Ներածություն  Ինչպես հայտնի է, եթե ֆիզիկական խնդրի մեջ առկա է համաչափություն, շատ դեպքերում խնդիրը լուծելու համար անհրաժեշտ է օգտագործել այդ համաչափությունը, հակառակ դեպքում խնդիրը գործնականում հնարավոր չէ լուծել:  Համաչափության դիտումն ու կիրառումը ունենալու են ոչ միայն գործնական, այլև ճանաչողական-գեղագիտական ​​նշանակություն:  Այնուամենայնիվ, ֆիզիկայի տարբեր ուսումնական ծրագրերում և առաջադրանքների հավաքածուներում մենք հանդիպում ենք բազմաթիվ խնդիրների, որոնց ընթացքում ֆիզիկական օբյեկտի կամ գործընթացի համաչափությունը թերի կամ մասամբ է խախտված:   Նման խնդիրների լուծման ուղղակի ստանդարտ մոտեցումները `առանց հաշվի առնելով համաչափությունը, բախվում են լուրջ մաթեմատիկական դժվարությունների:  Նման խնդիրները լուծելու համար սովորաբար անհրաժեշտ է լրացնել և վերականգնել «կորցրած» համաչափությունը:   Որպես նորություն այս աշխատանքում, մենք փորձեցինք համակարգել սիմետրիան վերականգնելու որոշ մեթոդական մոտեցումներ ՝ վերլուծելով մեթոդական ուղեցույցները և օրինակելի խնդիրները: Կարծում ենք, որ այս տեղեկատվական հեղեղի պայմաններում տեղեկատվության, այս դեպքում խնդիրների, դրանց լուծումների դասակարգումն ու համակարգումը շատ արդիական է:  Բացի այդ, համամասնության և գեղեցկության ընկալումը, որոնումը, հայտնաբերումը և կիրառումը անգնահատելի դեր են խաղում անձի մտածողության և արժեքային համակարգի ձևավորման գործում:   Անցնենք համաչափության վերականգնման որոշ տեսակների ներկայացմանը: 1. Այս մոտեցման էությունն այն է, որ նրանք մտովի վերականգնում են դիտարկվող օբյեկտի խաթարված համաչափությունը, որպեսզի խնդրի պայմանները չփոխվեն, նրանք ներկայացնում են լրացուցիչ օբյեկտ, որը լիովին համարժեք է բուն առարկային:  Նման փոխարինումից հետո խնդիրը հեշտությամբ լուծվում է ՝ հետ վերցնելու սկզբունքի միջոցով, եթե հայտնի են սիմետրիկ և լրացուցիչ օբյեկտի լուծումները [1]:  Նշենք, որ քննարկվող հարցերում նշված լրացուցիչ օբյեկտը նույնպես համամասնական է:  Հաշվի առեք մի խնդիր: Խնդիր 1. Նկար 1-ում R շառավղով միատարր բարակ սկավառակից ՝ ձվի կտրված քառակուսի:   Որոշեք սկավառակի զանգվածի կենտրոնը նման կտրվածքով [2]: Նկար. 1 Լուծում 1:  Կտրվածքի բացակայության դեպքում միատարր սկավառակը սիմետրիկ մարմին է, կենտրոնի զանգվածի կենտրոնը գտնվում է O- ի երկրաչափական կենտրոնում:  Քառակուսի հատվածը մտավոր լրացնելով, մենք ստանում ենք ամբողջական սկավառակ ՝ վերականգնելով մարմնի համաչափությունը:   Նախնական մարմնին համարժեք մարմին ստանալու համար մենք կտրվածքի տեղում համարում ենք լրացուցիչ բացասական զանգված ունեցող մարմին:  Այսպիսով, մենք սկզբնական ասիմետրիկ մարմինը փոխարինեցինք երկու համարժեք սիմետրիկ մարմիններով, որոնց զանգվածի կենտրոնները հայտնի են (նկ. 2):  Համաչափության նկատառումներից ակնհայտ է, որ նրանց զանգվածների C կենտրոնը գտնվում է սկավառակի «քառակուսի» հատվածի կենտրոնները միացնող գծի վրա:   Թող C լինի սկավառակի O կենտրոնից հեռավորությունը x- ով, պինդ սկավառակը ՝ 0 մ-ով, իսկ լրացուցիչ մասը ՝ մ-ով:  Այժմ որոնիչի զանգվածը `x հեռավորությունը կարող է որոշվել` օգտագործելով պահի կանոնը (նկ. 2): Հաշվի առնելով, որ որտեղ է բարակ միատարր սկավառակի մեկ միավորի տարածքի զանգվածը, մենք այս հավասարումից գտնում ենք. Եվ 2. Նկարագրեք նման խնդիրների լուծման հնարավոր երկրորդ մոտեցումը:  Այս դեպքում նույնպես դրա մի մասը մտովի հանվում է դիտարկվող ասիմետրիկ օբյեկտից, որը դասավորված է համամասնորեն մասում գտնվող օբյեկտի համաչափությունը խախտող բացակայող օբյեկտի մասին:   Արդյունքում, մենք ստանում ենք երկու համամասնական մարմին և, օգտագործելով համընկնումի սկզբունքը, լուծում ենք խնդիրը:  Վերջինը հնարավոր է, եթե հայտնի լինեն մասի հեռացման արդյունքում ստացված այդ համաչափ մարմնի լուծումները:  Այս մեթոդով, ի տարբերություն նախորդի, մարմինը ներկայացվում է որպես իր մասերի համակարգ. ոչ մի լրացուցիչ մարմին չի ներկայացվում:  Այս մոտեցումը հասկանալու համար սովորողներից պակաս վերացական մտածողություն է պահանջվում, բայց այն կիրառման ավելի նեղ սահմաններ ունի, քան նախորդը:  Բանն այն է, որ առաջին դեպքում «վերականգնված» մարմինը համաչափության ավելի բարձր աստիճան ունի, քան մասի հեռացման արդյունքում ստացված մարմինը: Երկրորդ մոտեցմամբ ներկայացնենք 1-ին խնդրի լուծումը: Լուծում 2.   Հոգեկանորեն բաժանեք բացակայող մասի քառակուսի տարածությամբ մ-քառակուսի բեկորը սկավառակից (նկ. 3):  Առանց այս մասի, երկու սիմետրիկ կտրվածքներով սկավառակը արդեն համամասնական է O կենտրոնով անցնող ուղղահայաց գծին, ակնհայտ է, որ իր զանգվածի կենտրոնը գտնվում է O կետում:   Այսպիսով, մենք փոխարինեցինք բնօրինակ ասիմետրիկ մարմինը իր երկու համարժեք մարմիններով, որոնց զանգվածի կենտրոնները հայտնի են (նկ. 3):  Նշելով սկավառակի սկզբնական զանգվածը մ-ով, մենք ստանում ենք պահերի կանոնից `հաշվի առնելով, որ, մենք կրկին գտնում ենք: 3 և 3. Որպես համաչափության վերականգնման երրորդ տիպ, մենք կարող ենք դիտարկել բոլոր խնդիրները, երբ ֆիզիկական առարկայի կամ մարմնի ընդհանուր շարժման մի մասի սիմետրիկ ռոտացիան վերականգնում է ամբողջ համաչափությունը, և պահանջվող ֆիզիկական քանակը չի փոխվում:  Արդյունքում, սիմետրիայի հետ կապված խնդիրն ի սկզբանե ձեռք բերելով համաչափություն, հեշտությամբ լուծվում է: Բերենք մի օրինակ: Խնդիր 2. Մարմինը նախնական արագությամբ / վ արագությամբ նետվեց դեպի հորիզոն:  Թռիչքի ընթացքում այն ​​հարվածում է ուղղահայաց պատին, որը գտնվում է ուղղահայաց նետման կետից դեպի գնդակի շարժման հարթություն հեռավորության վրա (նկ. 4):   Հաշվի առնելով հարվածը բացարձակ առաձգական ՝ որոշեք, թե որքան հեռու է ընկնելու գնդակը պատից:   անկյանք 4 Լուծում:  Գնդակի պատին հարվածելու ABC հետագիծը սիմետրիկ չէ:  Այնուամենայնիվ, կաթվածը բացարձակ առաձգական լինելուց հետո, ինսուլտի դեպքում, կաթվածի բացակայության դեպքում, շարժումները կունենան հայելու համաչափություն ուղղաձիգ մասի նկատմամբ (նկ. 5):   Իրոք, առաձգական ցնցման արդյունքում գնդակի արագության վեկտորի մոդուլը մնում է անփոփոխ) ից արտացոլվում է պատից նույն անկյան տակ, որով հարվածեց:   Այժմ որոնելի l- ն գտնելու համար բավական է «հեռացնել պատը» և հաշվի առնել անկյան տակ նետված մարմնի համաչափությունը, որի ձեռքբերման համար մենք կունենանք: 5 որտեղ էլ ստանանք:  Հավելենք, որ համաչափության նկատառումները չօգտագործելու դեպքում խնդրի լուծումը դառնում է բավականին աշխատատար և անհրապույր: 4. Կան ֆիզիկական խնդիրներ, որոնց համար բացակայող համաչափությունը լրացնելուց հետո ստացված սիմետրիկ խնդրի լուծումը կարելի է հեշտությամբ ձեռք բերել նախնական ասիմետրիկ խնդրի լուծումից:  Հաշվի առեք մի խնդիր, որը հնարավոր է լուծել այս հնարքի միջոցով, որն իր դիրքով նման է 2009-ի ֆիզիկայի հանրապետական ​​օլիմպիադայի եզրափակիչ փուլում առաջադրված էլեկտրաստատիկայի խնդրին: Խնդիր 3. Հարթ կոնդենսատորի կոնդենսատորները R շառավղով շրջանագծի քառորդ մասերի թիթեղներ են, որոնց միջեւ հեռավորությունը չափի շատ փոքր է (նկ. 6):   Կոնդենսատորը q է:  Որոշեք դաշտի ուժը սալերի A և B գագաթները միացնող հատվածի միջին կետում, եթե սալերը միմյանց զուգահեռ են, և AB հատվածը ուղղահայաց է սալերի հարթությանը: Ենթադրենք, որ էլեկտրական լիցքերը հավասարաչափ բաշխված են կոնդենսատորի թիթեղների վրա: թուզ 6 լուծում:  Հաշվի առեք վերևում դրական լիցքավորված ափսեի երկու ա և հավասար մակերեսների լիցքերը, որոնք համաչափ են այդ շրջանի կեսին:   AB հատվածի միջին կետում այս լիցքերը էլեկտրական դաշտի լարում են ստեղծում հատվածային կեսերից բաղկացած ինքնաթիռում (նկ. 7):  Ափսեի լիցքի (բացասական լիցքի) կողմից ստեղծված դաշտը, համապատասխան սթրեսները, որոնք ստեղծվել են դրանց համապատասխան մակերևույթների կողմից b և b!, Համաչափ է AB առանցքի վերևում սալաքարի կողմից ստեղծված դաշտի լարվածությանը (նկ. 7):   Հետևաբար, AB հատվածի միջին կետում, քանի որ E- ն ստեղծվում է չորս լիցքերով Field դաշտի ուժը, ինչպես նաև լրիվ թիթեղներով ստեղծված E դաշտը կուղղվի AB հատվածի երկայնքով:   լարված 7 Այժմ, AB- ի մասով լիցքի բաշխում ստանալու համար, եկեք «լրացնենք» համակարգը `միմյանց կողքին տեղադրելով մի զույգ եռակողմ ուղղանկյուն ձկներ: 8 ափսե նույն լիցքով:  Քանի որ այս բոլոր զույգ լիցքավորված թիթեղների լարումները փոխկապակցված են հավասար հավասար մոդուլին, կոնն ուղղվելու է նաև AB կոնդենսատորի ներսում.   Օգտագործելով հարթ կոնդենսատորի հայտնի բանաձևերը [5], որոնման լարման համար մենք ստանում ենք. 4. Ամփոփում:   Այսպիսով, մենք մեր աշխատությունում հայտնաբերեցինք և փորձեցինք դասակարգել ֆիզիկայի խնդիրներում համաչափության վերականգնման տարբեր եղանակներ և հնարքներ:  Հարկ է նշել, որ խնդիրների վերոնշյալ դասերը չեն սահմանափակվում բերված օրինակներով, և կան բազմաթիվ այլ խնդիրներ, որոնք հեշտությամբ կարելի է լուծել նման մոտեցումներով:  Dantric թթու կարող է օգտագործվել էլեկտրաստատիկ ներկայացուցչությունների մեթոդով անվերջ ինքնաթիռի կետ առ կետ փոխազդեցության ուժը որոշելու համար, երբ ինքնաթիռը և դրա մակերևույթի լիցքերը «փոխարինվեն» համարժեք լիցքով, որը համաչափ է կետային լիցքին: դասավորված ինքնաթիռում:   Արդյունքում, խնդիրը փոխարինվում է ամբողջովին հավասարակշռված տարրական խնդրով և հեշտությամբ լուծվում է:   Այս բոլոր խնդիրների լուծման համար ներկայացված մոտեցումները ուղղված են ոչ միայն հեշտ արդյունքներ ստանալու, այլ նաև ուսանողների գեղեցկության համամասն ընկալմանը և նրանց ստեղծագործական ունակությունների խթանմանը և զարգացմանը: Հետազոտությունն իրականացվել է ՀՀ ԿԳՆ գիտության պետական ​​կոմիտեի կողմից տրամադրված ֆինանսավորմամբ ՝ 18T - 5C287 ծածկագրով գիտական ​​թեմայի շրջանակներում: Գրականություն 1. hazազարյան Է.Մ., Դպրոցական ֆիզիկայի ուսուցման մեթոդիկայի ընտրովի հարցեր:  (Գիտական ​​և մեթոդական հոդվածների ժողովածու):  Ս .. "Խմբագրել տպումը":  2009.308 էջ: 2. Ֆիզիկա:   3800 առաջադրանք դպրոցականների և փոստատարների համար օդում (հեղինակ ՝ NV Turkina և ուրիշներ)  Drofa, 2000. 672 p.3. Դավթյան Ա.Մ., Ֆիզիկայի խնդիրների լուծման մեթոդական ձեռնարկ, Կինեմատիկա:  Ս ..  «Ֆիլ»:  2007 թ. 136 էջ: 4. Գրիգորյան Գ., Յուզբաշյան Ե. Ֆիզիկայի հանրապետական ​​օլիմպիադաներ: Եզրափակիչ փուլ:  2004-2016թթ.  Ս ..  "Խմբագրել տպումը":  2016 թ.  192 էջ: 5. Գրիգորյան Գ.Վ., Փախչանյան Ֆիզիկայի հանրապետական ​​բակալավրիատի օլիմպիադաներ (1983-2003):  Ս ..  "Խմբագրել տպումը":  2003 թ.  224 էջ: ։

Աշխատանքում  դասակարգված  և  ներկայացված  են  համաչափության  վերականգնման և լրացման եղանակները։
  Նշված մեթոդի կիրառմամբ վերլուծված են ֆիզիկայի մի քանի ոչ տիպային խնդիրներ։
