2-Campos1-1 | Carga eléctrica | Electrostática\nGuardarGuardar 2-Campos1-1 para más tarde\n305 vistas44 páginas\n2 - Campos Cuasi-Estáticos 1\nEn este Capítulo veremos características y aplicaciones de campos electrostáticos en el vacío. En el caso estático los campos y sus fuentes no dependen del tiempo. Se trata de distribuciones de cargas en reposo 1 y corrientes estacionarias o continuas. Los campos eléctrico y magnético están desacoplados. El campo eléctrico (electrostático) de- pende solamente de la distribución de cargas:\n∇• D(r) =ρ(r)\n∇× E(r) = 0\nEn el vacío, los campos D y E están ligados a través de la constante del vacío:\nD(r) = ε 0 E(r)\nε 0 ≈ 8.85×10 -12 F/m\ny entonces las ecuaciones del campo electrostático en el, vacío son:\n∇× E r =\nDe acuerdo al teorema de Helmholtz si se conocen la divergencia y el rotor de un campo vecto- rial el campo queda unívocamente determinado. El campo electrostático en el vacío tiene única- mente fuentes escalares (la distribución de carga eléctrica). El teorema de Helmholtz lleva tam- bién al potencial electrostático en el vacío, que cumple la ecuación diferencial de Poisson, cuya solución particular es la llamada integral de Poisson:\n⇒ Φ ( r ) =\nEn sitios del espacio donde no existen fuentes de campo [ρ(r) = 0] se cumple la ecuación de La-\nLas técnicas para resolver la ecuación de Poisson o de Laplace se conocen como teoría del po- tencial. Veremos algunas de ellas en el Capítulo siguiente y métodos numéricos en el Capítulo 7.\nCarga eléctrica. Cuerpos cargados. Inducción electrostática.\nLa carga eléctrica es una propiedad fundamental de la materia. Todos los cuerpos materiales están formados por partículas cargadas, que interaccionan entre sí produciendo fuerzas de cohe- sión. Esta interacción eléctrica entre partículas cargadas puede ser de atracción (como en el caso de la interacción gravitatoria) o de repulsión. Este hecho lleva a la clasificación de la carga eléc- trica en dos variantes, que se identifican mediante la convención de un signo: partículas cargadas con carga de igual signo se repelen, partículas cargadas con cargas de distinto signo se atraen. Por este motivo la interacción eléctrica es de mayor complejidad que la interacción gravitatoria, que siempre es de atracción. Convencionalmente se asigna el signo positivo a la carga de los protones, partículas elementales del núcleo atómico, y el signo negativo a los electrones, partícu- las que se hallan fuera del núcleo. Surge también que, en valor absoluto, la cantidad de carga de\nestas partículas es la misma:\nLas interacciones eléctricas entre átomos son la base de las reacciones químicas y las que llevan\na la constitución de los cuerpos materiales extensos.\n∇Φ (r) =\n1 En reposo en un sistema de referencia inercial. Juan C. Fernández - Departamento de Física – Facultad de Ingeniería Universidad de Buenos Aires – www.fi.uba.ar\nEn muchos casos los cuerpos extensos son neutros por la presencia de igual cantidad de partícu- las cargadas negativas y positivas. Desde antiguo se conoce que existen manipulaciones que permiten “cargar” un cuerpo, originalmente neutro. Estas manipulaciones producen la transfe- rencia de carga por contacto (fundamentalmente electrones) desde o hacia el cuerpo. Un cuerpo cargado interacciona con otro cuerpo, cargado o no. Si el otro cuerpo está cargado, se producen fuerzas de atracción o repulsión según el signo de la carga neta de cada cuerpo. Si el otro cuerpo no está cargado, igual se produce una redistribución espacial de las partículas cargadas que con- tiene, lo que eventualmente da lugar también a fuerzas eléctricas. El efecto de redistribuir y/o transferir carga a un cuerpo se conoce como inducción electrostática. En la figura de la derecha, un cuerpo cargado (izquierda) se acerca a un cuerpo neutro (derecha). Se observa la redistribución de carga (inducción) en el cuerpo neutro. Esta redistribución se pro- duce por las fuerzas entre las cargas del cuerpo cargado y las cargas del cuerpo neutro.\nUn cuerpo neutro\nUn cuerpo cargado\nSi se permite el contacto entre los dos cuerpos, la carga negativa del cuerpo originalmente neutro se combina o elimina con parte de la carga positiva del cuerpo originalmente cargado. Como ahora ambos cuerpos están cargados con cargas de igual signo, se repelen.\nSi dibujamos punto a punto los vectores campo generados por\nuna distribución de carga cualquiera, resulta que los sucesivos vectores campo son tangentes a líneas en el espacio que lla- mamos líneas de campo (o líneas de fuerza, en la visión de Faraday).\nLas líneas de campo son las trayectorias que seguiría una partícula cargada en el campo.\nEn la figura superior se ve un tramo de línea de campo. Como el campo es tangente a la línea, se\nE × dl =\nque es la ecuación diferencial de las líneas de campo.\nHay programas educacionales y comerciales que permiten trazar las líneas de campo de configu- raciones de cargas puntuales, como por ejemplo Coulomb 2 , que se ha usado para trazar las lí- neas de campo en distribuciones de cargas puntuales en este Capítulo. Los siguientes gráficos realizados con este programa indican las líneas de campo de dos cargas: a la izquierda de igual valor y signo opuesto (dipolo) y a la derecha dos cargas de igual valor e igual signo.\nPara distribuciones de carga de alta simetría, la forma matemáticamente más sencilla de calcular\nel campo es usar la llamada ley de Gauss, que puede deducirse de la ecuación que da la diver-\ngencia del campo.\nConsideremos una distribución cualquiera de carga Q contenida\nen un recinto V' , con una densidad de carga ρ(r). Entonces:\n∈ V ′\n∉ V ′\nMaxwell: ∇ • D(r) = ρ(r) . Integramos esta ecuación sobre un re-\n= ρ(r) dV\nAplicamos ahora el teorema de la divergencia en la integral del primer miembro:\nLa integral del segundo miembro es la carga neta encerrada en V:\ny esta expresión se conoce como ley de Gauss de la electrostática. Obsérvese que esta carga no es la carga encerrada en V', sino solamente la parte de ella contenida en V. Por ello es importante en el uso práctico del teorema de Gauss determinar claramente cuál es la carga encerrada en el\n2 Coulomb v1.0 es un programa que permite simular el comportamiento de distribuciones discretas de cargas y dipolos eléctricos en dos dimensiones. Este programa de simulación forma parte del proyecto “Elaboración de Ma- terial Informático para la Enseñanza de las Interacciones Fundamentales en Electromagnetismo”, financiado por la Junta de Castilla y León en su programa de Elaboración de Recursos de Apoyo a la Enseñanza Universitaria del curso 1998-99, y realizado por los profesores del Grupo de Magnetismo del Departamento de Electricidad y Elec- trónica de la Universidad de Valladolid: Carlos de Francisco Garrido, José María Muñoz Muñoz, Pablo Hernández Gómez, Oscar Alejos Ducal y Carlos Torres Cabrera. Juan C. Fernández - Departamento de Física – Facultad de Ingeniería Universidad de Buenos Aires – www.fi.uba.ar\nrecinto de integración.\nLa ley de Gauss es totalmente general en el caso electrostático.\nPara el vacío esta ley se particulariza como:\n∫ E r\nn ˆ dS = Q\nLa superficie de integración para la aplicación práctica de la ley de Gauss puede elegirse de manera de simplificar el cálculo. Por ejemplo, en la figura de la izquierda sólo hay carga en el recinto V'. Puede elegir- se como superficie de integración a S 1 o a S 2 , que contienen a V'. Ambas superficies darán el mismo resultado, ya que el espacio entre ellas no contiene carga, pero en general parece más simple la integración sobre\nla esfera S 2 que la integración sobre S 1 . Johann Carl Friedrich Gauss nació en Brunswick, Ale- mania en 1777. Sus dotes matemáticas fueron evidentes desde su infancia. Descubrió en forma independiente im- portantes teoremas cuando aún no había comenzado estu- dios universitarios. Sus contribuciones en todos los terre- nos de la matemática, algunos de los cuales él creó, son innumerables. Sin embargo, también son muy importantes sus contribuciones a la astronomía (desde 1807 hasta su muerte trabajó en el Observatorio de la Universidad de Gottinga), la física y la ingeniería, ya que muchos de sus logros más notables surgieron a partir de la necesidad de resolver problemas prácticos. Por ejemplo, en el área del electromagnetismo, Gauss creó gran parte de las bases ma- temáticas de la teoría del potencial, que describimos bre- vemente más abajo, aunque el teorema que lleva su nombre - publicado por Gauss en 1813 - había sido ya descubierto por Joseph Louis Lagrange en 1764. La motivación para el desarrollo de estos trabajos fue un pedido del estado de Hanover para realizar una campaña geodésica. Gauss estu- dió las nociones de mapeo de una superficie 3D sobre otra 2D, inventó en este contexto el método de cuadrados mí- nimos y desarrolló poderosos métodos estadísticos para\nanalizar los problemas de medición y representación. Junto con Wilhelm Weber desarrolló la teoría del poten- cial para aplicaciones magnéticas. Estos trabajos utilizaron ideas y traba- jos previos de los matemáticos france- ses Laplace y Poisson. Gauss falleció en Gottinga, Alemania en 1855.\nCampo de cargas puntuales\nLa redistribución de carga en objetos extensos cargados debido a la presencia de otros objetos cercanos genera dificultades en el cálculo del campo electrostático generado. Por ello comenza- remos con los casos más simples de campo creado por cargas puntuales. Una carga puntual es una simplificación que desprecia la estructura interna de la distribución de carga en el cuerpo, que queda solamente caracterizado por su carga neta. Es posible usar esta simplificación para los casos donde se desea calcular el campo lejano creado por la distribución, es decir, donde la distancia a la cual se quiere calcular el campo es mucho mayor que el tamaño de la distribución. Esto se puede probar rigurosamente mediante el desarrollo multipolar del campo (o el potencial) electrostático que describimos más abajo (Ejemplo 2-18). La forma más simple de calcular el campo para distribuciones de carga de alta simetría es usar la ley de Gauss y como una carga puntual tiene simetría esférica usamos en el siguiente ejemplo la ley de Gauss para calcular el campo de una carga puntual.\nEjemplo 2-1: Calcular el campo electrostático creado por una carga puntual de valor Q en el vacío.\nComo dijimos, una carga puntual es un modelo ideal de cuerpo cargado que consideramos de extensión nula, como un punto matemático, y está caracterizada solamente por su carga neta Q. Esta "distribución" de carga tiene simetría esférica. Para demostrarlo, consideramos un sistema de coordenadas cuyo origen coincida con la posición de la carga, y tomamos un punto de observación, digamos, sobre el eje x a una distancia a. El campo tendrá un cierto valor. Si ahora giramos el sistema de coordenadas alre- dedor del origen, el punto de observación pasará a otra posición, fuera del\neje x, sobre la esfera de radio a centrada en la carga. Como el valor del campo debe ser siempre el mismo independientemente del sistema de\ncoordenadas elegido, se concluye que el campo debe tener igual valor en\ntodo punto de la superficie esférica de radio a ya que estos puntos se pueden obtener a partir del punto original sólo girando el sistema de coordenadas. Por lo tanto, la descripción matemática del campo sólo puede depender de la distancia del punto de observación a la posición de la carga:\nE(r) = E(r,θ ,φ ) = E(r)\nPor otra parte podemos demostrar que el campo tiene solamente componente radial. Para ello tomamos una circunferencia con centro en la carga y realizamos la circulación del cam-\npo eléctrico a lo largo de ella. Como el campo electrostático es conservativo:\nSobre la trayectoria elegida sólo la componente tangencial (no radial) del campo produce un producto escalar no nulo, y por otra parte, como el campo debe ser constante sobre la esfera que contiene a la trayectoria por las consideraciones previas, se tiene:\nπ a E\ndonde a es el radio de la curva C. Como a es cualquiera, debe ser E t = 0, y entonces el campo eléctrico sólo puede tener componente radial: E(r) = E(r,θ ,φ ) = E(r) = E(r)rˆ\nA partir de estos resultados podemos aplicar la ley de Gauss. Debido a la forma matemática\nque tiene el campo, nos conviene tomar una superficie de integración esférica centrada en la carga, sobre la cual el valor del campo es constante y el campo es además normal.\nCon estas consideraciones tenemos entonces:\nn ˆ dS\nQ r ˆ\nE introduciendo la característica vectorial:\nDebemos observar que esta expresión es válida en todo el espa- cio, salvo en la posición del la carga puntual (r = 0), donde la expresión presenta una singularidad. Como se argumenta en el APENDICE 2, el campo creado por una carga es una perturba- ción del espacio que actúa sobre otras cargas produciendo so- bre ellas una acción observable (una fuerza - la fuerza coulom- biana). Por lo tanto conceptualmente no existe campo de una carga puntual que actúe sobre sí misma, por lo que esta singula- ridad no tiene significado físico. Las líneas de campo se presentan en la gráfica de la izquierda. Son rectas radiales que parten de la carga puntual para carga positiva y llegan a la carga para carga negativa.\nDesde el punto de vista matemático, el objeto ideal carga puntual puede representarse como una\ndensidad de carga mediante el uso de la delta de Dirac:\nQ(r 0 )\n0 ∉ V\nρ(r) = Q δ(r - r 0 )\nLos cuerpos cargados generan campo eléctrico. Cuando hay más de un cuerpo cargado presente en forma simultánea la experiencia indica que vale el principio de superposición . Según este\nprincipio el efecto obtenido por la presencia simultánea de\nvarias causas es la superposición de los efectos causados\npor cada causa actuando individualmente. En el ejemplo de\ndos cargas puntuales Q 1 y Q 2 presentes simultáneamente en\nposiciones estáticas 3 , el campo creado por la distribución de carga es la superposición (suma vectorial) de los campos creados individualmente por cada carga puntual tomada como única en el universo:\nSe ha usado la expresión del campo hallada en el ejemplo previo para una carga puntual situada en el origen de coordenadas. Como ahora las cargas se hallan desplazadas desde el origen de coordenadas es necesario pasar de r a R. Nuevamente, esta expresión es válida en todo el espacio, salvo en las posiciones donde se hallan las cargas puntuales. Por ejemplo, en la posición de la carga Q 2 el campo que existe es única-\ny en la posición de la carga Q 1 el campo\nmente el creado por la carga Q 1 :\nque existe es únicamente el creado por la carga Q 2 :\nDe acuerdo a la interpretación moderna del concepto de campo 4 las fuerzas electrostáticas que actúan sobre cada carga son:\n= r − r = −R\n= Q E ( r\n=−F ( r\nSe ve que las fuerzas que mutuamente se ejercen las cargas en el caso estático componen un par de acción-reacción. Las expresiones de las fuerzas se conocen como ley de Coulomb.\n3 Respecto de un referencial inercial.\n4 APENDICE 2\nCharles Augustin de Coulomb nació en Angoulême, al su- doeste de Francia, en 1736. Se recibió de ingeniero militar y durante unos veinte años se dedicó a esta profesión. Desde 1774 hasta 1762 fue enviado a la isla caribeña de la Martinica donde sufrió varias enfermedades tropicales que le dejaron secuelas por el resto de su vida. Al volver a Francia comenzó a realizar trabajos científicos en el área de la ingeniería civil y mecánica, utilizando herramien- tas matemáticas no habituales en la práctica de la ingeniería de esos tiempos. En particular, desarrolló la teoría de las fuerzas y deformacio- nes de cilindros por torsión. Estos trabajos lo llevaron a idear su famosa balanza de torsión que permitiría medir fuerzas muy pequeñas. En 1785 envió a la Académie des Sciences france- sa una memoria: "Construction et usage d'un ba- lance electrique…" donde perfecciona la teoría de la balanza de torsión y presenta las primeras medi- ciones experimentales de la fuerza de repulsión eléctrica entre cuerpos cargados. Entre 1785 y 1791 Coulomb envía nuevos trabajos en los cuales no sólo descubre que su famosa ley es válida en muchas circunstancias sino que encuentra nuevos resultados sobre la distribución de carga eléctrica en cuerpos extensos, predice que no existen aislan- tes perfectos, sino que toda sustancia tiene un lími- te por encima del cual conduce corriente eléctrica, analiza la ley de inversa del cuadrado de la distan- cia para polos magnéticos, etc. Introduce el con- cepto del plano de prueba y de densidad de carga. Coulomb adhiere a la teoría de los dos fluidos para explicar las interacciones eléctricas Además de estos trabajos, equivalentes a los de Newton sobre la atracción gravitatoria, Coulomb presidía diversas comisiones técnicas de la Académie des Sciences y realizaba trabajos de consultoría en ingeniería civil y militar. Luego de la Revolución Francesa, fue designado inspector general de la instrucción pública y miembro del Instituto de Francia, que reemplazó a la Academia en el rol de determinar el rumbo científico del país. Coulomb falleció en París el 23 de agosto de 1806. Entre 1796 y 1798 el físico inglés Henry Cavendish utilizó el método de la balanza de torsión de Coulomb para medir la constante gravitatoria G, a sugerencia de John Mitchell, otro físico inglés que había estudiado los trabajos de Coulomb. Con este valor y el valor de la aceleración de la gravedad al nivel del mar estimó la densidad de la Tierra como 5.448. El valor estimado actual es 5.5. Estos resultados permiten apreciar la precisión de los resultados que el instrumento diseñado por Coulomb puede obtener.\nEjemplo 2-2: Las fuerzas eléctricas son de mucha mayor intensidad que las fuerzas gravitato- rias. Halle la relación entre la fuerza de repulsión coulombiana y la fuerza de atracción gra- vitatoria entre dos electrones separados en 10 -10 m (el tamaño medio de un átomo).\nLa fuerza eléctrica es, en valor absoluto:\ny la fuerza gravitatoria:\nSe ve que la relación es muy grande. Por lo tanto, en la materia agregada las interacciones eléctricas son de mucha mayor importancia que las gravitatorias. Las fuerzas gravitatorias sólo son de importancia cuando se trata de cuerpos muy masivos (como los planetas) que son prácticamente neutros.\nLa técnica de superposición para el cálculo del campo se puede extender al caso de más de dos cargas simultáneamente presentes, aplicando sucesivamente la superposición del campo calcula- do en la operación previa con el campo de cada carga. Así, si existe un conjunto de N cargas puntuales de valor Q i , situados en posiciones r i , el campo en un punto arbitrario del espacio será:\n∑ N Q R\nEl principio de superposición, que hemos planteado desde el punto de vista físico, está implícito desde el punto de vista matemático en la linealidad de las ecuaciones de Maxwell.\nCampo de distribuciones de carga\nLas cargas puntuales son objetos ideales que no existen en la realidad. Todo cuerpo cargado tie- ne una extensión espacial y, en la práctica, la mayoría de los objetos de interés tecnológico tiene dimensiones macroscópicas por lo que están formados por gran cantidad de átomos, lo que im- plica una distribución de las partículas elementales cargadas en todo el volumen del objeto.\nDesde el punto de vista macroscópico podemos modelizar el cuerpo extenso cargado como una distribución continua de carga, dada la pequeñez de las partículas cargadas frente a las dimen- siones de los objetos. En tal caso definimos una densidad de carga dentro del cuerpo:\nr ′= )\n∀ r ′∈ V\nUsamos coordenadas primadas (de punto fuente).\nPara calcular el campo creado por un cuerpo extenso lo dividimos en diferenciales de volumen dv’. Cada uno de ellos se comporta como una carga puntual y, por ejemplo, el elemento de volumen situado en r′ produce en r el\nR dV ′\ncon Ahora aplicamos superposición, y sumamos las contribu- ciones de todos los elementos de volumen que forman el cuerpo extenso. Esta suma es una inte-\ngral y tenemos:\nR = r −r′\n− r ′\nEsta expresión nos permite calcular el campo creado por una distribución de carga dentro del volumen (distribución volumétrica) de un cuerpo extenso 5 .\n5 El volumen V debe contener toda la carga cuyo campo quiere calcularse. Esto significa que:\na) el volumen puede ser mayor que el recinto donde existe la carga, sin alterar el resultado.\nb) el volumen puede encerrar sólo parte de toda la carga, pero en este caso el campo calculado se debe solamente\na esa parte de la carga. Juan C. Fernández - Departamento de Física – Facultad de Ingeniería Universidad de Buenos Aires – www.fi.uba.ar\nEn la práctica es útil considerar otras distribuciones de carga: distribuciones superficiales (so- bre una superficie - esto ocurre en cuerpos conductores, como veremos luego) y distribuciones\nr − r ′\nlineales (a lo largo de una línea - esto es útil para cables donde la longitud es mucho mayor que las dimensiones transversales). Tenemos entonces en estos casos:\nEstas expresiones nos dan una forma de cálculo del campo electrostático creado por distribucio- nes de carga, especialmente para cargas no puntuales, diferente de la ley de Gauss. La ley de Gauss es útil para distribuciones de alta simetría. En los siguientes ejemplos mostramos el uso de estas expresiones para algunas distribuciones de carga de interés conceptual.\nEjemplo 2.3: Carga puntual en el origen de coordenadas:\nPara usar la metodología expuesta en esta sección, usamos la representación de la carga puntual como asociada a una densidad de carga descripta por una delta de Dirac:\nρ(r) = Qδ (r)\nLa delta está centrada en el origen de coordenadas. Entonces:\nPor otra parte, se puede demostrar que a muy grandes distancias de cualquier distribución de carga de extensión acotada, el campo tiene aproximadamente simetría esférica, como si estuviera generado por la carga neta de la distribución, concentrada en el origen de coorde- nadas. Para demostrar esto, vemos que para puntos lejanos de la distribución podemos despreciar las posiciones fuente frente a la magnitud del vector posición del punto campo ( r >> r ′ ⇒ r ′ → 0 ) y tenemos:\ndonde Q es la carga total de la distribución.\nEn este cálculo hemos despreciado r’ frente a r. Una aproximación mejor es desarrollar en serie de Taylor el integrando, con lo que aparecen términos de orden superior (multipolares - ver el Ejemplo 2-16). En tal caso, aún cuando la carga neta sea nula, existirá campo eléc- trico debido a la inhomogeneidad en la distribución.\nEjemplo 2-4: Calcular el campo electrostático creado por una línea cargada infinita con den- sidad de carga lineal λ 0 constante.\nSe trata de una línea recta de espesor idealmente nulo.\nPara simplificar el cálculo usamos consideraciones derivadas de la simetría que presenta la distribución de carga:\n• Como existe simetría de revolución alrededor de la línea\nelegimos un sistema de coordenadas cilíndrico, con el eje z sobre la línea.\n• El campo no puede depender de φ por la simetría de revo- lución, y tampoco puede depender de z porque la línea es\ninfinita y todos los planos de z constante son físicamente equivalentes. El campo entonces sólo depende de la distan-\ncia ρ desde la línea al punto de observación: E(r) = E(ρ ) .\nPor comodidad elegimos el plano de z = 0 de nuestro sistema de coordenadas de modo que contenga al punto de observación donde deseamos calcular el campo.\nPor otra parte, como se observa en la figura, el campo dE 1 creado por un elemento de longi-\nestá en el plano formado por z y ρ, de modo que no tiene componente sobre φ .\nAdemás se ve que, si consideramos el par de elementos\norigen de coordenadas, las componentes verticales de los campos generados se anulan entre\nsí y queda solamente la suma de las componentes según ρˆ . Entonces el campo presenta\nsolamente componente radial: E(r) = E(ρ) ρˆ .\nLuego podemos escribir para la componente radial del campo creado por la línea infinita:\n, simétricos respecto del\nρρ dz ′\nλ ( r ′\n+ z ′\nya que: r = ρ ρˆ y r′ = z′ zˆ y el integrando es par. La integral se puede evaluar de tablas o mediante programas matemáticos para obtener:\ndz ′ + z ′\nEl campo creado por la línea infinita cargada sólo tiene componente radial saliendo de ella (para λ 0 positiva) y su amplitud es inversamente proporcional a la distancia a la línea. Como la línea no tiene espesor, se produce una singularidad cuando ρ → 0. Esta singularidad se resuelve porque no existen en la práctica líneas sin espesor.\nEjemplo 2-5: Campo sobre el eje de un anillo uniformemente cargado de radio a.\nEste caso es similar al anterior. Por la simetría se elige el eje z del sistema\nde coordenadas coincidente con el eje del anillo para tener simetría cilín-\ndrica. Se toma por comodidad el origen en su centro. El campo creado so-\nbre un punto del eje sólo depende de z y además sólo tiene componente z\nporque las componentes transversales (radiales) se anulan al considerar\npares de elementos del anillo simétricos respecto del eje como se muestra\nCon: r = z zˆ , r′ = a ρˆ y dl ′ = a dφ ′\ny tomando nuevamente una den-\nsidad lineal de carga uniforme λ 0 tenemos:\na d φ′\n4 πε z + a\na z z ˆ\nQ z z ˆ\ndonde hemos usado la carga total del anillo: Q\nEn la figura se observa una gráfica del campo del anillo sobre\nsu eje. Se ve que el campo apunta siempre hacia fuera del\nanillo (es positivo para +z y negativo para –z). Se puede verifi-\ncar fácilmente que los máximos se dan para:\nEsta es una distribución de carga de extensión acotada, de modo que podemos estudar el comportamiento del campo para z → ∞ . Para ello tenemos que ver cómo se comporta la\npara z → ∞ . Desarrollando en serie de Taylor tenemos:\nSe ve que los sucesivos términos son propor- cionales a a 2n /z 2n con n creciente, y por lo tan- to cada vez son más pequeños para z → ∞ . Tomando sólo el primer término de la serie\nQ z ˆ\npara z → ∞\nque tiene la forma funcional del campo de una\ncarga puntual (inversamente proporcional al cuadrado de la distancia y proporcional a la carga total). Los siguientes términos del desa-\nrrollo en serie, que se han despreciado, consti- tuyen correcciones a este comportamiento que cobran más relevancia a medida que nos acer- camos al anillo.\nEjemplo 2-6: Calcular el campo a una distancia d de un plano infinito cargado con densidad\nsuperficial σ Este problema se puede resolver de varias formas. Nosotros utilizaremos el resultado\ndel ejemplo previo. Podemos dividir el plano en anillos concéntricos de radio variable a y espesor da.\nz Cada anillo crea un campo sobre su eje que es normal al plano del anillo y depende sólo de la distancia al plano. Por lo tanto el cam- po creado por el plano completo será normal al mismo y dependerá solamente de la dis- tancia del punto de observación al plano.\nCada anillo tiene un área\nEl campo creado por ese anillo sobre el semieje +z es, como hemos visto en el ejemplo pre- vio:\nds′ = 2π a da y su carga es:\nQ = σ ds′ = 2πσ a da .\nIntegrando sobre el radio a tenemos:\nLa integral vale 1/z y finalmente:\n0 z ˆ =\n(para z ≥ 0).\nPara z ≤ 0 obtenemos el mismo campo, pero cambiado de signo porque las líneas de campo son salientes del plano cargado.\nEste problema también se puede resolver construyendo el plano mediante super- posición de fajas rectas infinitas. Inténtelo.\nHemos visto en esta sección ejemplos de campos eléctricos creados por distribuciones de carga de alta simetría:\nEstas dependencias son usadas en la práctica para modelizar aproximadamente los campos de distribuciones de carga más complejas\nCampo radial. Depende como 1/r 2 .\nCampo radial (coordenadas cilíndricas). Depende como 1/r.\nPodemos usar también la ley de Gauss en casos de alta simetría, como en el siguiente ejemplo:\nEjemplo 2-7: Una esfera de radio a contiene una distribución de carga dada por:\nr ′ ) = ρ\n. Hallar el campo eléctrico que crea en todo el espacio.\nE(r) = E(r) rˆ\nEste problema presenta simetría esférica. La carga depende\núnicamente de la distancia al centro de la distribución y la superficie frontera de la distribución es una esfera. Por lo\ntanto nos conviene utilizar un sistema de referencia esférico centrado en el centro de la distribución. Por la simetría de la distribución de carga, el campo no puede depender de la di- rección en el espacio desde donde se observe la esfera, sino solamente de la distancia a la misma. Dicho de otra forma, el\ncampo es isótropo:\nE(r) = E(r,θ,φ) = E(r)\nAdemás, como en el Ejemplo 2-1, la simetría de la carga lle- va a líneas de campo radiales (sin componentes sobre planos tangentes a esferas concéntricas con la distribución de car-\nPara aplicar la ley de Gauss debemos elegir una superficie cerrada cualquiera y hallar el flu- jo de E a través de ella. Debido a la simetría del problema lo más sencillo es elegir una su- perficie esférica concéntrica con la distribución. Primero elegimos una superficie S de radio r > a. Esta superficie encierra a toda la carga, que vale:\nEl campo eléctrico generado por la distribución es paralelo a la normal a la superficie de in- tegración y es constante sobre ella, porque sólo depende de r, con lo que nos queda:\nObservamos que el campo fuera de la distribución es igual al que se obtendría con una carga puntual Q en el origen de coordenadas.\nSi ahora tomamos una superficie esférica gaussiana de radio r <\na, la carga encerrada no es la total:\npara r < a.\nS de donde:\nHemos graficado a la izquierda la variación del campo con la distancia al centro de la distribu-\nción. Se ve que ambas expresiones coinciden sobre el borde de la esfera.\nPotencial electrostático y trabajo\nAsí como la expresión de la divergencia del campo electrostático lleva a la ley de Gauss, el valor nulo del rotor lleva a una propiedad fundamental: el campo electrostático es conservativo. Como el rotor de todo gradiente es nulo, es entonces posible expresar el campo electrostático como el rotor de un cierto campo escalar Φ(r) que se denomina potencial electrostático 6 :\n∇ × E(r) = 0 ⇒ E(r) = −∇Φ(r)\nLa expresión del potencial electrostático creado por una distribución de carga se puede obtener a\npartir de la correspondiente al campo eléctrico:\n  de modo que podemos escribir:\nPero el gradiente opera sobre las coordenadas de punto campo (no primadas), que son constantes en la operación de integración. Entonces es posible sacar el operador gradiente fuera de la inte- gral. Esto equivale a invertir el orden de operación: primero se integra y después se calcula el gradiente. Si las operaciones son independientes el orden es irrelevante:\n) = −∇ \ndV ′ \nE(r ) = −∇Φ (r)\nΦ ( r ) =\no sea que entonces podemos escribir:\nPara dar un significado físico a este nuevo campo, supongamos\nque trasladamos una carga puntual a velocidad constante a lo\nlargo de un camino en una región donde exista un campo elec-\ntrostático. El traslado a velocidad constante requiere del aporte\nde una fuerza F = −qE por nuestra parte para contrarrestar la acción del campo sobre la carga puntual. Por otra parte el trasla- do a velocidad constante implica que la energía cinética de la carga permanece constante, de modo que el balance de energía nos lleva a que el trabajo que realizamos en el traslado es igual y de signo opuesto al trabajo W E que el campo electrostático realiza sobre la carga:\n• =−q ∇Φ• =−q Φ −Φ\nPor lo tanto el trabajo realizado por el campo sobre la carga es igual al producto del valor de la carga por la diferencia de potencial entre los extremos del camino, cambiado de signo.\nSe ve que este trabajo no depende el camino particular C que se haya elegido. Esta es una carac- terística, naturalmente, de los campos conservativos.\nEn un camino cerrado, el trabajo realizado por el campo sobre la carga es cero.\n6 Estas ecuaciones también surgen del teorema de Helmholtz, como se señaló en la pág. 2-1. Juan C. Fernández - Departamento de Física – Facultad de Ingeniería Universidad de Buenos Aires – www.fi.uba.ar\nSólo se pueden definir diferencias de potencial entre dos puntos del espacio. Para asignar un valor de potencial a un punto es necesario definir arbitrariamente un punto de referencia de po- tencial. En el caso de distribuciones de carga de extensión acotada, el punto de referencia con- vencional es el infinito, según veremos al analizar la energía del campo electrostático. En gene-\ndl donde el camino C es cualquiera, y entonces, para distribuciones\n−Φ =− E •\nde carga acotadas:\ndonde hemos omitido la referencia al camino porque es irrelevante.\nEsta convención para definir el potencial de un punto (lo que significa definir el potencial como un campo escalar) no es válida cuando se estudia una distribución de carga no acotada en el espacio (p.ej., la línea o el plano infinitos). En tales casos hay que tomar el punto de referencia en otro sitio, que dependerá de las condiciones del problema. En resumen:\n• El campo electrostático es conservativo e irrotacional: ∇× E(r) = 0\n• El campo electrostático es el gradiente del potencial electrostático:\n• La diferencia de potencial entre dos puntos del espacio es el trabajo por unidad de carga, cambiado de signo, que realiza el campo para trasla- dar a velocidad constante una carga de un punto a otro, independiente- mente del camino utilizado\n• En distribuciones de carga de extensión acotada, se toma la referencia\nde potencial en el infinito:\nE • dl\nEjemplo 2-8: Calcular el potencial electrostático creado por una carga puntual en el origen de coordenadas.\nComo se trata de una distribución de extensión acotada:\nΦ ( ) =−\nr r ˆ •\ndonde se ha usado el resultado del Ejemplo 2-1. Como el camino es irrelevante y el campo tiene simetría esférica, tomaremos una recta radial desde ∞ hasta el punto r :\nΦ r =−\n• dr =−\nEjemplo 2-9: Calcular el potencial electrostático creado por una línea infinita cargada unifor- memente.\nComo ahora la distribución no es acotada, tenemos:\nE • dl =−\nˆ • dl\nde r 0 es un punto de referencia arbitrario. Como el campo tiene simetría cilíndrica, nos con- viene tomar un camino radial (en cilíndricas):\nΦ ( r ) =−\ndonde ρ 0 es ahora un radio arbitrario. El potencial electrostático de una línea infinita se co- noce como potencial logarítmico.\nEjemplo 2-10: Hallar el potencial electrostático creado por la esfera cargada del Ejemplo 2-7.\nEn este caso existe expresiones diferentes del campo dentro y fuera de la esfera. En ambas Juan C. Fernández - Departamento de Física – Facultad de Ingeniería Universidad de Buenos Aires – www.fi.uba.ar\nsituaciones el campo es radial, con simetría esférica y la distribución es acotada. Tomamos\nPara r > a:\nPara r = a:\n(r) = Φ\ny se ve que el potencial es continuo al cruzar el\nΦ r =\nLa condición de continuidad del potencial es general. En la inmensa mayoría de las situacio- nes el potencial electrostático es una función continua, ya que está relacionada con el trabajo realizado por el campo para transportar una carga desde el infinito hasta la posición en estudio, y el trabajo - o energía intercambiada entre el campo y la carga - es una función continua del des- plazamiento.\nConductores y dieléctricos. Introducción.\nDesde el punto de vista eléctrico, los materiales pueden clasificarse en dos categorías extremas:\n• conductores, donde existen portadores de carga libres que se mueven sin esfuerzo ante cualquier campo eléctrico aplicado y\n• dieléctricos o aisladores, cuyas partículas cargadas están fuertemente unidas entre sí y un campo aplicado sólo puede desplazarlas levemente de sus posiciones de equilibrio (sin campo).\nLos conductores se caracterizan por transportar corriente eléctrica, proceso que describiremos más abajo (Capítulo 3). Los casos tecnológicamente más importantes de materiales conductores son los metales y las soluciones iónicas. En la práctica, los conductores no poseen carga completamente libre, es decir, existe siempre una interacción entre los portadores de carga “cuasi-libres” y el conjunto del material. Estas interac- ciones dan lugar a la resistencia eléctrica al paso a la corriente, que analizaremos en una sección posterior. Por otra parte, tales interacciones se hacen muy débiles y despreciables a fines prácti- cos en los materiales superconductores (Capítulo 5). Análogamente, los dieléctricos no tiene carga libre sólo hasta cierto valor máximo de campo que se conoce como campo de ruptura dieléctrica. Para campos superiores a este valor, los átomos del material se ionizan y se produce carga “cuasi-libre” que se mueve como por un conductor. Este fenómeno es responsable de las fallas en capacitores, la caída de rayos y el llamado efecto corona de las líneas de alta tensión. Estos dos últimos casos se dan cuando se ionizan las molé- culas del aire por acción de un campo eléctrico mayor que el de ruptura (3×10 6 V/m). Veremos más sobre estos temas más abajo. Entre estos extremos de comportamiento eléctrico hay toda una gama de posibilidades, entre las que son de interés tecnológico los semiconductores, materiales del grupo IV de la tabla periódi- ca (silicio, germanio, etc.) y compuestos de propiedades similares que se utilizan en circuitos electrónicos de estado sólido.\nVeamos un resumen de las características esenciales del campo electrostático en los materiales:\nCampo en conductores:\n• El campo electrostático es nulo dentro del conductor. Como dentro del conductor hay partículas cargadas libres, si hubiera campo estas partículas se moverían y la situa- ción no sería electrostática.\n• No existe densidad de carga volumétrica en el interior de un conductor. Como el campo dentro del conductor es cero:\n∇• E(r) = ρ(r)/ε 0 = 0\nEstas dos propiedades llevan a que la presencia de un campo en la región donde se halla un cuerpo conductor haga que rápidamente las partículas cargadas de su interior se redistribu- yan en su superficie para anular el campo en su interior. Si el cuerpo está cargado, la carga neta se distribuye sobre la superficie.\n• Las líneas de campo electrostático exteriores son normales a las superficies con- ductoras. En general, el campo exterior sobre la superficie del conductor se puede des- componer en una componente normal y otra tangencial a la superficie. La componente tangencial produciría fuerzas y movimiento en las partículas cargadas en la superficie del conductor. Como esto no es posible en una situación electrostática, la componente tangencial debe ser nula. No hay restricción sobre la componente normal debido a que las partículas cargadas no pueden atravesar la superficie (para campos no demasiado in- tensos) por la existencia de una barrera de potencial entre el sólido y su ambiente.\n• Como las líneas de campo son perpendiculares a la superficie del conductor en todo punto, la superficie de un cuerpo conductor es una equipotencial.\n• Como además en todo el interior del conductor no hay campo, no hay diferencia de potencial entre dos pares de puntos cualesquiera del conductor. Entonces, todo el cuerpo conductor es un volumen equipotencial.\n• Carga inducida. La redistribución de las partículas cargadas en un conductor frente a un campo aplicado es un caso de inducción electrostática. La carga inducida está ligada con la capacidad del conductor, que veremos más abajo.\nEl campo sobre la superficie de cuerpos conductores depende del radio de curvatura local, como se ilustra en el siguiente ejemplo:\nEjemplo 2-11: a) Dos esferas de radios a y b < a están separadas en D >> a y tienen respecti- vamente cargas Q 1 y Q 1 . Halle el potencial electrostáti- co que crean.\nComo las esferas están muy separadas, pueden des- preciarse los efectos de redistribución de carga por inducción entre ellas, de modo que cada una genera un\npotencial con simetría esférica respecto de su centro:\nΦ ( r ) =Φ ( r ) +Φ ( r ) =\nEl potencial sobre y dentro de cada esfera es constante y como los radios son distintos los potenciales son distintos. Despreciando la influencia de la otra esfera por su lejanía:\nb) Suponga ahora que las esferas están unidas por un hilo conductor muy fino. Determine la redistribución de carga que tiene lugar.\nAl conectar las esferas por medio de un conductor se transfiere carga hasta que todo queda al mismo potencial. Tenemos entonces que:


PROTECTORES INVISIBLES - Librería Verde\nLa existencia de protectores invisibles ha sido reconocida en todos los países del mundo a través de todos los tiempos. Son innumerables los testimonios orales y escritos que sobre ellos se han dado en todas las culturas del mundo.\nPero ¿quiénes son estos protectores y por qué acuden en auxilio de los seres humanos? ¿Son siempre ángeles los que se aparecen para prestarles su ayuda o intervienen otro tipo de espíritus o seres del Universo?\nCharles Webster Leadbeater, clarividente excepcional, discípulo de H. P. Blavatsky, ha investigado el tema en profundidad y, a través de diferentes y maravillosas historias relacionadas con dichos protectores, nos da la respuesta en esta sorprendente obra.


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Terapia Deconstructiva: marzo 2010\nAquí nunca salía el sol. No sabemos gestionar su luz.\nHan aparecido nuevas musas que nos dicen “no tengáis miedo, venimos a daros color”. Y es difícil de creer.\nFaltan palabras para expresar. Habrá que inventarlas.\nContaban los viejos del lugar que la felicidad existía. Tendremos que darles la razón.\nFue nat 2 deconstrucciones terapéuticas Secciones: SÍSTOLE - DIÁSTOLE IN LOVE\nHoy, en Musicón - Situación: Unknown\nAño de edición: Unknown\n¿Por qué éste tema y no otro? Porque no sabemos de dónde coño ha salido esto, pero tanto la canción como el videoclip son acojonantemente turbadores (y eso, tenemos que reconocer, que nos pone).\nConsejo #1: no lo veas en la oficina porque después no serás capaz ni de enviar un fax.\nConsejo #2: tienes que saborearlo en las mejores condiciones ambientales posibles (vamos, que te dediques en cuerpo y alma al temita sin que nada ni nadie te moleste).\nConsejo #3: Guarda el papel de film bajo llave.\nEstilismo para la ocasión: con unas pestañas postizas y un kimono japonés bastará.\nBebida: ¿qué tal un Isostar?\nDorianroll + nat\nFue nat 1 deconstrucciones terapéuticas Secciones: Musicón - Situación\nPalabras Anacoretas: Figura.\nTengo la mente fría (el corazón no).\nFría de pensamientos, congelada,\ncomo un mamut que lleva siglos siendo un espejo\nque no se refleja a sí mismo ni puede moverse.\nNo se si un día seré como soy.\nVeo mi sombra y no es la mía,\ncomo en una fotografía en la que no te reconoces.\nNo quiero mirarla, pero las voces\nacosan mi heroicismo como arpías.\nMe dicen: "Sí, gordo, sí que es la tuya.\nAunque no quieras verlo, es una cuestión física:\nLa luz proyecta exacto el perfil de tu figura."\nFigura: (del lat. figüra) Cosa que representa o significa otra.\nFue Carlos Pérez Rueda 3 deconstrucciones terapéuticas Secciones: Palabras anacoretas\nCuando suba la marea y los peces devoren mis escamas\nHechas de olvido y recuerdos\nBurbujas de vino dulce saldrán de sus bocas\nY mi cuerpo, hinchado y lila, dejará de ser mi cuerpo.\nCuando suba la marea y me mueva al compás del agua,\nLa corriente me acostará entre corales de barro y sangre\nMedusas de membrillo me harán la cama\nEn el abismo marino, me cantarán una nana.\nCuando suba la marea y en la inmensidad dibuje una rara danza\nEspasmos de amor sacudirán mis entrañas\nMe asfixiaré con anzuelos que yo mismo habré enhebrado\nEntonces ya no habrá cuerpo, seré sólo un alma.\nPero si sube y me encuentro en la cima de una montaña\nContemplaré las vetas que forma el sol en el agua\nMe mojaré los pies, me tocaré la espalda,\n“Lo que desde dentro era muerte,\ndesde aquí solo es la nada.”\nFue nat 0 deconstrucciones terapéuticas Secciones: SÍSTOLE - DIÁSTOLE IN LOVE\nHorror dulce horror\nFoto: Robert Frank.\nMe despierto en éste lecho hilvanado por delirios oníricos. Pongo la punta del que es mi dedo gordo en el filo de esa losa que me arroja sobre las formas del día de hoy. De nuevo el sol, la angustia, las calles, el asco, las casas y el hambre se hermanan para abrir paso al pánico de mis mañanas. Me siento frente al miedo, y me someto a los terribles interrogantes que acompañan al primer café del día. Mis agallas, huérfanas de padre, se tumban y jadean a mis pies. (Tranquilas, les digo, hoy también podéis descansar). Sorbo el primer trago y con él, me dejo atrapar por el ombliguismo descorazonador de bareto con olor a fritanga. Trato de domesticarlo. Entro en él. Dejo que me desmenuce con sus uñas mientras mis queridos horrores bailan al son de mi terror y me recuerdan con su vaivén que existo.\nFue lavargasSublima 2 deconstrucciones terapéuticas Secciones: SÍSTOLE - DIÁSTOLE IN LOVE\nMe quedo embobada mirando desde abajo como me caen encima, suavemente, las palabras desde tus labios y se cuelan tus intenciones y tintineos entre los dedos pequeños pero suficientes. Eres tan amniótico y yo tan neonata…\nAppalachian Lullaby - Shudder to Think & Nina Persson:\nFue nat 4 deconstrucciones terapéuticas\nBusca entre el amasijo de dudas a medio formular. Escarba en cada centímetro de lujuria desordenada. Explora en el ruido de suelas desgastadas por pasos asustadizos. Encuentra verdades tapiadas con ladrillos del qué dirán. Castiga a cada espectro atiborrado de desencanto. Invade cada signo de cordura con ritmos erráticos.\nEnfréntate con la intensidad devastadora que ansiabas.\nY después, atrévete a decir que no ha valido la pena.\nFue lavargasSublima 2 deconstrucciones terapéuticas\nestaciones del daño (2)\nFlopi Strobino (1)\nMicrocuentos chinos (4)\nMusicón - Situación (9)\nPalabras anacoretas (7)\npiedras sobre el propio tejado (32)\nSÍSTOLE - DIÁSTOLE IN LOVE (27)\nCarlos Pérez Rueda\nEn sesiones anteriores...\nSon del gremio\nEl editor inverosímil\nFans histéricas y usuarios habituales


Colectivo de Solidaridad Coliche: DECLARACIÓN FINAL DEL CONGRESO PARA LA PAZ\nAsumimos el compromiso de establecer y fortalecer los lazos con los pueblos hermanos de nuestra América y especialmente con movimientos sociales y populares que encaminan sus luchas por la autodeterminación, la soberanía y la construcción de la patria grande. Hablamos de CLOC-vía campesina, Frente Darío Santillán, Coordinadora de Movimientos Populares de América (COMPA), Movimiento de los Sin Tierra y otros. Buscaremos interlocución ante UNASUR, MERCOSUR, CELAC Y ALBA en camino de lograr acompañamiento efectivo para el proceso de paz en Colombia y para presentar nuestra agenda de país para la vida digna.\nFinalmente, como Congreso para la paz planteamos que vivimos hoy una crisis humanitaria en nuestros territorios, como consecuencia de las lógicas extractivitas, represivas y excluyentes que el actual régimen ha establecido durante décadas, y que se agudiza por la existencia del conflicto armado. Esta crisis se manifiesta, entre otras, en la militarización de los territorios indígenas, campesinos, afro- descendientes, y urbanos; en la sistemática violación a los derechos humanos y las infracciones al DIH; en la precariedad de la población carcelaria y en especial de los y las detenidas políticas que por su estado de sujeción se ven excluidos de todos sus derechos; en la criminalización de los sectores rurales; en la sistemática violencia sexual ejercida contra las mujeres y niñas, hombres y niños que genera no solo afecciones individuales sino afecciones colectivas que generan rupturas del tejido social y familiar.\nPublicado por Colectivo de Solidaridad Coliche en 20:52


La Página de los Cuentos - tercer_lugar\nInicio / Cuenteros Locales / (tercer_lugar) - [U:tercer_lugar]\nPRIMER CERTAMEN DE RELATO BREVE LOSCUENTOS.NET\nLocas guerras de Vlado\nGata_lectora con Esos Juegos\ndominicano33 con Pierre Poi\nLa Paciencia, de rnahimla\nEl único superviviente de la batalla recorre el devastado páramo. Va con la mirada hundida, espantando a su paso las aves carroñeras que se disputan el botín sin predilección de bando. Bajo el frío sol, su armadura de láminas imbricadas despide destellos sanguinolentos.\nArriba los dioses están desconcertados. Dudan en proclamarlo vencedor. Unos ensalzan su ímpetu vigoroso en la lucha y destacan la evidencia de que nadie más ha quedado con vida, mientras que otros esgrimen en su contra el manual de arbitraje (capítulo 3, artículo 3.7.2.).\nAjeno a tales disquisiciones, el vivo mortal llega a las lindes de un bosque. Tiene hambre. Agacha la testa y arranca con sus dientes un nevado manojo de hierbas.\n¡Juro que me gustaban! Como cuando estábamos en el patio y construíamos “casitas” de cajones y cartón, para que el tío Rodolfo hiciera un terremoto y se nos cayera todo encima. O, cuando jugábamos al “Srr. Carrnicero” y colgábamos un pescado amarillo de juguete, con el que molestábamos a Mauricio que es tan flaquito, diciéndole que el pescado se lo estaba comiendo a él. Y mí tío se divertía, me gustaba verlo reír.\nYo lo quería y él a mí también. Y seguro era mucho porque siempre me hacía harto cariño. A veces sus cariños me ponían rara, como que me daba calor al sentir sus manos por algunas partes. Pero eso era cuando estábamos solos, porque ese era nuestro secreto.\nAhora lo extraño mucho, no ha vuelto a venir. Yo creo que se peleó con mi papá, porqué ahora a él le carga acordarse del tío Rodolfo.\nYo pienso que él no va a volver. Como tampoco creo que le devolverá a mi papá su bicicleta con el adhesivo de la culebra de tres cabezas. Y tampoco me devolverá mis dibujos. Esos que le gustaba que hiciera pensando en él y que no le podía mostrar a nadie más.\nEl sol quemaba su piel y el cañaveral como una gigantesca tea. Machete en mano, Pierre Poi masticaba un pedazo de caña a la sombra de un solitario árbol. Era su almuerzo y también sería su cena.\nUltimo día de la zafra y Pierre Poi se mostraba satisfecho. Había sido una excelente jornada y con el dinero que se ganaría, calculaba él, podría llevar algo de comodidad y sosiego a su familia en Haití.\nHoras después el sol se despedía con sus últimos baños de color. Militares acordonaron el área y a punta de fusil montaron a los trabajadores en 3 camiones. Cuando Pierre Poi oyó que esos militares trabajaban para Inmigración, trató de escapar y corrió como nunca en su vida.\n3 veces le ordenaron detenerse y 3 veces siguió corriendo. 8 Balas impactaron su cuerpo. La vida se le fue. Su mujer en Haití se enteraría después que su esposo fue muerto tratando de escapar del mismo engaño del año pasado: Ser contratado como bracero y justo el día de paga ser deportado a su país con las manos vacías.\nPierre Poi fue enterrado en suelo dominicano. Hasta la vuelta a casa le negaron.\nMiró el reloj y esta vez apuró el paso. Se saludaron con besos al aire. Diez minutos después, escuchaba el relato de lo acontecido en la vida de Paula los dos últimos meses.\n- Mi jefe, es un capullo malnacido, el otro día, dijo que mi actitud con mis compañeras- que son unas gordas celulíticas sin otra aspiración que seguir engordando esos culos de vaca-, no era todo lo abierta que cabría esperarse. ¿Qué pensará el imbécil que tengo yo en común con esas pobres desgraciadas?\nYolanda, sacó la cartera, el móvil, un pintalabios fucsia, las llaves y un lápiz amarillo sin punta. Volteó el bolso, no cayó nada. Introdujo su mano por los vericuetos agitándola compulsivamente. Una mueca de desasosiego le atravesó el rostro, de parte a parte. Se levantó arrastrando la silla hacia detrás y musitó una especie de disculpa nerviosa y rápida.\n-¿el qué? ¿qué fue lo que olvidaste?¿cómo vas a irte si no hemos comido todavía? pero ¿dónde vas? ¿te llamo, me llamas?\nTreinta y un años, uno detrás de otro y cuando el viento le agitaba la sonrisa, todavía sentía ese bullicioso cosquilleo que le hacía querer saltar, correr, cantar a gritos y bailar.


La Conspiración Hedonista: Instintos\nVolviendo sobre el tema de los instintos, ya publiqué en la revista del I.E.S de Guía, que “…Todos somos animales, hipotálamos sueltos…” “…Y algunos, a través de la EDUCACIÓN, se convierten en PERSONAS….”\n¡ ARDUA tarea …!\nRecuerdo hace tiempo escuché en Arucas una entrevista MUY INTERESANTE E INSTRUCTIVA en la radio a un sacerdote\nmisionero…El tema trataba sobre la tarea de estos en los países supuestamente tercermundistas…Este reconocía que cuando llegó a un país africano y comenzó a ver “tantas mujeres desnudas moverse ante sus retinas con tanta naturalidad….” ¡¡sus hormonas lo rescataron de su silencio pasional..! Y una de ella le dijo: ¡Tienes que dejar la religión durante un tiempo y tener sexo con nosotras para sacar toda tu represión a flote para poder luego predicar…!\nLo hizo durante varios años con esta mujer…Creo que luego se caso con ella… RENACIÓ y continuo su misión más liberado y NATURAL…\nSobre este tema hay un artículo,\nLa timb a\nPublicado por Juan G. Marrero en 8:48\nMenudo comentario el de la mujer. Recuerda que muchos obispos y cardenales saben muy bien lo que es liberarse de su represión sexual, y seguir ejerciendo sin problemas. Creo que un día me dijiste que los curas no se casaban, en el siglo XII, porque si a ellos les pasa algo las mujeres se quedan con todas sus propiedades. No tiene nada que ver con el celibato. Digo yo, oiga.\nlos curas no se casan porque Jesus no se casó. Tampoco se hacen pajas porque jesus no se las hacia. En la biblia no hay referencias explicitas a ninguno de estos dos temas, pero se supone que asuntos tan importantes no podian ser obviados por los cuatro evangelistas. No se yo lo del argumento de que la mujer se quedara con el patrimonio del cura, primero porque los curas no tienen patrimonio propio, todo es de la Iglesia (excepto sus pertenencias privadas). Segundo por como era tratada la mujer en esa época.


Reguladores de carga para 2 baterías - Yo Ahorro Energia\nReguladores de carga para dos baterías\nLos reguladores de carga para dos baterías se utilizan en pequeños sistemas solares para la carga controlada de dos baterías separadas.\nIdeal para la instalación en autocaravanas, caravanas, botes, autobuses y otros vehículos en movimiento.\nPuede recargar dos baterías simultáneamente (normalmente la batería del motor y la batería de servicio). Esta característica elimina la necesidad de usar un paralelo externo para ajustar el nivel de carga de las dos baterías.\nEl WRM15 dualB es un regulador MPPT de un módulo fotovoltaico, para cargar dos baterías, una primaria y otra secundaria. El controlador se controla a través de una aplicación de Android o iOS que se conecta al controlador a través de una conexión Bluetooth.\nLa versión WRM15 dualB también está equipada con un puerto USB que se puede usar para cargar la batería de un teléfono inteligente, tableta o banco de energía y controla una salida de carga que el regulador puede controlar automáticamente de acuerdo con los diversos programas que se pueden configurar desde la aplicación.\n• Corriente de salida: 15A\n• Tensión máxima del panel: 100 V\n– 250Wp @ 12V\n– 500Wp @ 24V\n• Salida carga/USB: Si\n• Puerto WBUS: sI\nEl regulador de carga EP220 es un regulador PWM de 20A con doble salida de batería, ideal para sistemas fotovoltaicos de isla para campistas y embarcaciones.\nLa prioridad de carga de las dos baterías conectadas se puede administrar utilizando los controles ubicados en el panel frontal.\nEl controlador EP220 es compatible con la pantalla remota MT-1, ideal para ver los datos de producción de la planta y el estado de carga de la batería en la cabina.\n• Tensión máxima del panel: 30 V\n– 350Wp @ 12V\n– 700Wp @ 24V\n• Dimensiones: 153 x 76 x 37 mm\nEl regulador de carga EP210 es un regulador PWM de 10 A con doble salida de batería, ideal para sistemas de islas fotovoltaicas para campistas y embarcaciones.\nEl controlador EP210 es compatible con la pantalla remota MT-1, ideal para ver los datos de producción del sistema y el estado de carga de las baterías en la cabina.\n– 175Wp @ 12V\n– 350Wp @ 24V


Buscan con un georradar los 13 refugios de la Guerra Civil en Novelda - Información\nLos trabajos se están desarrollando cerca de las dos fábricas de armamento de la localidad\nEl georradar operando en la zona de la Glorieta.\n10·05·21 | 22:42\nLos trabajos para localizar los 13 refugios antiaéreos de Novelda han comenzado con el uso de un georradar multicanal que está recorriendo las zonas del casco urbano donde se tiene constancia de la existencia de vestigios subterráneos de la Guerra Civil. Las tareas han comenzado este lunes en las inmediaciones de la Glorieta pero continuarán el martes en el entorno del mercado, la ermita de San Felipe y la plaza de España. Lugares en cuyas inmediaciones se encontraban dos fábricas de guerra que abastecían al ejército republicano y que fueron muy activas durante la contienda.\nLa iniciativa promovida por la concejalía de Memoria Democrática, el Museo Histórico-Artístico y el Archivo Municipal de Novelda cuenta con una subvención de la Conselleria de Cooperación y Calidad Democrática. El equipo de geodetección dirigido por Lázaro Lagostena, catedrático de Historia Antigua de la Universidad de Cádiz, se está encargando de la investigación con el apoyo técnico de la empresa Arquealia S.L. Patrimonio Cultural.\nUna vez reunidos todos los datos del estudio de campo por geolocalización, los expertos tendrán que analizarlos con detenimiento antes de emitir un informe que será remitido al Ayuntamiento en un mes y medio. De este modo se podrá conocer la ubicación de los refugios, su estado de conservación y su acceso original.\nTal y como este diario publicó el pasado 11 de marzo, este municipio del Medio Vinalopó cuenta con al menos trece refugios antiaéreos documentados.\nLa construcción se inició a partir de mayo de 1938 a medida que el frente se desplazaba hacia el Levante y Teruel. De los 13 refugios sólo se conservan dos planos en el Archivo Municipal y destaca el emplazado en la actual Glorieta donde también se instaló, en la azotea de un edificio próximo, una ametralladora antiaérea y una alarma. Los 11 refugios restantes están documentados pero requieren de una ardua labor de localización e identificación salvo el que apareció años atrás en la plaza de España durante unas excavaciones arqueológicas próximas al Ayuntamiento. Suman un total de superficie construida de 1.913 metros cuadrados con capacidad para 15.355 personas.\nEn aquellos años la población de Novelda rondaba los 9.000 habitantes pero albergó gran cantidad de evacuados y refugiados del frente bélico además de la mano de obra de sus dos fábricas de armas. Tanto la concejala de Memoria Democrática, Mado Abad, como el alcalde Fran Martínez han destacado la relevancia de los trabajos iniciados para «poder reconstruir una parte esencial en la historia de nuestra ciudad».\nUn "scape room" en el castillo de la Atalaya de Villena


Licey: Inicia la pretemporada con juego con las Estrellas Orientales - Actualidad Dominicana\nLicey: Inicia la pretemporada con juego con las Estrellas Orientales\nSANTO DOMINGO (Licey.com).- El equipo Tigres del Licey sostendrá contra las Estrellas Orientales este lunes 1 de octubre su primero de nueve partidos de pretemporada del béisbol invernal dominicano 2018-2019, que incluye dos en la atlántica ciudad colombiana de Barranquillla.\nEl glorioso conjunto azul visitará a los verdes a las 11:00 de la mañana en el estadio Tetelo Vargas, de San Pedro de Macorís. Ellos abrirán la secuencia previa a la temporada “Vladimir Guerrero”, el recién exaltado al Salón de la Fama de Cooperstown, a quien la Liga de Béisbol Profesional de República Dominicana (LiDom) le dedica el certamen.\nLas Estrellas devolverán la visita a los Tigres el martes a la misma hora, en la Academia de los Marineros de Seattle, donde realizan su precampaña desde el lunes 17 de septiembre.\nEl torneo comenzará el sábado 13. Una escuadra de los bengalíes viajará a Colombia para enfrentarse este viernes 5 y sábado 6 a los Caimanes de Barranquilla en el estadio Edgar Rentería, inaugurado este año en la ciudad atlántica en honor al ex torpedero de Grandes Ligas, ganador de dos Series Mundiales, y quien en una ocasión jugó para los Tigres del Licey.\nLicey será dirigido estos primeros encuentros por José Offerman, quien está al frente de los entrenamientos y recién designado coach de banca en el staff del manager Robby Hammock, que tendrá como asistente a Joel Noboa, luego de dos años como coach de bateo, cuyo cargo pasó a manos de D’Angelo Jiménez. Robby Hammock y Joel Noboa se reportarán al equipo desde el próximo sábado 6 procedentes de Estados Unidos y el domingo se pondrán al frente del conjunto para un partido de pre-estación que sostendrá contra las Águilas en el estadio Cibao de Santiago a partir de las 4:00 de la tarde.\nDesde el inicio de sus entrenamientos, los máximos ganadores de coronas nacionales (22) y de la Serie del Caribe (10) han recibido a jugadores como Yamaico Navarro, Juan Francisco, Rymer Liriano, Anderson Hernández, Elián Herrera, Michael De León, Emmanuel Burris, Osvaldo Abreu, José Medina, el receptor Michael De la Cruz y los captados en el reciente Sorteo de Novatos Manuel Geraldo y Derian Cruz y otros.\nEntre los lanzadores se cuentan Esmil Rogers, Jairo Asencio, Alfredo Fígaro, José Domínguez, Edison Frías, Braulio Lara, Robinson Leyer, Sandy Lugo, Warner Madrigal, Juan Florentino, Ariel Peña, Fernando Pérez, Luis Ramírez, Eduard Santos, Leyson Séptimo, Wander Beras, Atahualpa Severino, Luis Vásquez, José Valdespina, Ángel Ventura y otros.\nMás en esta categoría: « Lino Rivera esta optimista de repetir la corona con las Águilas ¿Fin de sus carreras? »


El Clima en Sverdlovsk, Rusia\nClima en Sverdlovsk\nTodos los diagramas climáticos de esta página son el resultado de los datos recopilados de 7 estaciones de medición in Sverdlovsk.\nSverdlovsk es una de las regiones más frías en Rusia con una temperatura máxima diaria promedio de solo 7 grados. El clima en Rusia no es para los malcriados centroeuropeos. Hace mucho frío y en los meses de invierno la columna de mercurio realmente nunca alcanza el rango positivo. En la estación fría, incluso las temperaturas máximas están muy por debajo de cero. Debido a las temperaturas más cálidas, la mejor época para viajar es de abril a septiembre. Casi inatractivos para los turistas son los meses fríos de octubre a marzo.\nLas principales ciudades de Sverdlovsk\nSverdlovsk forma parte de Rusia y tiene una extensión este-oeste de unos 440 km. De norte a sur son aproximadamente 480 km. Las ciudades más grandes son Yekaterinburg y Nizhniy Tagil. La hora local es ahora las sábado, 11:32.\nYekaterinburg 1,495,066 56°51'7"N 60°36'44"O\nNizhniy Tagil 381,116 57°55'10"N 59°57'54"O\nKamensk-Ural’skiy 182,500 56°25'7"N 61°55'58"O\nPervoural’sk 125,421 56°54'19"N 59°56'37"O\nSerov 98,243 59°36'12"N 60°34'43"O\nNovoural’sk 93,849 57°14'38"N 60°5'2"O\nAsbest 74,583 57°0'36"N 61°27'28"O\nPolevskoy 65,770 56°26'32"N 60°11'16"O\nKrasnotur’insk 62,600 59°45'60"N 60°12'31"O\nRevda 61,785 56°48'3"N 59°55'49"O\nVerkhnyaya Pyshma 59,061 56°58'14"N 60°34'56"O\nLesnoy 55,100 57°37'11"N 63°4'42"O\nVerkhnyaya Salda 48,992 58°2'55"N 60°33'34"O\nBeryozovsky 47,000 56°54'30"N 60°48'7"O\nAlapayevsk 44,000 57°51'6"N 61°41'47"O\nKachkanar 43,983 58°42'1"N 59°29'2"O\nKrasnoufimsk 43,121 56°36'21"N 57°46'1"O\nIrbit 41,647 57°40'14"N 63°4'16"O\nTavda 39,480 58°2'33"N 65°16'21"O\nRezh 39,216 57°22'12"N 61°24'15"O\nSukhoy Log 36,329 56°54'34"N 62°1'47"O\nKushva 34,058 58°17'26"N 59°45'33"O\nArtëmovskiy 33,700 57°21'20"N 61°52'7"O\nSeveroural’sk 33,500 60°9'12"N 59°57'7"O\nBogdanovich 32,270 56°46'49"N 62°2'58"O\nKarpinsk 30,070 59°46'13"N 59°59'47"O\nKamyshlov 28,006 56°50'34"N 62°42'40"O\nZarechnyy 27,758 56°48'40"N 61°19'31"O\nKrasnoural’sk 27,257 58°21'50"N 60°2'27"O\nNev’yansk 25,900 57°29'43"N 60°12'40"O\nEllos están aquí: Portada › Europa › Rusia › Clima › Sverdlovsk


Inauguración "Circuito de Ciclocross" — Ayuntamiento de Parla\nUsted está aquí: Inicio / Eventos / Inauguración "Circuito de Ciclocross"\nInauguración "Circuito de Ciclocross"\nEste domingo, 12 de febrero, a partir de las 10:30 horas, tendrá lugar la inauguración del nuevo Circuito permanente de Ciclocross de Parla “Francisco Nieves”, a la que están invitados las Escuelas de Ciclismo y los clubes de Duatlón y Triatlón de la Comunidad de Madrid.\nAl acto acudirán también personalidades del ciclismo y deportistas destacados que compartirán sus conocimientos técnicos con todos los participantes en la exhibición de inauguración, que pertenecen a las categorías de hasta 16 años (cadetes, alevines, principiantes y promesas).\nLa Federación Madrileña de Ciclismo ya ha confirmado al Ayuntamiento de Parla que este circuito se convertirá en el Centro de Tecnificación de la región, con lo que será el lugar de entrenamiento y perfeccionamiento para la selección autonómica de esta modalidad.\nPor todo ello, la Concejalía de Deportes informa a todos los ciclistas de que, con motivo del acto inaugural el domingo 12 de febrero, no podrá hacerse uso del Circuito de Velocidad desde las 08:00 a las 14:00 horas por cuestiones de logística y seguridad, ya que este recorrido delimita el perímetro del nuevo Circuito de Ciclocross.\nRogamos a los vecinos que no utilicen el parking anexo al Circuito de Ciclocross, ya que será ocupado mayoritariamente por el personal de la organización. Igualmente, les pedimos que, en la medida de lo posible, intenten buscar aparcamiento en la Avenida de las Galaxias o en la Avenida Juan Carlos I, como zonas más próximas.\ndomingo, 12 de Febrero de 2017 de 10:30 a 11:30


Hilarante registro: así es la vida de "Kevin McCallister" a 25 años de "Home Alone" | Publimetro Chile\nHilarante registro: así es la vida de "Kevin McCallister" a 25 años de "Home Alone"\nMacaulay Culkin revivió 25 años después de su salto al cine a su icónico personaje en "Mi pobre angelito"\nSabías que la voz de Bart en español latino es ¡de una mujer! ¿Y sabías que no es la única que dobla voces de personajes hombre en esa serie? Pues bien, ese y otros curiosos datos tiene el mundo del doblaje de una de las series más famosas de la televisión mundial: Los Simpson.\nConocidos por su ironía y por su crítica forma de ver el mundo, la serie protagonizada por Homero, Marge, Lisa, Bart y Maggie se ha quedado en el corazón de los televidentes no solo por lo original de sus guiones, sino que también por lo entretenido de sus chistes y, en general, por el ritmo con el que suceden cada una de sus aventuras.\n¿Quiénes están detrás de las voces de Los Simpson? Actores mexicanos. Históricamente, el doblaje destinado a todo Latinoamérica se ha realizado en México, aunque se han experimentado cambios importantes en 28 años de existencia.\nAsí, desde 1987, cuando nació la serie, el doblaje fue encargado a la empresa Audiomaster 3000. En esa empresa, Humberto Vélez fue encargado de darle la voz a Homero Simpson y Marina Huerta a Marge. Sin embargo, en 2005 con la Asociación Nacional de Actores (ANDA) de México tuvo problemas gremiales y así, en la 16ª temporada, la serie terminó en manos de la empresa Grabaciones y Doblajes Internacionales S.A. (GDI), que fue la misma encargada de darle las voces a los personajes en la película animada. Ahí, Homero Simpson terminó siendo interpretado por Víctor Manuel Espinoza, mientras que Marge Simpson fue doblada por Nancy Mckenzie.\nAsí, varios han sido quienes han tenido a cargo las voces de los personajes animados más famosos del mundo. En ShowBiz de Publimetro hemos preparado una galería de imágenes con los reponsables del doblaje de algunos de los personajes, tanto en la época antigua como en la nueva. ¡Ay, caramba!\nMacaulay Culkin fue captado en las calles de Nueva York con este look\nJordan Lane, la actriz que sacó a Macaulay Culkin de las drogas\nEl brutal error descubierto en “Mi pobre angelito” que sacude a la web\nHace 15 años se estrenó una de las películas más recordadas de los ’90 y una de las más icónicas de las maratones de filmes especiales para Navidad: “Home Alone”, mejor conocida como “Mi pobre angelito”.\nLa cinta contaba cómo un pequeño Kevin McCallister era olvidado por su familia, que viajaba a Francia a pasar las fiestas de fin de año, quedándose solo en casa, teniendo la oportunidad de vivir aventuras y poner en marcha su creatividad e imaginación para defenderse de dos ladrones que que querían entrar a robar a su vivienda.\nSu protagonista, Macaulay Culkin, se convirtió en el niño más envidiado de la época gracias a este rol, lo cual sólo le duró unos años, puesto que una serie de escándalos y abusos de drogas y alcohol, sepultaron su carrera, causando que hace 20 años no tenga un rol protagónico en el cine.\nSin embargo, su nombre sigue siendo uno de los más recordados del cine, apoderándose de diversas noticias “¿Qué pasó con…?” o “¿Qué fue de…”? , por lo que no es de extrañarse que cada aparición cause revuelo.\nAprovechando esto último, el equipo de producción de la webserie “DRYVRS”, escrita y protagonizada por Jack Dishel, invitaron a Culkin a ser su primer compañero famoso.\nEl episodio debut de la serie de internet cuenta qué pasó con Kevin McCallister luego de ser abandonado en dos ocasiones, primero en su cada y después en Nueva York, quien se ha convertido en un chofer en Uber y vive una perturbada vida, marcada por el olvido de su madre.\nKevin adulto intenta reequilibrar sus emociones transformándose en un torturador, aterrorizando a sus víctimas con lo que él tuvo que vivir durante la noche de Navidad que intentaron robar su casa.\n“Es Navidad, son las jodidas navidades, y tu familia se va de vacaciones y se olvidan de su hijo de ocho años. Te quedas solo en la casa durante una semana (…) ¡Tuve que defender mi casa de dos invasores psicópatas! (…) Yo sólo era un niño…”, son las primeras palabras de McCallister, al recibir al protagonista de “DRYVRS” en su automóvil.\nEl episodio de la webserie está marcado por el término del trayecto del auto, el que termina con un baño de sangre, donde Kevin desata sus demonios, calificándose a sí mismo como “el puto niño de ocho años más adorable del mundo”.\nMira aquí el video que muestra la vida del personaje principal de “Mi pobre angelito” a 25 años de su salto a la fama:


Existen muchas redes sociales y en cada una los consumidores se comportan diferente. Presentamos aquí algunas recomendaciones para profesionales y empresas en LinkedIn.\nLinkedIn es la séptima red social en Ecuador y se ha consolidado como la principal red social a nivel mundial para profesionales y desarrollo de marcas personales y para empresas que buscan conectar con usuarios y contenidos en temas profesionales y laborales.\nCon más de 433 millones de usuarios en el mundo y superando los 1,4 millones en Ecuador hasta mayo de 2016, de los cuales el 58% accede en promedio una vez por semana a la red, significa una importante oportunidad para quienes buscan nuevas oportunidades laborales, comerciales y profesionales al igual que para empresas que buscan tener presencia en el mundo empresarial, considerando que tan solo el 51% de marcas tienen presencia en esta red social a nivel mundial.\nEn LinkedIn podemos buscar a usuarios en base a la empresa en la que trabajan, industria a la que pertenecen, conocimientos o habilidades específicas y mucho más.\nDe igual forma que en otras redes sociales, LinkedIn cuenta con páginas empresariales, a las cuales se suman los colaboradores de una empresa y permiten publicar ofertas laborales y comerciales a la par de contenidos de valor.\nDestacarse como experto o influenciador.\nEncontrar ofertas laborales.\nConectar con profesionales similares e influenciadores.\nCrear comunidades con ex alumnos y compañeros.\nParticipar en grupos y discusiones.\nPublicar artículos y contenido relevante.\nHacer seguimiento de profesionales que visitan nuestro perfil.\nGenerar contactos comerciales y prospectos.\nPublicitar servicios y productos.\nCrear comunidades y grupos.\nDifundir beneficios y contenidos a usuarios.\n10 Consejos para manejar un perfil personal profesional en Linkedin:\nDefinir para qué deseamos estar en LinkedIn.\nCuidar la imagen con redacción y fotografía profesional.\nDetallar cargos, empresas y logros conseguidos.\nSolicitar recomendaciones de profesionales influyentes.\nPedir validación de habilidades profesionales a contactos.\nParticipar en grupos de interés según enfoque profesional.\nEnlazar redes sociales, estudios universitarios, certificaciones académicas y presentaciones Slideshare, propiedad de Linkedin.\nPublicar actualizaciones de perfil y artículos en Linkedin Pulse, el blog de Linkedin.\nGestionar correctamente a contactos (Calidad antes que cantidad).\nMantener el perfil siempre actualizado y medir constantemente el nivel de «Social Selling»\nMejores prácticas y oportunidades para empresas:\nContar con un plan para gestionar la red social.\nMotivar a que todo el personal sea parte de la página empresarial.\nCapacitar sobre marcas personales al personal para mejorar presencia colectiva.\nGenerar entre una y dos publicaciones por día manteniendo 3 de 4 enfocadas a beneficios y contenidos y solo 1 con intención comercial.\nPublicar de lunes a viernes entre las 12 del medio día y las 7 de la noche.\nEvitar publicar en fines de semana.\nCrear publicaciones con fotografías atractivas y texto de hasta 24 palabras.\nApoyar actualizaciones con publicidad para llegar a más usuarios.\nSi nuestro objetivo es captar las mejores oportunidades laborales recomendamos lo siguiente:\nSeguir a empresas en las que desearíamos trabajar.\nUtilizar opciones de búsqueda avanzada de empleo.\nContratar una cuenta Premium para ver quién ha visitado nuestro perfil, contactar directamente a reclutadores a través de “InMail” y destacar como aplicante estrella.\nDescargando aplicación “Linkedin Jobs”\nCada hora se suman promedio 7.0000 nuevos usuarios.\nLa edad mínima para tener un perfil en Linkedin se redujo a 13 años.\nLinkedin es dueño de Slideshare, quinta red social en Ecuador y Lynda, plataforma de elearningy capacitación on line.\nInclusive es posible encontrar pareja en base a perfiles profesionales con la aplicación “LinkedUP”.\nLas redes sociales nos siguen conectando como personas y como profesionales, por esto no podemos descuidar oportunidades que podemos desarrollar en redes especializadas.\nNo todo gira alrededor de redes de entretenimiento, la base de todo son las relaciones y la reputación y en términos profesionales LinkedIn presenta importantes oportunidades de generación de contactos y oportunidades.\nAnterior Lo Mejor Del Plan De Marketing Digital 2016 – Novena Edición\nSiguiente Trabajo remoto VS TELETRABAJO, las ventajas y desventajas de trabajar fuera de oficina\nVideo: Aprende todo sobre el nuevo Google Maps


Habitantes Riofrío 1900-2019\nDemografia de Riofrío (Avila)\nEspaña > Avila > Riofrío\nDemografia de Riofrío\nEn el siguiente mapa se puede observar la edad de los edificios de Riofrío, los datos provienen del Catastro y están actualizados a Octubre de 2019 .\nMapas de otras localidades del Municipio de Riofrío.\nCada color representa una década, excepto el Negro que representa todos los edificios anteriores a 1900,que suele ser el casco histórico, en el mapa puede apreciarse como ha sido el desarrollo urbanístico de Riofrío a lo largo del tiempo.\n<- 121º -> <- 5324º ->\n<- 178º -> <- 4879º ->\n<- 240º -> <- 5536º ->\n<- 108º -> <- 4232º ->\n<- 14º -> <- 1299º ->\n<- 27º -> <- 2679º ->\n<- 64º -> <- 3342º ->\n<- 130º -> <- 4865º ->\n<- 169º -> <- 6018º ->\n<- 61º -> <- 3750º ->\n<- 81º -> <- 4390º ->\n<- 111º -> <- 5100º ->\n<- 74º -> <- 3708º ->\nSegun los datos publicados por el INE a 1 de Enero de 2019 el número de habitantes en Riofrío es de 215, 12 habitantes menos que el en el año 2018. En el grafico siguiente se puede ver cuantos habitantes tiene Riofrío a lo largo de los años.\nActualmente la densidad de poblacion en Riofrío es de 3,28 habitantes por Km2.\nHabitantes en localidades del municipio de Riofrío.\n2019 126 89 215\n2018 135 92 227\n2017 132 91 223\n2016 133 91 224\n2015 136 97 233\n2014 141 100 241\n2013 130 95 225\n2012 146 101 247\n2011 151 104 255\n2010 146 106 252\n2009 147 110 257\n2008 155 119 274\n2007 162 128 290\n2006 167 132 299\n2004 181 144 325\n2003 187 146 333\n2002 181 149 330\n2001 178 142 320\n2000 174 141 315\n1999 176 149 325\n1998 177 153 330\n1996 189 168 357\n1995 196 162 358\n1994 198 159 357\n1993 197 160 357\n1992 202 160 362\n1991 200 156 356\n1990 221 186 407\n1989 225 187 412\n1988 223 190 413\n1987 225 193 418\n1986 224 193 417\n1981 0 0 436\n1970 0 0 710\n1960 0 0 1.044\n1940 0 0 1.051\n1920 0 0 1.080\n1910 0 0 1.101\nLa población estacional máxima es una estimación de la población máxima que soporta Riofrío. En el cálculo se incluyen las personas que tienen algún tipo de vinculación o relación con el municipio, ya sea porque residen, trabajan, estudian o pasan algún período de tiempo en él. Los datos son publicados anualmente por el Ministerio de Hacienda y Administraciones Públicas, en colaboración con las Diputaciones Provinciales, Cabildos y Consejos Insulares.\nSegún los datos publicados por el INE procedentes del padrón municipal de 2019 el 61.40% (132) de los habitantes empadronados en el Municipio de Riofrío han nacido en dicho municipio, el 38.14% han emigrado a Riofrío desde diferentes lugares de España, el 32.09% (69) desde otros municipios de la provincia de Avila, el 1.40% (3) desde otras provincias de la comunidad de Castilla y Leon, el 4.65% (10) desde otras comunidades autónomas y el 0.47% (1) han emigrado a Riofrío desde otros países.\nEn el siguiente gráfico podemos ver la evolución de la estructura de la población en el municipio de Riofrío si lo comparamos con 2018 vemos\nDisminuyen (-4) los habitantes nacidos en Riofrío, pasando del 59.91% al 61.40%.\nDisminuyen (-6) los habitantes nacidos en la provincia de Avila, pasando del 33.04% al 32.09%.\nSe mantienen en igual numero los habitantes nacidos en la comunidad de Castilla y Leon, pasando del 1.32% al 1.40%.\nSe mantienen en igual numero los habitantes nacidos en el resto de España, pasando del 4.41% al 4.65%.\nDisminuyen (-2) los habitantes nacidos en otros países, pasando del 1.32% al 0.47%.\nDisminuyen (-115) los habitantes nacidos en Riofrío, pasando del 69.19% al 61.40%.\nDisminuyen (-21) los habitantes nacidos en la provincia de Avila, pasando del 25.21% al 32.09%.\nAumentan (1) los habitantes nacidos en la la comunidad de Castilla y Leon, pasando del 0.56% al 1.40%.\nDisminuyen (-5) los habitantes nacidos en el resto de España, pasando del 4.20% al 4.65%.\nDisminuyen (-2) los habitantes nacidos en otros países, pasando del 0.84% al 0.47%.\nSegun los datos ofrecidos por el INE en la estadistica del Padrón los habitantes emPadrónados en Riofrío que han nacido en otros países ascienden a 1.\nTeniendo en cuenta la proporción de habitantes nacidos en otro pais sobre la población total del municipio, hemos realizado un ranking, en el que la 1ª posición esta ocupada por el municipio con una proporción mayor de habitantes nacidos en otro pais, aquí puede verse en que lugar esta el municipio de Riofrío y sus municipios cercanos.\nLa Rioja Bañares 3.810 6,64\nAvila El Fresno 5.704 3,57\nAvila Gemuño 5.960 3,21\nSalamanca El Pedroso de la Armuña 7.616 0,47\nAvila Riofrío 7.617 0,47\nBadajoz Cabeza la Vaca 7.618 0,46\nLa media de edad de los habitantes de Riofrío es de 61,14 años, 1,19 años mas que hace un lustro que era de 59,95 años.\nPoblación de Riofrío por sexo y edad 2019 (grupos quinquenales)\n45-50 9 3 12\n70-75 14 6 20\nTotal 126 89 215\nLa poblacion menor de 18 años en Riofrío es de 7 (3 H, 4 M ), el 3,3%.\nLa poblacion entre 18 y 65 años en Riofrío es de 111 (75 H, 36 M ), el 51,6%.\nLa poblacion mayor de 65 años en Riofrío es de 97 (48 H, 49 M ), el 45,1%.\nEl crecimiento natural de la población en el municipio de Riofrío, según los últimos datos publicados por el INE para el año 2018 ha sido Negativo, con 7 defunciones mas que nacimientos.\nEn el siguiente grafico y tabla podemos ver la evolución en el número de matrimonios que se han otorgado en el Municipio de Riofrío hasta el año 2018.\nSegun los datos publicados por el INE en el CERA, Censo Electoral de españoles residentes en el extranjero a 1 de Octubre de 2020 los los españoles que residen habitualmente en el extranjero o han trasladado al extranjero su residencia habitual mayores de 18 años eran 8 personas con municipio de origen en Riofrío.\nSegun los datos hechos publicos por el Ministerio de Hacienda la renta bruta media en el municipio de Riofrío en 2018 fue de 13.602€, 841€ mas que en el año 2017 . Una vez descontada la liquidacion por IRPF y lo aportado a la Seguridad Social la renta disponible media se situó en 12.615€, 878€ mas que en el año 2017.\nEvolución de la Renta Media en Riofrío\n2018 13.602€ 841€ (6,18%) 12.615€ 878€ (6,96%)\n2017 12.761€ -2.656€ (-20,81%) 11.737€ -1.436€ (-12,23%)\n2016 15.417€ 1.320€ (8,56%) 13.173€ 626€ (4,75%)\n2015 14.097€ -1.945€ (-13,80%) 12.547€ -1.478€ (-11,78%)\n2014 16.042€ 1.047€ (6,53%) 14.025€ 349€ (2,49%)\n2013 14.995€ 0€ (0,00%) 13.676€ 0€ (0,00%)\nEn 2018 Riofrío se sitúa como el municipio nº170 con una mayor renta bruta media de la provincia de Avila, y en la posición nº1820 en la comunidad de Castilla y Leon, el 6711 a nivel Nacional (sin PV y Navarra), abajo se muestra una tabla con las posiciónes en las que se encuentran los municipios cercanos y con población parecida.\nMironcillo (Avila) 14.897€ 138 1592 6124\nRiofrío (Avila) 13.602€ 170 1820 6711\nLos habitantes de Riofrío liquidaron 22.792€ en concepto de IRPF en el año 2018 y recibieron por parte de las diferentes administraciones de forma directa en el presupuesto municipal (capitulo 4 Y 7) 40.155€ un 176,18% de lo aportado, en la siguiente tabla podemos ver las cifras de los municipios cercanos o de población similar.\nMironcillo (Avila) 51.552€ 13.637€ 26,45 %\nRiofrío (Avila) 22.792€ 40.155€ 176,18 %\nSegun los datos del 2º Trimestre del 2020 publicados por el Ministerio de Vivienda, el nº de transacciones inmobiliarias en el municipio de Riofrío asciende a un total de 0, igual que en el 2T de 2019,de las cuales 0 son transacciones de viviendas nuevas y 0 de segunda mano.\n33 -3 -8.33 % 0 0 %\nSegun los datos publicados por el SEPE en el mes de Octubre el número de parados ha subido en 2 personas. De las 2 personas nuevas en de la lista del paro en Riofrío aumento en 1 hombres y 1 mujeres.\nPor sectores vemos que en el sector servicios es donde mayor número de parados existe en el municipio con 3 personas, seguido de la construcción con 2 parados, la industria con 1 parados, las personas sin empleo anterior con 0 parados y por ultimo la agricultura con 0 parados.


Las mentiras de la crisis: “Era imprescindible bajar el sueldo a los funcionarios” | Las mentiras de la crisis | Clases de economía\nCurioso que no haya comentarios en este artículo con lo apetitoso que es. Voy a ser el primero, venga.\nPertenezco a la empresa privada y... ¿a mi quien me defiende? ¿Por qué tienes que escribir defendiendo sólo a los funcionarios cuando la mayoría no lo somos y también sufrimos lo nuestro? ¿O te piensas que a mi y mis compañeros no nos han bajado el sueldo? Y no vale alegar que cobramos más ya que te puedo decir que no es verdad, al menos la base currante, otro cantar es la base directiva. Solo tienes que ver lo publicado por el mismo gobierno donde especifica salarios medios y los funcionarios nos ganan. Aún así estoy de acuerdo con tu artículo.\nGracias por todo el trabajo que se realiza en invertirenbolsa.info\nEl motivo es que en cada artículo sólo puedo tratar un tema concreto. En un artículo no puedo hablar de todos los aspectos y matices de la economía y sus problemas.\nRelaciondo con este tema puedes ver el hilo:\nCómo ha evolucionado el poder adquisitivo de los funcionarios y los empleados de la empresa privada en las últimas décadas\nEn el subforo en que está ese hilo tienes muchísimos temas que te interesarán, y tratan lo que comentas, y en el resto de esta sección de artículos sobre economía también.


Pues nada, q la semana pasada me lié la mata a la cabeza, y después de estar en Madrid viendo 325´s... me qdé con el más caro de todos.. pero creo q mereció la pena. \_\_ /\n325i Coupe del 93, 129.000 kms, pintado el año pasado, Look M3, ruedas nuevas en LL17´, cuero, asientos calefactables, clima manual, 3alarmas, OBC, Selex azules y barra de torretas.. etc... bastante cuidado... y va a seguír estándolo.\n- Lo q no se es si lleva diferencial autoblocante o no?? Como puedo saberlo?\n- El catalizador... cuantos kms os ha durado a vosotros? Pq barato no es q sea....Alguno ha montado un supresor?\n- Q marca de pastillas de freno me recomendáis?\n- Alguna cosilla q deba cuidar con especial atención con estos kms??\n- Alacelerar cuando estoy parado... se nota un sonido parecido a si llevara admisión directa... esto puede ser debido a alguna pqña fuga en el manguito de entrada a la admisión? En el subrayado de la foto..\nY una pregunta ya que voy a tener k cambiar el aceite esta semana;\n¿Que haceite le interesa al motor del 325 de entre 120 y 140mil km?\nA mi me hace un sonido parecido a una admisión directa cuando acelero a fondo en vacío. Parece que se abre una electroválvula.\nyo no se decirte, el mio si tiene admision directa kn\ncuanto te costó?? es de esas q van dentro de la propia cajita del filtro del aire, o es una toma directa en toda regla... es por si me da la vena ;-)\nAlguno tiene montado supresor de catalizador o algo parecido?\nEs q quería ponerlo para conservar el catalizador ahora q parece q de momento está bien, para las itvs se lo vuelvo a poner y listo, aunque el coche así me gaste algo más...pero con lo qm ahorro de catalizador nuevo... q ya no estará para muchos trotes...\nNancho, 7 Feb 2005\nBonito 325 testa, cargadito de extras!!:razz:\nTe diria como comprobar si lleva autoblocante, pero mi metodo es bastante Mc-arra y politicamente incorrecto ;-)\nLo del sonido en parado ya me han comentado q es normal... pero joder... suena igualito q si llevara admisión directa... si además la llevara tiene q ser la leche ya.\nPastillas de freno TEXTAR... no las había oído nunca, yo tengo acceso a buen precio a RH, Necto Altas prestaciones e incluso Ferodo y alguna más....\nFES, 7 Feb 2005


Reapareció Tristán con una amenaza para... ¿Cinthia Fernández?\nDesde que fue denunciado por acoso, el actor se recluyó en Pergamino, su ciudad natal. Ahora rompió el silencio y apuntó contra la bailarina.\nTristán le contestó brevemente a Clarín a través de un mensaje de audio.\nActualizado al 11/04/2018 22:23\nDesde fines de enero, cuando estalló un escándalo contra el actor por una denuncia de Rita Pauls (24) por acoso, en las grabaciones de la tira Historia de un clan (Telefe), poco se supo de Tristán (80).\nSu última aparición en TV fue para responderle a Cecilia Roth (61), quien lo trató de "degenerado", en El Tratamiento (Magazine, a las 13). Luego, desapareció.\nTristán arremetió contra Cecilia Roth luego de que lo tratara de “degenerado”\nEs que a partir de febrero, el comediante, que formó parte de clásicos como El hijo de don Mateo en TV y Mingo y Aníbal contra los fantasmas en cine, se alejó del medio y se recluyó en Pergamino, su ciudad natal.\nClarín intentó comunicarse con él en la mañana del 15 de marzo, pero nunca contestó el mensaje que se le envió a través de WhatsApp. Pero un día más tarde este diario logró hablar con Federico, hijo del cómico.\nEste verano Tristán decidió no hacer temporada. Solía ser una de las figuras del teatro en Mar del Plata.\n"Por suerte está bien mi papá. Está en Pergamino, fue a ver a sus familiares, a su primo, que vive allá, y a descansar unos días", explicó. Y agregó: "Está descansando, fue una temporada sin teatro. Ahora esperando a ver si en la próxima arranca con todo".\nAl parecer, Tristán había dejado su celular apagado en Buenos Aires. Así que ubicarlo se había tornado imposible. Sin embargo, el actor contestó el mensaje casi 10 días después.\n"Estoy bien, gracias. Le agradezco que se haya preocupado", respondió, con la voz calma, en un audio que envió por WhatsApp.\nY aunque nadie le había mencionado a Cinthia Fernández (28), a quien llevó a la Justicia luego de que ella asegurara que la golpeó, el comediante aparentemente hizo alusión a la mediática.\n"Está ganado el juicio. Así que la señora no va a poder salir a hablar más, va a tener que pagar lo que tiene que pagar. Por eso ahora se escondió", sostuvo.\nY siguió, notablemente enojado: "Está trabajando. Me parece bien que siga trabajando así va a poder pagar el juicio. Mañana viajo a Pergamino y regreso en una semana".\nEn enero, Tristán le había contado a Clarín que sentía que estaba "en la lucha" porque lo castigaban "por todos lados". "Pero siempre adelante. Ahora se sabe por qué no se supo más nada de mí, será porque le están dando a Cacho Castaña, ¿no?", había ironizado.


Cómo sacar lo máximo de nuestro programa de OKR. Tips y claves de más de 300 miembros - Master Me Up\nCómo sacar lo máximo de nuestro programa de OKR. Tips y claves de más de 300 miembros\nSi estás pensando en sumarte a la próxima edición de nuestro programa de OKR, en este post está todo lo que tienes que saber.\nCómo sacar lo máximo de nuestro programa de OKR. Tips y claves de más de 300 miembros 5\nEl programa de OKR no es un curso. Es un workshop.\nEsto quiere decir que no es para ‘viewers’. Es para makers.\nAlgunas equipos que ya pasaron por el entrenamiento son de organizaciones como Mural, Glovo, MercadoLibre, REMAX, PlayGround, Smartick, Endeavor o Axon Group.\nPero más allá del tipo de organización en que estés, el programa es para equipos que busquen un cambio.\nY por eso, una primera recomendación es tomar el entrenamiento como parte de tu trabajo y bloquear al menos 4 horas por semana para conectar y trabajar en los proyectos.\nUn miembro nos decía: ‘Creo que el valor es proporcional a la inversión en tiempo que se haga. Por eso es clave estar presente en las sesiones, hacer los trabajos y llevarse action items concretos.’\nPero antes de seguir, repasemos las bases:\nEl programa dura 5 semanas:\n1 semana de preparación\n4 semanas de entrenamiento\nEn cada una tú o tu equipo deberá publicar un trabajo y participar en diferentes eventos.\nPero 5 semanas pasan rápido. Y por eso es bueno prepararse antes.\nPrepararse para el programa\nTodos los miembros a los que les preguntamos qué debería hacer alguien nuevo en el programa nos respondieron: leer los posts de intro antes de comenzar.\nPor ejemplo, un participante nos decía: ‘Leería el post ‘Cómo escribir OKRs potentes’ y otro en el que ponen OKRs y hay que decir si están bien redactados.’\nOtro participante nos decía: ‘Volvería a empezar por los videos de intro que fueron un buen icebreaker, y dedicaría más tiempo a leer algo más de teoría.’\nNosotros te dejamos otros tips:\n1. No pierdas de vista el objetivo\nEn el programa de OKR encontrarás a 2 tipos de miembros: founders o managers que necesitan alinear y enfocar a sus equipos y consultores que necesitan aprender el método para ayudar a otros.\nPero más allá de las metas que tengas, el programa tiene un objetivo. Y a diferencia de un curso, ese objetivo no es solo que aprendas OKR: es que lo pongas en práctica.\nY eso quiere decir que gran parte del trabajo la harás tú.\nCómo sacar lo máximo de nuestro programa de OKR. Tips y claves de más de 300 miembros 6\n2. Adopta una actitud proactiva\nEn Master Me Up pensamos que hacer es la mejor forma de aprender.\nPor eso somos más una comunidad de pares que una escuela.\nY por eso te recomendamos que participes todo lo que puedas. Lee los proyectos de los otros equipos, comenta, pide ayuda cada vez que la necesites, quédate hasta el final en las sesiones en vivo.\nRecuerda: si lo vives lo aprendes.\nGran parte de lo que sucede en el programa sucede en vivo, interactuando con los coaches y los demás miembros.\nEsos eventos son claves para acelerar tu aprendizaje. Y por eso te recomendamos estar en todos, o al menos ver las grabaciones.\nEl programa es 100% remoto, todo pasa en nuestra plataforma de aprendizaje.\nPero aprender a moverte en la plataforma puede llevar algo de tiempo. Por eso te recomendamos ingresar unos días antes del comienzo del programa y ver los videos en los que te mostramos cómo funciona.\nLos proyectos organizan todo el aprendizaje. Cada uno tiene una parte de teoría y otra de práctica.\nEl programa de OKR tiene 4 (uno por semana), que presentamos los lunes.\nLos martes tenemos dinámicas de grupo lideradas por Tomás Pando y Juan Pablo Guillen, donde vemos conceptos teóricos-prácticos para ayudarte con los desafíos planteados.\nY los jueves tenemos sesiones en vivo con Juan Pablo y Brando Maco Victoria para trabajar en los proyectos y resolver dudas.\nEn todos estos eventos usamos MURAL.\nY si participas con tu equipo, deben trabajar en los proyectos de forma grupal.\nCómo sacar lo máximo de nuestro programa de OKR. Tips y claves de más de 300 miembros 7\nEl feedback de los mentores y pares es una de las mejores cosas del programa. Y por eso es importante presentar los proyectos: para llevarte todo el feedback que puedas.\nPor ejemplo, cuando le preguntamos a un participante qué le aportó más valor, nos respondió: ‘El feedback. Me hizo de dar vuelta toda la propuesta porque me hacía más sentido.’\nOtro nos decía: ‘Creo que el valor estuvo en tener una mirada ‘de afuera’ que nos ayudó a hacernos preguntas importantes para mejorar los objetivos.’\n¿Y cómo sacar lo máximo de esas interacciones?\nUn miembro nos decía: ‘Si hiciera el programa de nuevo, arrobaría a más personas para que me den feedback.’\nOtro nos decía: ‘Dedicaría tiempo en equipo a sacar action items de cada uno de los feedbacks.’\nLas interacciones entre pares\nOtra recomendación que hacemos a los nuevos miembros del programa es aprovechar al máximo las interacciones con los pares.\nPorque sabemos el valor que aportan. Por ejemplo, un participante nos decía:\n‘Conecté con otros miembros en los talleres de los jueves en breakout-rooms. Fue bueno poder discutir la teoría y ver en qué andaban otros con los mismos problemas. Me aportó diferentes puntos de vista.’\nLas ventajas de hacer el programa en equipo\nAunque puedes participar solo, hacer el programa en equipo tiene algunas ventajas.\nLa primera es no tener que hacer todo el trabajo. Algo que es importante, porque como nos decía un miembro: ‘La clave es ponerle cabeza, no es un programa que podes hacer así nomas’.\nPero no es la única. Otro participante nos decía:\n‘La ventaja es tener el respaldo de mis pares, saber que estamos alineados para aplicar la metodología en la empresa y consultar cosas que no entiendo con personas que tienen el mismo contexto que yo.’\nEl programa de OKR puede ser muchas cosas. Para algunos puede ser un espacio para aprender a trabajar de otra forma, para otros un lugar para resolver problemas.\nDe cualquier forma, es mucho más que un curso de 5 semanas.\nY por eso es importante que si decides hacerlo, te comprometas a dar lo mejor.\nNosotros lo hacemos en cada una de las ediciones.\n¿Listo para dar el salto? Lee más sobre el programa en este link\nCómo sacar lo máximo del entrenamiento. Tips y claves de otros miembros\nYa diste el paso. Ahora queremos que saques lo máximo de la experiencia. Y en este post te dejamos algunos tips de otros miembros para…\nAgustín\tfebrero 21, 2022