet de calculer le champ minimum Hc1 nécessaire à leur apparition. Lorsque H croît au-delà de Hc1 le nombre de fluxodes augmente.\nPour H = Hc2 les fluxodes occupent tout le volume du matériau et le retour à l'état normal se produit. On reconnaît ici le comportement des supraconducteurs de type 2 ( 2.8.6). En valeur moyenne sur l'espace, la polarisation magnétique dans les supraconducteurs de type 1 et 2, en fonction du champ appliqué, a l'allure représentée à la figure 2.72.\nLa théorie de Ginsburg-Landau prévoit que les valeurs du rapport λ / ξ sont inférieures à 1/ pour le type 1, supérieures à 1/ pour le type 2.\nDifférents procédés permettent de mettre en évidence les régions normales et supraconductrices d'un échantillon dans l'état intermédiaire. La figure 2.73 montre la surface d'un morceau d'indium observé au microscope (grossissement 30 X) par une technique magnéto-optique . Les régions supraconductrices apparaissent en foncé, les régions normales en clair. Le champ magnétique est perpendiculaire au plan de l'image. Les régions normales de forme approximativement circulaire contiennent chacune entre 2000 et 5000 vortex.\n2.8.19 Forces agissant sur les fluxodes\nDiverses forces peuvent agir sur les fluxodes. Certaines d'entre elles mettent en mouvement les fluxodes, d'autres au contraire ont pour effet de les assujettir en certains points du cristal. On parle dans ce cas de forces d'épinglage. Trois situations typiques sont décrites ci-dessous.\nDeux fluxodes voisins, c'est-à-dire séparés par une distance allant jusqu'à quelques l, sont toujours approximativement parallèles, car la variation du champ magnétique sur une telle distance est nécessairement faible. Le long de leur ligne de "contact", ces fluxodes présentent des courants de Foucault circulant en sens inverse les uns par rapport aux autres. Il en résulte que deux fluxodes voisins se repoussent.\nUn fluxode passant par un défaut cristallin tend à rester épinglé par celui-ci, car la présence du défaut abaisse l'énergie du fluxode. Pour que ce phénomène soit sensible, la taille du défaut doit être de l'ordre de grandeur du diamètre du fluxode, soit environ x. Entrent donc en considération les précipités, les joints de grains, les amas de dislocation, à l'exclusion des défauts ponctuels ou des dislocations isolées.\nUn fluxode subit une force de Lorentz si un courant de transport circule dans son voisinage. A titre d'illustration, considérons un ruban supraconducteur soumis à un champ H selon z et parcouru par un courant de transport selon y (fig. 2.74).\nDans ce ruban, chaque fluxode est soumis à une force agissant selon x.\n2.8.20 Mouvement des fluxodes et dissipation d'énergie\nLes fluxodes se déplacent principalement sous l'action de la force de Lorentz. Les mouvements ont lieu lors d'une variation du courant de transport, du champ magnétique appliqué, ou de ces deux grandeurs à la fois. En régime permanent, les fluxodes trouvent une position d'équilibre (à température constante), résultant de leurs interactions mutuelles et de leurs interactions avec les défauts du cristal.\nLe contrôle de ces mouvements est de la plus haute importance, car ils s'accompagnent d'une dissipation d'énergie, que l'on peut expliquer phénoménologiquement par l'existence d'une force de viscosité gênant le déplacement des fluxodes. Il est donc souhaitable de doter les supraconducteurs utilisés en régime variable des points d'épinglage les plus efficaces possibles.\nLes traitements permettant d'obtenir de tels points (précipitation, écrouissage, etc.) rendent le matériau dur et fragile. C'est la raison pour laquelle on appelle supraconducteurs durs, les supraconducteurs de type 2 dont la structure bloque les fluxodes. Pour la même raison, on appelle matériaux magnétiques durs ceux dont la structure bloque les parois de Bloch ( 3.8.6).\n2.8.21 Stabilisation d'un supraconducteur\nLe mouvement des fluxodes ne pouvant être totalement supprimé, des mesures doivent être prises pour évacuer efficacement l'énergie dissipée par ces mouvements.\nEn effet, cette énergie apparaît dans le matériau sous forme de chaleur. Si cette chaleur n'est pas extraite assez rapidement, la température du matériau pourra atteindre Tc. Non contrôlé, le retour du supraconducteur à l'état normal pourra avoir des conséquences très graves, dues à l'apparition brutale de pertes par effet Joule très importantes.\nOn appelle stabilisation d'un supraconducteur, l'ensemble des mesures destinées à éviter un tel retour accidentel à l'état normal.\nLe principe de la stabilisation consiste à placer le supraconducteur, sous la forme de filaments, dans une masse de métal pur appelée matrice. La matrice est presque toujours en cuivre. Deux exemples de supraconducteurs stabilisés sont présentés aux figures 2.75 et 2.76.\nAinsi réalisée la stabilisation permet, sans conséquences fâcheuses, le retour momentané à l'état normal de petites portions de quelques filaments. La stabilisation agit principalement de deux manières.\nPremièrement, la présence de la matrice et la division du supraconducteur en fins filaments améliorent considérablement le transfert de chaleur entre le supraconducteur et le fluide de refroidissement. En effet, le tableau 2.77 montre que la conductibilité thermique du supraconducteur est très faible par rapport à celle de la matrice.\nFig. 2.75 Fil supraconducteur constitué de 480 filaments de NbTi d'un diamètre de 22 m chacun, noyés dans une matrice de cuivre d'un diamètre de 1 mm .\nFig. 2.76 Exemple de réalisation d'un câble supraconducteur formé d'éléments filamentaires assemblés par étamage. Courant critique : 2 070 A à 4,2 K et sous 5 T. Dimensions 1,9 X 3,8 mm .\nDeuxièmement, la matrice diminue l'énergie dissipée par effet Joule au voisinage du volume supraconducteur momentanément à l'état normal, en offrant au courant un chemin dévié à faible résistance ohmique. Le tableau 2.77 montre encore que la résistivité d'un alliage supraconducteur, à l'état normal, est beaucoup plus élevée que celle du cuivre. L'effet de la stabilisation est représenté schématiquement à la figure 2.78. L'étude du diamètre optimum des filaments et de leur meilleure répartition dans la matrice peut se faire selon différents critères de stabilité, passés en revue dans .\nFig. 2.78 Flux de chaleur et circulation du courant au voisinage d'un filament supraconducteur dont une portion est à l'état normal.\n2.8.22 Supraconductivité et table de Mendéléev\nLa théorie de BCS ne permet pas de prévoir la température critique d'un supraconducteur, ni même quels éléments ou matériaux sont supraconducteurs. En ce domaine, l'expérience est la voie d'investigation principale. Les faits suivants ont été observés .\nAucun métal alcalin ne s'est révélé supraconducteur, même à des températures inférieures à 0,1 K. Il en est de même des métaux nobles comme l'or, l'argent et le cuivre.\nLes métaux ferromagnétiques ne sont pas supraconducteurs. D'autre part, ils sont susceptibles d'abaisser très fortement la température critique de supraconducteurs dans lesquels ils se trouveraient, en tant qu'impuretés, à de très faibles concentrations. L'effet des impuretés non magnétiques est beaucoup moins marqué.\nLes composés présentant les plus hautes températures critiques comportent un élément de transition, le vanadium ou le niobium, et possèdent à température ordinaire la structure cristalline du tungstène a (fig. 2.79), correspondant à une formule chimique du type A3 B.\n2.8.23 Effet Josephson\nOn appelle jonction Josephson un ensemble de deux supraconducteurs séparés l'un de l'autre par une mince couche d'isolant, d'épaisseur d de l'ordre de 1 à 3 nm (fig. 2.80)\nFig. 2.79 Structure du tungstène b. Les atomes B forment un réseau cubique centré. Les atomes A sont dans les faces du cube.\nFig. 2.80 Jonction Josephson.\nUne telle jonction est souvent réalisée de la façon suivante : sur un substrat isolant tel que le verre, une première couche de supraconducteur est déposée par évaporation. En laissant s'oxyder superficiellement ce premier dépôt, l'on obtient la couche isolante sur laquelle un second dépôt de supraconducteur est effectué.\nAu-dessus de la température critique un faible courant circule dans la jonction par l'effet tunnel ordinaire, et l'on observe une caractéristique courant-tension approximativement linéaire. La jonction se comporte comme une résistance.\nAu-dessous de Tc, le comportement de la jonction change complètement. La longueur de cohérence étant plus grande que l'épaisseur de l'isolant, l'interaction formant les paires de Cooper se produit à travers celui-ci. Il en résulte qu'un courant continu, inférieur à une valeur limite Ic, peut traverser la jonction sans qu'une différence de potentiel n'apparaisse entre les faces de l'isolant. Ce phénomène constitue l'effet Josephson continu.\nLorsque le courant dépasse Ic, une différence de potentiel U apparaît brusquement aux bornes de la jonction (fig. 2.81). Josephson  a montré que cette tension est liée au courant Ic circulant dans la jonction par les expressions :\noù j représente la différence de phase entre les fonctions d'onde de part et d'autre de la jonction. Ce comportement de la jonction est connu sous le nom d'effet Josephson alternatif. De (2.255) et (2.256) l'on tire :\nce qui montre que si la jonction est polarisée par une tension continue, le courant est purement sinusodal :\nFig. 2.81 1. Effet Josephson continu. 2. Effet Josephson alternatif.\n2.8.24 Applications de la supraconductivité\nLe frein principal au développement des applications de la supraconductivité est la température très basse à laquelle elle se manifeste. L'usage de l'hélium liquide (point d'ébullition à 4,2 K) comme fluide refroidisseur, avec les isolations thermiques perfectionnées que cela implique est donc absolument indispensable. Les recherches en vue d'obtenir des composés à température critique plus élevée semblent, momentanément\nou définitivement, se heurter à une limite située aux alentours de 21 K. Les propriétés uniques des supraconducteurs ont motivé leur emploi, malgré ce handicap, dans de nombreuses applications.\nLa plus ancienne est l'obtention de champs magnétiques très élevés, dans des volumes parfois considérables. La grande chambre à bulles du CERN par exemple est dotée d'une bobine supraconductrice (Nb Ti) de 4,7 m de diamètre, produisant un champ de 3,5 Tesla. Il est courant de fabriquer aujourd'hui des bobines de plus petites dimensions dont le champ atteint 20 T et davantage.\nDes prototypes de moteurs et générateurs à courant continu, de haute puissance, sont à l'étude dans plusieurs pays. La machine homopolaire dont seul le stator est supraconducteur, le rotor fonctionnant à température ambiante semble être une solution intéressante. Des câbles supraconducteurs seraient compétitifs avec les câbles conventionnels actuels, pour des puissances à transporter supérieures à quelques gigawatt, mais les problèmes liés à la réalisation d'une enceinte cryogénique de plusieurs kilomètres ne sont pas simples à résoudre.\nToutes les applications de la supraconductivité ne concernent pas les hautes puissances. La jonction Josephson en particulier permet la construction de dispositifs aux propriétés uniques. Citons par exemple :\n• les SQUIDS (Superconducting Quantum Interference Device) formés d'une ou deux jonctions placées dans un anneau supraconducteur. Ils constituent des magnétomètres ultrasensibles capables d'atteindre une résolution de 10-15 T;\n• les étalons de tension, exploitant directement la relation (2.259) et dont la précision est de plusieurs ordres de grandeur supérieure à celle du classique élément Weston;\n• les éléments de commutation destinés aux circuits logiques des ordinateurs. On attend de ces composants, dont les deux états correspondent respectivement à l'effet Josephson continu et alternatif, des rapidités de calcul nettement plus grandes que celles que l'on atteint avec les semiconducteurs.


DOSSIER DE PRESSE 2015 REJOINGNEZ UN MONDE D ÉLÉGANCE & DE TRADITION - PDF Téléchargement Gratuit\nDownload "DOSSIER DE PRESSE 2015 REJOINGNEZ UN MONDE D ÉLÉGANCE & DE TRADITION"\n1 DOSSIER DE PRESSE 2015 REJOINGNEZ UN MONDE D ÉLÉGANCE & DE TRADITION\n2 SOMMAIRE PRESENTATION 01 COFFRETS CADEAUX 06 ÉQUIPE D EXPERTS 02 CLUB PRÉFÉRENCE 07 GUIDE HÔTELS & PRÉFÉRENCE 03 SITES INTERNET 08 CATÉGORIES D ÉTABLISSEMENTS 04 PARTENAIRES 09 CUVÉE CONTACT 10\n3 Chaîne hôtelière créée en 2000 à l initiative de Yannick Gavelle et Cyril Vaussard, Hôtels & Préférence se compose aujourd hui de 150 adresses d exception rigoureusement sélectionnées et proposant une grande variété d activités. La chaîne compte plus de 75% d hôtels 4 et 5 étoiles offrant une qualité de service irréprochable et ce dans plus de 20 destinations phares : Hong Kong, Shanghai, Canada, Colombie, Marrakech, Barcelone, Deauville, Cannes, Nice, Biarritz, Ile de Ré, Paris... TheQUINTESSENCE Le groupe a indéniablement trouvé sa place parmi le Top 3 des chaînes volontaires de luxe en France et en Europe avec chambres. Il doit cette ascension à ses projets innovants et à ses établissements des plus qualitatifs, que nous vous invitons à découvrir dans ce dossier de presse. C est avec plaisir que nous vous présentons notre millésime , The Quintessence! LANCEMENT D HÔTELS & PRÉFÉRENCE BEST INTERNATIONA L HOTEL GUIDE AWARDS PRIX GAZELLE REMIS PAR DOMINIQUE DE VILLEPIN COD E GDS IW OUVERTURE DU BUREAU ASIE NOUVEAUX SITES INTERNET NOUVEAUX COFFRETS CADEAUX 01\n4 UNE ÉQUIPE D EXPERTS A votre service Le siège social parisien regroupe 30 personnes, partagées entre la direction générale, le service commercial, la centrale de réservations, les services marketing et communication, e-distribution et RH/finance. Ces experts ont plusieurs missions : accroître la notoriété de la chaîne et des établissements qu elle représente, assurer la prospection et le suivi commercial auprès des professionnels du voyage, des entreprises, affilier de nouveaux hôtels dans le respect des critères de la chaîne. Hôtels & Préférence a pour objectif de compter un portefeuille d une centaine d hôtels à l étranger en BUREAUX DE VENTES FRANCE ESPAGNE SCANDINAVIE AMÉRIQUE DU NORD AMÉRIQUE DU SUD ASIE 02\n5 GUIDE HÔTELS & PRÉFÉRENCE La première version du Guide, sortie en 2000, année de création d Hôtels & Préférence, a su immédiatement se démarquer par sa forme carrée. Son évolution régulière chaque année, lui a valu d être récompensé à 2 reprises par les Hospitality Awards. Ce guide met en lumière un millésime toujours plus haut en couleurs en accordant une double-page d images, d informations et de présentation à chaque hôtel exemplaires guides entreprises Distribués dans 10 pays Best guide Awards 2003 & 2004 Nouvelle charte graphique 2015 Découvrez la nouvelle collection d Hôtels & Préférence et voyagez à travers le monde en parcourant son Guide carré devenu historique. 03\n6 CRITÈRES DE SÉLECTION Établissement de 20 à 150 chambres Offrir des prestations de service de grande qualité Proposer des activités de loisirs Disposer d équipements high tech Etre situé dans une zone touristique ou d affaires CATÉGORIES D HÔTELS Un label de qualité pour votre hôtel La diversité des hôtels membres est une richesse entretenue par Hôtels & Préférence. Elle répond aux attentes d une clientèle appréciant aussi bien les hôtels de luxe que les lieux cosy à l atmosphère intime et conviviale. PALACE Établissement d excellence et de renommée internationale LUXURY Établissement de grand standing à l atmosphère unique RESORTS Établissement de prestige aux nombreuses activités de loisirs BUSINESS Établissement haut de gamme pour les voyageurs d affaires et de loisirs BOUTIQUE Établissement urbain remarquable par son style et/ou son design DEMEURE Établissement de charme et de caractère 04\n7 CUVÉE 2015 Découvrez nos 23 nouvelles destinations ASIE Hôtels & Préférence Haily Binya - Chine Kunming EUROPE Dom Pedro Palace - Portugal - Lisbonne Hôtels & Préférence Hualing Tbilisi - Georgie - Tbilisi Le Châlet de Flore - Suisse - Verbier FRANCE Château d Esclimont - Bleury-Saint-Symphorien La Maison d à Côté - Montivault Domaine de Beauvois - Saint-Etienne-de-Chigny Vichy Spa Hôtel - Montpellier Hôtel Opera Richepanse - Ile de France - Paris 8 ème Hôtel & Spa du Chateau - La Rochelle - Lagord Château de Cocove - Calais Hôtel du Palais - Biarritz Hôtel de la Fossette - Lavandou Château de Divonne - Divonne-les-Bains Grand Atlantic Hôtel - Arcachon Le Thalasso Spa & Château des Tourelles - La Baule Le Jules Verne - Hôtel Restaurant Boutique - Yvoire Hôtel les Voiles - Toulon Castel de Maintenon Hôtel Golf Spa - Maintenon Hôtel de Mougins - Mougins Le Grand Hôtel les Lecques - Provence Côte d Azur - Saint-Cyr-sur-Mer La Réserve - Saint-Jean-de-Luz Château de Massillan - Huchais Le Grand Hôtel de la Plage - Biscarrosse Château de l Hermitage - Ennery 05\n8 COFFRETS CADEAUX PRÉFÉRENCE Créés en 2004, les Coffrets Cadeaux Préférence sont devenus, au fil des années, une référence dans les offres thématiques proposées par l'hôtellerie de chaîne. 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Ces partenariats permettent à la chaîne d offrir encore plus d avantages, de services et de confort à ses clients, ainsi que de nombreux packages exclusifs ou offres commerciales uniques. 09\n12 CONTACT Retrouvez tous les communiqués de presse d Hôtels & Préférence et de ses membres sur le site hotelspreference.com dans la rubrique «Presse». Une clé usb contenant le dossier de presse ainsi que des photos haute définition est également à votre disposition. Je vous invite à découvrir nos nouvelles pépites... Très bon voyage! 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La Maison des grandes Maisons. 3. Une exigence qui seduit les plus exigeants 5. La plus belle des coupes 7\nSOMMAIRE La Maison des grandes Maisons. 3 Une exigence qui seduit les plus exigeants 5 La plus belle des coupes 7 Ceux qui nous ont fait confi ance 9 Un site internet sur-mesure 11 L innovation perpétuelle


liste de noms d'entreprise d'usine de gants en nitrile au canada-Sinoaoo Medical Corp INC.\nAccueil > liste de noms d'entreprise d'usine de gants en nitrile au canada\nliste de noms d'entreprise d'usine de gants en nitrile au canada\nProgramme de nettoyage et d'assainissement - Agence ...- liste de noms d'entreprise d'usine de gants en nitrile au canada ,Exigences pour le Règlement sur la salubrité des aliments au Canada. Bien que le Règlement sur la salubrité des aliments au Canada (RSAC) soit entré en vigueur le 15 janvier 2019, certaines exigences peuvent s'appliquer seulement en 2020 et 2021, selon le produit alimentaire, le type d'activité et la taille de l'entreprise.Pour obtenir de plus amples renseignements, consultez les ...CCHST : Coronavirus (COVID-19) - Conseils : Procédure ...Apr 01, 2021·Avis de non-responsabilité: Comme les renseignements sur la santé et la sécurité au travail sont appelés à changer rapidement, il est recommandé de consulter les autorités locales de santé publique pour obtenir des directives régionales précises.Ces renseignements ne remplacent pas les avis médicaux ou les obligations prévues par la loi en matière de santé et de sécurité.\nOct 11, 2021·Gants en nitrile résistant aux produits chimiques. Protection contre les produits chimiques industriels, la graisse et les gras. Forme ajustée et fini texturé pour une prise en conditions sèches/humides. Résistant aux perforations, à l’abrasion et aux coupures. Conforme aux normes de …\nDomaéro est une entreprise de tôlerie et chaudronnerie aéronautique. 27 ans d'expérience dans la chaudronnerie Aéronautique et particulièrement les pièces complexes en métaux durs, Titane, Inox, Inconel et bien sur Aluminium. Des moyens de production de dernière génération et une organisation d'entreprise reconnue.\nUne Approche Pratique Pour Le Choix Des Gants - Bunzl Safety\nDécouvrez les avantages des différents types de gants de cuir et de matériaux jetables/synthétiques tels que le nitrile, le néoprène, le latex, la fibre d’aramide et plus encore ! Lorsqu’il s’agit de gants en cuir, la coupe affecte à la fois la durabilité et la dextérité.\nApr 23, 2021·Par ailleurs, en cliquant sur le lien Recherche des homologations archivées, on arrive à la nouvelle fenêtre de recherche d'une homologation qui a été versée dans les archives. Ici, la capacité de recherche se limite au numéro de l'homologation ainsi qu'au nom et à l'identificateur de l'instrument.\nJun 22, 2021·Le rapport d’Above Ground va plus loin et évalue qu’au moins 117 envois massifs de gants ont été réalisés par l’entreprise à destination du Canada depuis 2018, dont 61 depuis juillet 2020.\nBRADY Trousse de lutte contre les déversements SPC ...\nLe cas échéant, le nom de l'entreprise ou de l'entrepreneur chargé de la lutte contre la vermine. La liste des produits chimiques utilisés ainsi que leur concentration (conformément au mode d'emploi sur l'étiquette), les endroits où ils sont appliqués, la méthode et la fréquence d'application.\nLotissement Kamal, N° 6, Allée des Eucalyptus. Ain Sebaa 20580 CASABLANCA . Téléphone 1: +212 522 665 302. Téléphone 2: +212 522 665 303. Fax : +212 522 665 304\nrevient au comité de santé et sécurité (CSS) de l’entreprise de « choisir les moyens et équipements de protection individuels qui, tout en étant conformes aux règlements, sont les mieux adaptés aux besoins des travailleurs de l’établissement » [Gouvernement du Québec, 2008a].\npour：gants en latex 4 feuilles de couleurssuivant：fabricants britanniques de gants en nitrile amazon\ngants en nitrile fabricant indonésien commande en ligne\nfabricants de gants à lahore dubai city location\nfournisseurs de gants en nitrile à mumbai aux états-unis d'amérique\ngants nitrile noir 8 mil gants nitrile commande en gros à vendre ebay\nfabricant de gants en nitrile dans le monde représentant America 2020\nfournisseur de gants en nitrile glomed liste amérique des produits liste 2018\nfabricants de gants chirurgicaux à taiwan résultats 2020 aujourd'hui\ngants en plastique pour la restauration\nfabricant de gants en nitrile en australie wikipedia liste des produits\nmagasin d'usine de gants en nitrile skymed\ngants en nitrile bon marché en gros costco\nacheter en gros des gants en nitrile à vendre\nfabricants de gants en nitrile stériles au sri lanka colombo en ce moment


Santé : l'inquiétante croissance du tourisme pharmaceutique - Le Parisien\nLE FAIT DU JOUR. Ils sont de plus en plus nombreux à partir à l'étranger acheter des médicaments. Un tourisme pharmaceutique dont s'alarment aujourd'hui les experts. Les trois académies et les trois ordres (médecins, pharmaciens et vétérinaires) lancent ce mardi un manifeste réclamant une politique internationale contre cette forme de contrefaçon.\nMalgré une autorisation de mise sur le marché annoncée en janvier 2014, le Sativex, un antidouleur à base de cannabis, n’est toujours pas disponible en France. Des malades souffrant de sclérose en plaques n'hésitent plus à aller s'en procurer à l'étranger.\nAFP / Almirall\nPar Christine Mateus Et Daniel Rosenweg\nAller à la pharmacie, pour la grande majorité d'entre nous, se limite à une course de cinq minutes en bas de chez soi. Mais pour certains, cela signifie faire sa valise et passer une, voire plusieurs frontières pour acquérir le médicament qui va les soigner ou du moins les soulager. On connaissait le tourisme médical pour se faire poser des implants dentaires ou un anneau gastrique, voici le tourisme pharmaceutique. Un phénomène encore émergent mais qui inquiète.\nLa filière générique indienne.\nConcernant les médicaments fiables, il suffit le plus souvent d'observer la carte des pays qui produisent des génériques pour savoir où les patients vont se fournir. Considérée comme la plus grande pharmacie discount du monde, l'Inde arrive largement en tête. Mais on trouve également le Bangladesh, l'Egypte et dans une moindre mesure le Maroc.\nDes filières de soins low-cost.\nL'arrivée du Sovaldi, qui ne nécessite que trois mois de traitement pour soigner une hépatite C, a suscité dans certains pays la création de vraies filières de soins. C'est le cas en Inde, où des hôpitaux de New Delhi ou de Bangalore proposent un service clé en main (hébergement compris), profitant du prix dérisoire du générique du Sovaldi produit localement.\nDéjà des centrales d'achats en Australie.\nDans certains pays, les malades se sont organisés pour créer des centrales d'achats de médicaments, se fournissant là où ils sont le moins cher. Une telle organisation parallèle s'est ainsi constituée en Australie, certains de ses membres se chargeant des allers-retours pour revenir les valises pleines de produits bon marché.\nDes contrefaçons surtout chinoises.\nS'agissant des importations de produits contrefaits, leur origine est à peu près identifiée : la production vient d'Asie, essentiellement de Chine, mais aussi d'Inde, là encore. Cette industrie illégale rapporte... vingt fois plus que la drogue.


Les harmoniques naturelles à la guitare, Cours de Guitare en vidéo\n231 Guitaristes en ligne\nTabs4Acoustic Cours de Guitare Theorie, Technique Les harmoniques naturelles à la guitare\nLes harmoniques naturelles à la guitare\nHarmonique, Effets de jeu, Lecture, Harmonique naturelle,\nUn cours sur les harmoniques naturelles, afin que tout les débutants puissent apprendre à les jouer et les maitriser !\nLes harmoniques naturelles à la guitare en vidéo\nBienvenue dans ce cours de guitare ou nous allons nous intéresser aux harmoniques naturelles. Nous allons apprendre comment les jouer dans la première partie, puis nous essayerons de voir toutes les harmoniques naturelles que l’on peut faire sur notre guitare. Et enfin vous trouverez une troisième partie théorique dans laquelle nous verrons à quelles notes correspondent ces harmoniques. Par contre nous ne parlerons pas des harmoniques artificielles qui seront étudiées dans un autre cours.\nNotre première harmonique\nQu'est ce qu'une harmonique ?\nPour la définition scientifique du terme, une harmonique est une fréquence composante d'un son qui correspond à un multiple de la fréquence fondamentale. En gros, ça veut pas dire grand chose, et on s'en fout un peu.\nConcrétement, quand on va jouer une note, quelle qu'elle soit, elle est composée d'une fréquence fondamentale et de plusieurs harmoniques. Et grâce à quelques règles physiques et à la façon dont la guitare est construite, on va pouvoir jouer ces fréquences harmoniques indépendamment de la fréquence fondamentale.\nBon, mais en vrai on fait quoi ?\nOù la jouer ?\nOn va tout de suite rentrer dans le vif du sujet en faisant notre première harmonique ensemble. Pour celà on va se placer sur la corde de mi grave (les harmoniques étant plus faciles à faire sur les cordes épaisses). Sur cette corde on va s'intéresser à la frette 12. Mais attention, je parle la de la 12ème frette, pas de la 12ème case. C'est donc la frette située entre la case 12 et la case 13.\nPour jouer l'harmonique, on va placer notre index sur la corde, juste au dessus de la frette 12. Encore une fois, pas au dessus de la case, mais au dessus de la frette. Et à cet endroit on se contentera de toucher la corde, sans la fretter, sans appuyer, sans exercer de pression. Il faut juste que le bout du doigt touche la corde pile au dessus de la 12ème frette.\nUne fois notre doigt en place, il suffit de gratter la corde de mi grave, et si vous avez placé votre doigt correctement, vous aurez une harmonique (voir la vidéo pour entendre un exemple et vérifiez si vous l'avez bien fait).\nVous constaterez au passage que le son ressemble beaucoup à ce qu'on fait habituellement avec une guitare, mais il reste très différent dans sa structure, et il apporte une sonorité assez intéressante, très cristalline, unique aux harmoniques.\nYa de fortes chances pour que vous n'ayez pas réussi du premier coup. Commencez donc par réessayer. Le placement du doigt sur la corde change complètement de ce qu'on fait habituellement, c'est un coup à prendre pour y arriver correctement.\nN'hésitez pas à demander de l'aide autour de vous, auprès de guitaristes plus expérimentés. Une fois que vous aurez réussi à faire votre première harmonique vous aurez compris le principe et vous pourrez donc l'appliquer à loisir.\nUn petit conseil pour vous aider : la façon de gratter la corde à la main droite va beaucoup influer sur la puissance de l'harmonique. Pour mettre toutes les chances de votre coté, grattez avec un médiator, grattez fort, et surtout grattez proche du chevalet. C'est le meilleur moyen pour faire sortir clairement les harmoniques.\nDes points intéressants à noter\nPas besoin de laisser le doigt\nVous l'aurez peut être remarqué tout seul lors de vos essais, mais autant le dire : lorsque vous faites une harmonique, vous n'êtes pas obligés de laisser le doigt (de la main gauche) au contact de la corde. Une fois que vous avez grattez, vous pouvez retirer le doigt et l'harmonique continuera de sonner. Encore une fois ça change grandement par rapport à nos habitudes du jeu.\nDu coup, un conseil : prenez le réflexe de toujours retirer le doigt aussitôt que l'harmonique est grattée. L'harmonique sonnera plus longtemps de cette façons là, et ça vous sera d'une grande aide pour faire sonner des harmoniques plus difficiles (que nous verrons dans la deuxième partie).\nPour finir cette première partie je vous propose une petite expérience, qui ne vous apprendra pas à jouer quoi que ce soit, qui ne vous aidera pas non plus à faire vos harmoniques, c'est juste pour les curieux qui s'intéressent au fonctionnement de leur guitare. C'est un travail d'observation, donc préparez vous à vous penchez sur votre guitare\nCommencez par gratter fort la corde de mi grave, à vide, et observez la vibration de celle-ci. Vous constaterez que la corde vibre sur toute sa longueur, depuis le sillet de tête jusqu'au sillet de chevalet. Si vous avez l'oeil, vous remarquerez également que l'amplitude de la vibration est plus importante aux alentours de la case 12, c'est là que la corde "vibre le plus".\nMaintenant grattez l'harmonique en case 12 comme on vient de la voir, bien fort, et observez la vibration de la corde. Vous pourrez déjà voir qu'au niveau de la frette 12, là ou vous avez mis votre doigt, la corde ne bouge pas du tout, elle est complètement immobile. Par contre, vous verrez que la corde vibre des deux cotés de la frette 12, avec un maximum d'amplitude à mi-chemin entre la frette 12 et le sillet de tête, et entre la frette 12 et le sillet de chevalet.\nC'est donc ce phénomène qui créé les harmoniques : on divise en fait la corde en deux plus petites cordes, et on fait vibrer les deux bouts de corde simultanément. Même si vous grattez qu'un seul coté de la corde, ça vibre des deux cotés.\nOn vient de faire notre première harmonique, au niveau de la frette 12 sur la corde de mi grave. Seulement on ne va pas s'arrêter là, puisqu'on peut trouver beaucoup d'autres harmoniques sur l'ensemble du manche. Et c'est ce que nous allons voir tout de suite dans la deuxième partie.\nLe texte du cours arrivera très prochainement, regardez la vidéo en attendant !\n29 Aug 2011, par TheAthenA714


Viviane Asseyi : "Ce n'est pas la même médiatisation, les mêmes salaires, le même engouement. Mais c'est le même football" | Girondins4Ever\n02/05 - 8h30\nViviane Asseyi : “Ce n’est pas la même médiatisation, les mêmes salaires, le même engouement. Mais c’est le même football”\nPour France Bleu Gironde, l’attaquante des Girondins de Bordeaux, Viviane Asseyi, s’est exprimée de manière général sur le football féminin.\n« En fait, quand j’étais petite, je pensais que le football féminin c’était comme les garçons, qu’on avait la même carrière, qu’à 17 ans on pouvait signer professionnel, qu’on allait intégrer les centres de formation, etc… C’est en arrivant à Clairefontaine que je suis rentrée vraiment dans le football féminin, et j’ai vu que ce n’était pas la même chose pour les filles et les garçons. Ce n’est pas la même médiatisation, les mêmes salaires, le même engouement. Mais c’est le même football, c’est ce qu’il faut retenir. Ça évolue de plus en plus, on le voit avec la télévision qui diffuse maintenant plus nos matches, l’engouement avec le football féminin en général. Après, je sais qu’on est beaucoup regardé, surtout en équipe de France. Je pense qu’il faut vraiment profiter de cette occasion ici en France pour faire évoluer ces mentalités, ceux qui disent que le foot ce n’est que pour les garçons. C’est un bon moyen pour véhiculer une bonne image du football féminin, et surtout rendre heureux les gens ».


Maurice Blin, « Présentation » Revue n° 610 Juin 1999 - p. 79-81\nColloque organisé par la Fondation pour la recherche stratégique (FED-Crest), le Cercle de réflexion et d’études sur les problèmes internationaux (Crespi), et l’Institut de stratégie comparée (ISC) le 26 février 1999 au Sénat, Paris. Ce colloque s’est tenu avant les événements du Kosovo.\nLe rôle et l’efficacité de la puissance aérienne ont été illustrés non seulement lors de la guerre du Golfe, mais dans beaucoup d’autres crises ou conflits contemporains. Des ouvrages, récemment publiés en France par l’Institut de stratégie comparée et la Fondation pour les études de défense, tels que La campagne aérienne de John Warden III ou La renaissance de la puissance aérienne stratégique d’Edward Luttwak, insistent sur le caractère décisif, dans de nombreuses circonstances,de cette puissance aérienne.\nDorénavant, dans ce domaine comme dans beaucoup d’autres, il faut se garder d’extrapoler systématiquement vers l’avenir les enseignements du passé : pendant longtemps, les penseurs aériens se sont contentés de prolonger les théories des grands stratèges fondateurs comme Douhet.\nAujourd’hui, des théories nouvelles se sont fait jour qui ont été, au moins partiellement, validées par l’expérience, notamment pendant le conflit du Golfe : la situation géopolitique s’est considérablement modifiée, et la nature des opérations qu’ont à mener les forces armées revêt des formes très différentes, allant de la prévention des crises et des conflits aux opérations militaires proprement dites, y compris celles de rétablissement de la paix. Par ailleurs, les progrès technologiques donnent des capacités nouvelles aux moyens, aériens ou autres, qui contribuent à la puissance aérienne. ♦


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Tuniques | SOLDES -70% | SPOT-A-SHOP\nVêtements Blouses Tuniques\nLA TUNIQUE: rien de plus confortable !\nLa tunique, avec sa texture tombante des épaules aux pieds, est ce qu’il vous faut pour vous mettre à l’aise. Elle prend plusieurs formes et peut être portée dans n’importe quel contexte pour que vous puissiez toujours suivre la tendance !\nLA TUNIQUE : choisissez la combinaison qu’il vous faut !\nLes femmes ont dans la plupart du temps tendance à croire que la tunique, surtout avec sa forme souvent trop large pour l’effet confort, ne met pas en valeur leur ligne. C’est donc, dans ce contexte là que les experts de la mode ont trouvé énormément de conseils à donner et de combinaisons à composer pour que votre tunique vous aille à merveille.\nAlors pour toutes celles qui sont un peu rondes, et ont des formes généreuses, il faut opter pour une tunique large au niveau des bras mais un peu plus resserrée au niveau de la taille pour ne pas étouffer complétement votre silhouette.\nMaintenant, il faut penser à la combinaison qui ira le mieux à ce type de tunique : pour un air un peu déchainé et rock n’roll, associez votre tunique à un legging noir en cuir avec des bottines. Et pour un aspect plutôt classe et élégant, un pantalon droit et des sandales compensées sont une bonne idée !\nOsez porter une tunique sans manche lorsque vous avez les bras fermes, et veillez à ce qu’elle soit un peu plus stylée (ceinture, pompon, nœud, …) si vous voulez paraître plus élégante. Associez-la à votre pantalon droit et voilà le tour est joué !\nLA TUNIQUE : laquelle choisir ?\nLa tunique prend de jour en jour différentes formes. En effet, vu l’aisance que les femmes ressentent en la portant, la tunique a alors fait l’objet de plusieurs créations.\nOn trouve d’abord la robe tunique, qui remporte le prix de la robe qui combine le mieux entre élégance et confort. Vient ensuite, la tunique ethnique qui réveille la bohème qui sommeille en vous.\nOn trouve aussi des tuniques ceinturées, qui sont généralement proches des chemises, et ont généralement des manches trois-quarts.\nSPOT-A-SHOP : vos tuniques au prix qui vous convient !\nAvec la saison estivale, les femmes cherchent de plus en plus à se procurer des vêtements, comme la tunique, qui ne colle pas trop au corps et qui sont trop confortables.\nChez SPOT-A-SHOP, nous prenons toujours en considération ce genre de détails, et proposons des promotions prometteuses non seulement sur les tuniques mais aussi sur tous nos articles de prêt-à-porter et accessoires pour que vous soyez toujours satisfait.\nNous veillons aussi à vous offrir des articles de qualité mais à un prix modeste, c’est-à-dire que nous disposons d’un rapport qualité-prix surprenant, sans parler bien sûr des facilités de paiement et des modes de remboursement que nous vous proposons.


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Jean-Damien Pô est nommé directeur des ressources humaines, de la stratégie et de la prospective de Saur\nMétiers du Groupe Saur\nLes mensonges de Cash Investigation\nAccueil » Actualités » Jean-Damien Pô est nommé directeur des ressources humaines, de la stratégie et de la prospective de Saur\nActualités du 17 juillet 2017\nLouis-Roch Burgard, président exécutif, nomme Jean-Damien Pô directeur des ressources humaines, de la stratégie et de la prospective de Saur. Il sera membre du comité exécutif.\nAgé de 43 ans, Jean-Damien Pô est normalien, diplômé de l’Institut d’Etudes Politiques de Paris et docteur ès Lettres. Il possède une expérience de 20 ans à la croisée des ressources humaines et de l’analyse stratégique.\nIl a débuté sa carrière à la Fondation pour la recherche stratégique avant de rejoindre, en 2001, le groupe Gaz de France en tant qu’analyste à la direction de la Stratégie. Il remplit également des missions de sherpa et de speech writer auprès du président du Groupe. En 2004, il intègre l’Institut de l’entreprise, think-tank patronal présidé par Michel Pébereau, en qualité de directeur des études puis, à partir de 2008, de délégué général.\nEn 2011, il est nommé secrétaire du comité exécutif et directeur du développement des ressources humaines de Vinci, en charge notamment de la supervision du développement professionnel des cadres dirigeants du Groupe. Il prend en charge en 2014 la direction des ressources humaines et du développement durable d’Eurovia, filiale du groupe Vinci spécialisée dans les travaux d’infrastructures routières.\nIl était en dernier lieu directeur du projet Léonard, en charge de préfigurer cette entité nouvelle de Vinci qui croise veille, prospective et accélération de start-up internes et externes.\nJean-Damien Pô prendra ses fonctions le 22 août 2017.\nSaur – Laurent Maillard –laurent.maillard@saur.com – 06 60 59 77 07


Les français majoritairement athées : le fait irreligieux au coeur de l'évolution sociale ? par Floreal - INITIATIVE COMMUNISTE\n4 Oct 2016 | 5-CULTURE DEBATS, articles | 1\nLes Français majoritairement athées. Voila un fait qui mérite discussion et analyse. Alors que la crise du Capitalisme bat son plein, la machine médiatique de l’oligarchie capitaliste ne cesse d’attiser le communautarisme en s’appuyant sur les intégristes religieux de tous poil, dans une nouvelle tentative – façon Georges W. Bush – d’installer une guerre des soit disant civilisations faisant voler en éclat la Nation. Tentant de pousser artificiellement le retour du religieux sur la scène politique.Pour mieux diviser la classe des travailleurs. Et faire diversion et détourner l’attention de la formidable offensive menée par la classe capitaliste contre les travailleurs, leurs salaires, leurs droits sociaux et démocratiques. Mais quelle est la place du fait religieux dans notre pays ? Plusieurs enquête d’opinions permettent de répondre à cette question, démontrant que les français sont majoritairement athées. www.initiative-communiste.fr a décidé d’analyser ces enquêtes. Avec une analyse par Floreal s’appuyant sur une étude du journal Le Monde. Ainsi que l’analyse des résultats d’une enquête IFOP auprès des musulmans de France, par JBC.\nLE FAIT IRRELIGIEUX AU CŒUR DE L’EVOLUTION SOCIALE ? – par Floréal, PRCF\n« -Sganarelle : Vous ne croyez donc ni Dieu, ni diable, ni loup-garou ? – Dom Juan : je crois que deux et deux sont quatre et que quatre et quatre sont huit. – Sganarelle : Votre religion est donc l’arithmétique ? »\nLes médias nous bassinent avec le « retour du religieux », avec la « fin de la lutte des classes » que remplacerait le « choc des civilisations » (euphémisme pour désigner les croisades et autre djihad sous l’apparence desquelles se mènent aujourd’hui les guerres impérialistes), avec l’ « urgente nécessité pour la cohésion sociale » de valoriser le « fait religieux » à l’école… Toutes les cinq minutes, nos gouvernants de droite et de « gôôche » s’affichent à côté du Pape, du Dalaï-Lama, au repas du CRIF, et Valls rivalise avec Sarkozy dans son entêtement anticonstitutionnel à « organiser l’Islam de France » en violation grossière de la loi séparant l’Etat de toutes les églises. Quant à nos grands intellectuels « postmodernes », ils croient original de ressasser la phrase attribuée à Malraux : « le 21ème siècle sera religieux ou ne sera pas »…\nCertes, dans une période contre-révolutionnaire comme celle qui a suivi la disparition de l’URSS et l’affaiblissement concomitant du Mouvement communiste mondial, les Lumières, et plus généralement, les idéaux progressistes, ne sont pas à la fête. Alors que le capitalisme en crise étale son nihilisme et son incurable vide spirituel, les classes dominantes investissent d’énormes moyens pour tenir en main intellectuellement les milliards d’exploités et d’exclus que le système capitaliste prive de toute perspective d’épanouissement. On peut même dire que toute une part de l’idéologie dominante cultive le « néo-magisme » avec une tendresse toute particulière pour les mages, sorciers, parapsychologues, astrologues et enchanteurs de toutes sortes… Bref, le moderne opium du peuple fait dans le bas de gamme, même si la seule religion qui triomphe mondialement est celle de l’Argent-Dieu et qu’à ce titre, le déclin continu de nombre de cultes traditionnels (porteurs de spiritualité et d’idéaux, sinon d’une rationalité conséquente) n’est pas unilatéralement positif : nous communistes, sommes mille fois plus proches d’un prêtre-ouvrier militant à la CGT que d’un « trader » athée dont le seul « idéal » est de s’en mettre plein les fouilles !\nMême si certains éléments de l’enquête reproduite ci-dessous sont inquiétants politiquement (nombre de Français, athées compris, suivent la réaction qui amalgame laïcité et stigmatisation des « musulmans », alors que la loi de 1905 sépare l’Etat de toutes les églises pour mieux permettre la liberté de conscience), on voit que notre pays continue de se séculariser massivement, que l’athéisme et l’agnosticisme y sont de plus en plus majoritaires, qu’à cet égard la « fille aînée de l’Eglise » célébrée par Sarkozy est à l’avant-garde d’un mouvement mondial de sécularisation, et qu’il faut donc pour le moins contester la place énorme, archi-majoritaire, que les médias accordent aux dirigeants religieux alors que les mobilisations ouvrières de masse sont toujours dites « en demi-teinte »…\nLe Monde.fr | 07.05.2015 à 19h04 | Par Leila Marchand\nLes passages en rouge de cet article sont soulignés par Floréal.\nLes attentats de janvier ont ravivé la question de la place du religieux en France. Comment fairecohabiter différentes croyances ? Comment vivre sa religion dans un pays laïque ? L’importance que prend ce débat est d’autant plus paradoxale que la majorité des Français se sentent aujourd’hui loin de toute appartenance religieuse.\nLa France compte une majorité d’athées et de personnes « sans religion ».\nCes résultats ont été obtenus à partir d’une enquête publiée en 2012 à partir des réponses de 1671 personnes ; 37 %34 %29 %1 % Se déclarant religieux Se déclarant non religieuxAthée convaincu Ne sait pas / pas de réponse Source : WIN-Gallup International\nConcernant l’islam, la pratique religieuse est plus régulière. Selon une enquête IFOP pour La Croix, 41 % des personnes « d’origine musulmane » se disaient « croyantes et pratiquantes » (contre 16 % chez les catholiques), et 34 % « croyantes mais non pratiquantes » (57 % des catholiques), 25 % se disant « sans religion ou seulement d’origine musulmane » (27 % des catholiques). Seuls 25 % des interrogés disaient aller« généralement à la mosquée le vendredi ».\nLe fait irreligieux dominant aussi chez les français d’origine musulmane – par JBC\nIl ressort de ce sondage que la proportion de population musulmane ou dite d’origine musulmane est d’environ 5,7% en France métropolitaine. Ce qui permet de renvoyer aux poubelles de l’histoire le discours xénophobe délirant et haineux au sujet d’un soit disant « grand remplacement » propagé à grand renfort médiatiques par le FN et ses hérauts médiatiques façon Zemmour & Cie. Parmi ces 5,7% de la population, 15% se déclarent non musulman, et ne font partie de l’échantillon étudié par le sondage que parce qu’ils ont au moins un parent musulman. Ce qui signifie que la proportion de résidents musulmans en France n’est donc que de 4,8%. Contre 47% se déclarant chrétiens. Et 37% sans religion.\nLa publication de cette enquête a fait beaucoup de bruit avec l’instrumentalisation d’un chiffre, celui des 28% de musulmans classés par l’auteur comme « opposés aux valeurs de la république ». L’étude est pourtant bien plus nuancée. Et il est dommage que ni l’IFOP, ni l’Institut Montaigne n’aient voulu publier les chiffres détaillés de leurs études. Cependant, les quelques chiffres publiés font ressortir une réalité qui est bien autre : 5,2% des musulmans de France réclament le prima de la Charia sur la loi de la République, tandis que 20% contestent le principe de laïcité.\nFloreal & JBC pour www.initiative-communiste.fr\nPrécedentColombie : la solidarité avec les FARC, le PC Colombien, les forces anti-impérialistes le meilleur appui pour la paix\nSuivantLe FN attaque le Secours Populaire Français et les pauvres !\netoilerouge\tle 5 octobre 2016 à 02:39\nNon seulement l’athéisme et le matérialisme doivent être étudiés dès le lycée , d’abord les penseurs grecs mais ce serait retrouver l’humanisme qui fit sous plusieurs Républiques la qualité de l’esprit progressiste de France.\nCependant c’est le mouvement ouvrier , lui-même longtemps irrigué de toutes ces pensées qu’il faut remettre en route dans le bon sens, contredire Robert HUE, nous ne sommes pas américains, nous ne nous inclinons pas devant la vulgate des anti communistes et pro fascistes dont les classes capitalistes et leurs alliés ont un urgent besoin. Plus que jamais aidons au développement de la lute des classes et de la conscience des classes ouvrière et populaire.


Avis sur fortuneo: le courtier de référence en Rwanda\n4 Janvier 2021 , Vivien Simon Aucun commentaire\nAvoir fait du trading pendant plus d’un an pour le compte d’une institution financière avoir un volume important de négociation sur les 12 derniers mois et au moins 10 transactions par trimestre posséder un avis sur fortuneo portefeuille supérieur à 500 000 € en actifs mobiliers. Article 40: les jours fériés bien que par nature, tous les jours y compris les jours fériés soient susceptibles d’être travaillés selon les nécessités de service, les parties signataires conviennent d’arrêter une liste de sept jours pour lesquels les heures effectuées l’un ou l’autre de ces jours subiront une majoration. Existem traders autônomos que tem como meta diária algo acima de 5 dígitos (mais de r$ 100.000).\nEn plus d’offrir des programmes d’affiliation, udemy peut également devenir une alternative pour gagner de l’argent sur internet en donnant des cours en ligne. La «place de marché» des cours vous offre l’opportunité de travailler sur internet en enseignant dans l’un de vos domaines d’expertise, du commerce, du design et de la photographie au développement personnel, au marketing, à l’informatique, etc. Voici comment j’ai désamorcé ces 2 facteurs. Le matin, à partir de 7h15, la garderie est ouverte à bienvillers.\nEnsuite, tout dépend de votre stratégie, tout dépend des risques que vous voulez prendre. La volatilité des actions peut engendrer des variations de patrimoine relativement brutales. Seulement, les baisses des cours qui peuvent se produire sont temporaires, et la tendance à long terme des marchés actions est haussière. Ce n’est donc pas réellement un souci, dans la mesure où l’argent investi l’est sur un horizon de plusieurs années ou dizaines d’années. Nous avons vécu un krach boursier récemment avec la crise du covid.\nTendance égalité — syndicalisme pour l égalité syndicalisme pour l égalité était une sensibilité de la tendance majorité nationale de l unef, premier syndicat étudiant de france. Cette sensibilité appartenait à un courant d’idées déjà présent dans l’unef id puis… … wikipédia en français.\nIchimoku avis sur fortuneo day trading pour les ichimoku day trader et leur stratégie day trading ichimoku. Utilisation du courtier: 8 ordres par mois pour intraday, swing trading, investissement.\nVoici les fonctionnalités principales d'analyse technique de la plateforme. Démontrer une vision claire de la manière dont les connaissances acquises grâce à la bourse seront utilisées pour améliorer les politiques, les pratiques ou les réformes dans leur pays d’origine. L’indicateur fxssi.profitratio fait partie du package "fxssi pro", qui contient aussi plusieurs autres indicateurs professionnels.\nAvantages avis sur fortuneo et inconvénients des bandes de bollinger?\nVidéos de trading, le backtest d’une stratégie avec Metatrader 4\nCette adresse provient tout simplement de notre compte bittrex - puisque c'est vers celui-ci que nous souhaitons envoyer des bitcoins. Aujourd’hui cependant, il semblerait que le caractère purement objectif du manquement doive être remis en cause, tendant à estomper le distinguo jusqu’alors effectué entre le manquement et le délit d’initié. Si les éléments constitutifs des deux infractions permettaient de maintenir les deux sanctions, il semble que cette distinction perde, aujourd’hui, de son intérêt.\nUne fois que vous avez choisi la plateforme de trading sur laquelle vous souhaitez investir, vous pouvez placer votre premier ordre. En ouvrant un ticket d'ordre pour la paire qui vous intéresse, vous verrez les cours de vente et d'achat disponibles. Vous pouvez définir la taille de votre position et ajouter des stops ou des limites qui la clôtureront automatiquement lorsque les cours atteindront un niveau précis. Sélectionnez «achat» pour ouvrir une position longue ou «vente» pour ouvrir une position courte. Notre 2 ième moyenne à 68 périodes est une moyenne moyen terme. Elle est déjà bien plus pertinente puisqu’elle permet de dégager une tendance sur le prix. Celle-ci reste haussière même si le prix consolide ou corrige.\nAprès le coup de tabac de la veille, wall street devrait ouvrir en ordre dispersé ce jeudi. La situation sanitaire et les incertitudes sur le. Hay muchas maneras de complementar o intentar mejorar el sistema ichimoku, aquí hay algunos ejemplos. De plus, les modèles de graphiques peuvent être utilisés pour anticiper et ensuite confirmer les tendances à venir. Par exemple, le modèle de avis sur fortuneo la tête et des épaules peut définir si une paire des devises particulière subira un retournement de tendance. Comme vous pouvez le voir, comprendre les graphiques forex, ainsi que les modèles des graphiques, est une partie considérable du trading fx.\nDe plus en plus de gens se lancent maintenant dans le métier de trader en ligne. Pour eux, choisir un courtier d’échange est donc une nécessité. Les brokers qui fournissent ce genre de prestation fleurissent partout. Avatrade est de loin celui qui séduit le plus grand nombre d’investisseurs. Pourquoi cette société est-elle si populaire? Cet article en dit long. Comme d’un côté, ils vont couper rapidement les pertes, comme nous l’avons vu à maximum 2% et laisser se développer au maximum la tendance, c’est-à-dire encaisser de plus gros gains, le compte final va ressortir en positif. 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Rugby : Michel Denêtre, la locomotive ponto-combalusienne – actu.fr\nRugby : Michel Denêtre, la locomotive ponto-combalusienne\nC'est à Pontault-Combault que l'ancien pensionnaire du Top 14 Michel Denêtre a démarré le rugby. Portrait.\nPublié le 29 Avr 17 à 12:36\nMichel Denêtre a joué dans plusieurs équipes de Pro D2 ou du Top 14 avant de revenir en Île-de-France (©Pierre Bras) -\nNé à Pontault-Combault en 1987, Michel Denêtre découvre dans le club de rugby de sa ville. « Mes parents faisaient des travaux dans notre maison, j’avais 5 ans et mon père m’a vu jouer au ballon et en fervent amateur, il a conseillé à ma mère de m’inscrire au club de Pontault. Ce qu’elle fit car j’étais très actif comme enfant et en faisant du judo en parallèle, j’ai de suite accroché ». Michel a aussi évolué à Lagny en école de rugby et a été sélectionné plusieurs fois en équipe départementale.\nPassionné de rugby, il intègre la section sportive du collège Georges Braque de Paris où il bénéficie de la formation de l’entraîneur Serge Collinet : « Je l’ai eu quand il était en 3e et 4e pour améliorer sa technique et rejoindre le Lycée Lakanal en Pôle Espoir. c’était un joueur très en avance techniquement sur les autres et un travailleur.. Une vitesse de passe et aussi un énorme plaqueur. Une volonté de devenir pro »\nUn tour de France du rugby\nUn tour de France qui l’aura emmené jusqu’en en Pro 2 et en Top 14, l’élite du Rugby français : « J’ai eu une carrière assez riche puisque j’ai d’abord évolué dans toutes les équipes de France Jeunes et universitaires continue Michel. J’ai eu la chance de porter les couleurs de nombreux clubs assez emblématiques comme Clermont-Ferrand, Agen, Albi, Bordeaux Bègles, Bourgoin-Jallieu, Bergerac, mais aussi d’évoluer à tous les niveaux Pro D2 et TOP 14 où j’ai pu participer à une finale d’accession en Top 14, et de jouer surtout à 15 et un peu à 7 notamment avec Agen ou nous avons été Champions de France »\nIl évolue désormais avec le club de Saint-Denis US en Fédérale 2 afin de « continuer à se faire plaisir ». Un renfort d’expérience pour l’entraîneur des ?, Remi Campet : « Avec son expérience c’était une occasion énorme de l’avoir. Un joueur sur lequel on peut s’appuyer. Sur le terrain, il fait des choix qui souvent justes ». Un retour en Ile-de-France du à un projet de vie familiale mais aussi un avenir professionnel où il est devenu conducteur de train.


Pointe du Raz. - Le blog de Bernard SARLANDIE\n16 Août 2015, 17:14pm\nDouarnenez était un point de départ idéal pour aller jusqu’au bout du monde, enfin de l’Europe. Nous commençons par Poullan sur mer, bourgade sympathique et église qui vaut le coup d’œil (je me demande si je ne vais pas faire un album spécial confessionnaux et chaires – ô comme j’aimerais faire un discours en hauteur de ces endroits, mais maintenant les curés se contentent des micros).\nRepas dans un des deux hôtels de la Baie des Trépassés, d’où nous avons pu voir le temps s’éclaircir, puis arrivée aux parkings de la Pointe du Raz (on paie à la sortie !). Nous avons remarqué que les prix des (nombreux) restaurants étaient bien meilleur marché que là où nous nous étions arrêtés, quelques kilomètres avant. Grâce au prospectus remis à l’entrée, nous allons recueillir les documents auprès des animateurs du site. « Vous connaissez ? » nous demande l’un d’eux. « Oui, nous étions venus il y a quarante ans. » « Vous verrez, ça a changé » nous répond celui qui n’était pas né à l’époque…Effectivement, le site a retrouvé un aspect sauvage plus authentique, seule l’armée et une statue religieuse occupent la pointe. Pas trop de vent ce jour-là et découverte de la borne qui indique le GR pour Venise ; nous avons résisté à la tentation.\nRetour par Audierne, avec une intéressante expo dans l’église San Rumon, Pont-Croix et sa collégiale et l’originale roue à carillon de Confort-Meilars (j’ai hésité, mais finalement je ne l’ai pas fait tourner).


En direct de Celebration III - Forum Star Wars - Les actualités\nEn direct de Celebration III\nLe Celebration 3 bah c'est déjà parti et le site officiel met à notre disposition (enfin comme d'hab seulement pour les abonnés Hyper$pace) des images toutes les 20 secondes via la webcam.\nOui faut dire que pour l'instant, vallait mieux nous mettre une photo parce qu'elle nous montre des figurines. Donc à part s'il un gars vient les bouger un peu une fois toutes les 20 secondes ca nous ferait un truc sympa mais là ... Ca bouge pas quoi .. hum..\nVoilà donc tout ça pour vous dire que vous pouvez suivre cette grosse convention depuis votre ordi grâce aux photos, à la webcam et certainement aux reports qui arriveront ces jours ci.\njeudi 21 avril 2005 - 23:52\tAdmin\tRéaction\tPermalien\nyes ca pour une bonne nouvelle, c'est une bonne nouvelle!!! merci pour l'info :o\nvendredi 22 avril 2005 - 02:47\tModification Admin\tRéaction\tPermalien\nsympa, mais peuxt u mettre le lien direct pour afficher la webcam car j'ai beau chercher je ne le trouve pas (abonné hp)\nje suis mal reveillé mais quand meme !\nvendredi 22 avril 2005 - 09:45\tModification Admin\tRéaction\tPermalien\nC'est ici le lien webcam (lien supprimé car non accessible)\nEn ce moment on voit plein de monde sur une scène fin c'est un replay donc moins du direct. C'est sur que là bas il doit pas etre l'heure de faire de la convention ^^\nvendredi 22 avril 2005 - 13:16\tModification Admin\tRéaction\tPermalien\nyes missa bonne nouvelle lol