ԷԼԵԿՏՐԱՄԱԳՆԵՏԻԿ ԴԱՇՏԵՐԸ ԵՎ EMԱՄԱՆԱԿԻՆ THԵՐՄԱԳՐԱԿԱՆ ՕՊՏԻԿ INDՈՒICԱԳՈՐԻ ՆԿԱՐԱԳՐՈՒՄ ԱՄԱՆԱԿԸ modernամանակակից ժամանակներում ժամանակակից տեխնոլոգիաների զարգացմանը զուգահեռ սարքերի մասշտաբը աստիճանաբար աճում է:   Այժմ դրանց չափերը տատանվում են մի քանի միկրոմետրից մինչև տասնյակ նանոմետր:  Չափի նվազման հետ մեկտեղ սարքերի արագությունը մեծանում է:   Սակայն այս ամենի հետ մեկտեղ առաջանում են խնդիրներ, որոնք բացասաբար են ազդում սարքերի աշխատանքի վրա: օրինակ ՝ տեղական ջեռուցում, էլեկտրամագնիսական միջամտություն և այլն [1-3]:  Նման խնդիրների ուսումնասիրությունը հնարավորություն կտա ժամանակին հայտնաբերել սարքերի թերությունները, վերացնել անցանկալի հետևանքները:   Այս աշխատության մեջ նկարագրված մանրադիտակի-օպտիկական մանրադիտակը (JAOIM) մանրադիտակը լուծում է վերը նշված խնդիրները `իր բարձր բանաձևի պատկերման հատկության շնորհիվ:  Կախված ցուցիչի նյութական հատկություններից `NSAID- ը կարող է գծագրել ջերմության բաշխումը ցուցիչի վրա, ինչը կարող է պայմանավորված լինել մի քանի գործոններով. Գծապատկեր 1. GAOIM փորձի հիմնական սխեմա Փորձի նկարագրություն: Նկար 1-ը ցույց է տալիս ZAOIM- ի փորձնական սխեման:  Օպտիկական ցուցիչը (OI) այն ապակին է, որի վրա նստված է նանոմետր հաստությամբ էլեկտրամագնիսական ճառագայթման շերտ:  Մուտքային լույսը սկզբնապես գծային բևեռացվում է հարթ կետային բևեռացնողի միջոցով, որը հեղուկ բյուրեղի մոդուլյատորի միջոցով ձևավորվում է դեպի աջ կամ ձախ շրջանաձև բևեռացված ալիք:   Theուցանիշի միջով անցնելուց հետո, կլանիչ շերտով արտացոլվելուց հետո, ալիքը փոխում է բեռը շրջանաձեւից էլիպսաձեւ:  Այս փոփոխությունը պայմանավորված է CCD տեսախցիկի վրա ընկած լույսի ինտենսիվության փոփոխությամբ: Նկար 2-ը ցույց է տալիս մանրադիտակի աշխատանքային սկզբունքը:  Երբ սարքը գտնվում է աշխատանքային վիճակում, այն ունի ջերմություն կամ էլեկտրամագնիսական ճառագայթում:  Theուցանիշի հատկությունների շնորհիվ այս ճառագայթումը ընտրովիորեն ներծծվում է OI- ի կլանող շերտում:  Կլանման արդյունքում ներծծող շերտում տեղի է ունենում ջերմության տարածում, որը, տարածվելով ջերմա-առաձգական միջավայրի միջով, առաջացնում է ջերմամեխանիկական լարումներ:   Երբ շրջանաձեւ լիցքավորված լույսը ընկնում է մեխանիկական սթրեսի միջավայրի վրա, այն փոխում է իր լիցքը շրջանաձևից էլիպսաձեւ:   Այս երեւույթը կոչվում է լուսավորություն:  Քանի որ CCD տեսախցիկը վերահսկում է OI- ի գծային կրկնօրինակը, դա հնարավորություն է տալիս գրանցել OI- ի մեխանիկական սթրեսը:   OI- ից արտացոլված էլիպսաձեւ լիցքով լույսն անցնում է 900 և 450 կողմնորոշված ​​անալիզատորի միջոցով, որը գրանցված է «CCD» տեսախցիկով:  Խցիկի դիտարկման արդյունքում գրանցվում է ստուգված սարքի շնորհիվ օպտիկական ցուցիչի գծային ամպլիտուդի փոփոխությունը: Գծապատկեր 2. Չափումների սխեմատիկ դիագրամ Այս աշխատանքում, OI- ում կատարվում են մեխանիկական սթրեսի և ջերմային բաշխման հաշվարկներ `օգտագործելով երկսեղման չափումներ [4-7]:   Քանի որ ներկայացվող օբյեկտին համապատասխանող ջերմության աղբյուրը բաշխված է վերջավոր տիրույթում, մենք կարող ենք գրել (cid) աղբյուրի ջերմության բաշխման համար: 1829) մի հաստատուն է, որը կախված է գծային դիպոլի բաշխումից (cid) ՝ կապված պատահական լույսի ալիքի երկայնական լոգարիթմական լարման հետ: Տեսություն Արձանագրված տվյալների միջոցով աղբյուրում ջերմության բաշխումը վերականգնելու համար ներդրվում են հետևյալ գործառույթները, որոնք ներկայացնում են ջերմային սթրեսները. [8] (cid. 1831), համապատասխանաբար, ջերմային ընդլայնման գործակիցը, Poisson- ի գործակիցը և Jungian մոդուլը և (cid. 1846 թ.), Լարման ֆունկցիան և համապատասխանում է հետևյալ հավասարմանը. Բաղադրիչները. (2) -ն կարող է արտահայտվել լարման ֆունկցիայի միջոցով հավասարումների, հետևյալ հավասարումով տրված լարման (cid): 3052), ցուցիչի նորմալ լոգարիթմական լարման պատճառով գծային արտացոլման բաշխումները արտահայտվում են մեխանիկական սթրեսներով հետևյալ հավասարումներով. (Cid. արդյունավետ ջերմահաղորդություն  (6) Հավասարումները և (7) տալիս են հավասարումը (1), որն արտահայտում է աղբյուրի ջերմության բաշխումը. Եթե ջերմության աղբյուրը ստացիոնար է, ապա ջերմության բաշխման հավասարումը կարող է գրվել հետևյալով. Արդյունքներ և քննարկում. Նկար 3-ը ցույց է տալիս տվյալների ձեռքբերման և հավաքագրման քայլերի հաջորդականությունը:  Չափման յուրաքանչյուր քայլը ձայնագրվում է CCD տեսախցիկով, ապա ծրագրի միջոցով միջինացվում է 100 շրջանակ:  Դրանից հետո համակարգը միացնում է նմուշի հոսանքը և սպասում է 5 վայրկյան, երբ ցուցիչում ջերմաստիճանը կհաստատվի, որից հետո գրանցվում է նույն քանակի կրակոց և միջինացված: Գծապատկեր 3. Տվյալների հավաքագրման քայլերի հաջորդականությունը երկրորդ միջինացումն ավարտելուց հետո համակարգը անջատում է նմուշի հոսքը և հինգ վայրկյան սպասում է, որ ջերմաստիճանը կրկին հաստատվի:  Վերջնական արդյունք ստանալու համար ամբողջ ցիկլը կրկնվում է 10-ից 100 անգամ, որի արդյունքում միջինացումը կրկին տեղի է ունենում: Գծապատկեր 4. JAOIM- ի կողմից ցրված տափակ միկրոսխեման ծալքավոր ջերմային ալիքի ջերմության բաշխումը 1 ՄՀց գործառնական հաճախականությամբ: Նկար 4-ը ցույց է տալիս JAOIM համակարգի կողմից հարթ միկրոհարե ծալքավոր խողովակաշարի ջերմային ելքի արդյունքները:   Նկարից երեւում է, որ ջերմությունը կենտրոնացած է հաղորդիչի անկյունային մասերում, որտեղ օմիկական ալիքի դիմադրությունները մեծ են:   Չափման ժամանակի OI- ի հեռավորությունը պահպանվել է նույնը:   Նշենք, որ ջերմության բաշխման պատկերը հաճախականության փոփոխության հետ փոխվում է: Եզրակացություն Այս աշխատանքում ներկայացվել է էլեկտրամագնիսական դաշտերի ջերմային ներկայացուցչությունը, որը ներկայացված է ջերմաչափի օպտիկական ցուցիչով (մանրադիտակ):   Ստացված արդյունքները ցույց են տալիս, որ «AOSIM- ը արդյունավետ է սարքերի և չիպերի արատների, ճաքերի, էլեկտրամագնիսական միջամտության հայտնաբերման գործում: Իր տարածական բարձր լուծելիության պատճառով NSAID- ը թույլ է տալիս բաշխել նմուշի ջերմաէլեկտրամագնիսական դաշտի բաշխումները մեծ զգայունությամբ:   Կախված օպտիկական ցուցիչի նյութից, դա թույլ է տալիս ցուցադրել դաշտի համապատասխան բաղադրիչը: Ելնելով խնդրից `JAOIM- ը հնարավորություն է տալիս մեծացնել չափումների ճշգրտությունը` ավելացնելով միջինացված տվյալների քանակը:   Իր առանձնահատկություններին զուգահեռ, այն ունի պարզ կառուցվածք և բաղադրիչների համեմատաբար ցածր արժեք, ինչը էլ ավելի է մեծացնում հետաքրքրությունը այս մանրադիտակի նկատմամբ: ԳՐԱԿԱՆՈՒԹՅՈՒՆ [4] Ganar R. et al., Նիհար ուղղանկյուն ափսեի ջերմային ճնշումները:  Հակառակ խնդիր: Մինասյան Բիլլի ԷԼԵԿՏՐԱՄԱԳՆԵՏԱԿԱՆ ՀԱՆՐԱՊԵՏՈՒԹՅՈՒՆՆԵՐ ԵՎ ATԵԿԱԳՈՒՅՆ ՆԿԱՐԱԳՐՈՒՄ ՝ ՈՐՈՇՄԱՆ ՕՊՏԻԿԱՅԻ ՀԵՏ, ՈՐՈՇՄԱՆ ՕՊՏԻԿԱՅԻ ՀԵՏ ։

Այս  աշխատանքում  ներկայացվել  է  ջերմային  և  միկրոալիքային  դաշտերի  արտապատկերումը  ջերմաառանձգական  օպտիկական  ինդիկատորով  մանրադիտակի միջոցով (ՋԱՕԻՄ)։
  Չափումների առանցքային տարրն օպտիկական ինդիկատորի  (ՕԻ)  մակերեսից  լույսի  փնջի  անդրադարձման  արդյունքում  բևեռացման  փոփոխությունն  է  շրջանայինից  էլիպտիկի։
   Արտապատկերումը  կարող  է  նկարագրել  նմուշի մակերեսի ջերմային բաշխվածությունը՝ ջերմափոխանակության կամ նմուշի  էլեկտրամագնիսական դաշտերի մոտիկ գոտում ՕԻ-ի հետ փոխազդեցության միջոցով։
  Չափման պարզությունը և բաղադրիչների համեմատաբար ցածր արժեքն այս  մեթոդը դարձնում են բավականին արյդունավետ և գրավիչ։
