Էլեկտրոնային համակարգերի սիմետրիկ սահմանման մեթոդները էլեկտրոնային համակարգերում ներածություն ներածություն: Կիսահաղորդիչների և կիսահաղորդչային սարքերի ընթացիկ տարբեր աղմուկները պայմանավորված են պատահական գործընթացներով:  Չնայած երկար տարիների տեսական և փորձարարական ուսումնասիրություններին, ցածր հաճախականության հոսանքի աղմուկի առաջացման ընդհանուր մեխանիզմը մնում է չբացահայտված (օրինակ [1]): Աղմուկի հիմնական պատճառները հաղորդիչ էլեկտրոնների շարժունակության տատանումներն են ( մոդելը), որը էլեկտրոնի քվազիպուլսային թուլացման ժամանակի հակադարձում է ( - աղբյուր) հաղորդակցման գոտու էներգիայի մակարդակների էներգիայի հագեցում ( - աղբյուր) տատանումների [2-5]: -տատանումները բաղկացած են ջերմային (ներգնա ցրվածությունից) գաուսյան և ոչ ջերմային (սերունդների վերամեկնացում և այլն) ոչ գաուսյան բաղադրիչներից [3]:   Հենց այս երկակիությունն է, որ թույլ է տալիս մեզ կապ գտնել շարժունակության տատանման «աղմուկի» միջև, որն ունի նաև գաուսյան-ոչ-գաուսյան երկակի հատկություններ: Էլեկտրոնային համակարգի անհավասարակշիռ բաշխման գործառույթը: Սիմետրիկ և ասիմետրիկ շեղումներ Պատահական գործընթացների ուսումնասիրության քվազի-դասական, բայց և ավելի ընդհանուր մոտեցումը բազմաբնույթ համակարգի բաշխման ֆունկցիայի ուսումնասիրությունն է: Էլեկտրոնային համակարգը, որը շեղվում է հավասարակշռության վիճակից, նկարագրվում է մասնիկների անհավասարակշիռ բաշխման գործառույթով 1 / f1 / f% k% nk% nk% 1 / f, որտեղ ժամանակն է, - էլեկտրոնի քվազիալ ալիք է. շառավղի վեկտորն է:  Հաշվի առնելով, որ դա կախված չէ, եկեք գրենք այն տեսքով:  Հավասարակշռության վիճակից փոքր շեղումների (տատանումների) դեպքում անհավասարակշռված բաշխման ֆունկցիան կարող է ներկայացվել որպես հավասարակշռության բաշխման գործառույթի տատանումների գործառույթի և հավասարակշռության ֆունկցիայի գումար: ընդհանուր առմամբ Fermi-Dirac բաշխման գործառույթն է.  Տատանումը կարող է ներկայացվել սիմետրիկ և ասիմետրիկ բաղադրիչների հանրագումարով. [4] Աշխատանքը ցույց է տալիս, որ բաշխման ֆունկցիայի ասիմետրիկ տատանումը պայմանավորված է հոսանքի խտության տատանումով, իսկ շարժունակության տատանումը `բացառապես բաշխման գործառույթի սիմետրիկ տատանումով: Էլեկտրոնների շարժունակության տատանումների ուսումնասիրության դեպքում, ըստ էության, հավասարակշռության վիճակից սիմետրիկ շեղման դեպքում, հավասարակշռության բաշխման ֆունկցիան կարող է ներկայացվել որպես հավասարակշռության բաշխման ֆունկցիայի սիմետրիկ բաղադրիչի հանրագումարի բաշխման գործառույթ Էլեկտրոնա-ակուստիկ ֆոնոնի ցրման ցրման դեպքում հավասարակշռության բաշխման ֆունկցիայի սիմետրիկ տատանումների ժամանակային կախվածության հավասարության ստացում   Այս դեպքում մենք ունենք ցրման հայտնի հարաբերությունը, որտեղ է Պլանկի հաստատուն հաստատունը, որտեղ է էլեկտրոնի արդյունավետ զանգվածը և տրված է քվազիալ ալիքային վեկտորի մոդուլը:   Հաշվի առնելով (3.1) -ից կախվածությունը (2.5)-ը կարող է ներկայացվել հետևյալ կերպ. Ենթադրենք, որ կապի էլեկտրոնային համակարգը տատանվում է հավասարակշռության վիճակից ներգնա էլեկտրոնների ներհոսքի պատճառով: Հավասարակշռության բաշխման ֆունկցիայի սիմետրիկ տատանման ժամանակային կախվածության հավասարումը ստանալու համար օգտագործենք Բոլցմանի քվազի-դասական կինետիկ հավասարումը:   Ինչպես հայտնի է [6-8], Բոլցմանի հավասարման ցրման ինտեգրալները տրված են հետևյալ կերպ, որտեղ են ՝ համապատասխանաբար քվազիալային վեկտորին համապատասխանող էլեկտրոնի վիճակից պետություն անցման տեմպը:  Նման անցումները տեղի են ունենում ֆոնոնների կլանման կամ ազատման միջոցով:  Մասնավորապես, մեր կողմից դիտարկվող էլեկտրոակուստիկ ֆոնոնի ցրման դեպքում անցման տեմպերը տրվում են հետևյալ ձևերով. Պոտենցիալ, ֆոնոնի քվազի ալիքային վեկտորն է ( վերջինի մոդուլն է), ֆոնոնների հավասարակշռված բաշխման գործառույթն է, Cronaker deltas- ն է, որն արտահայտում է 222 nkmekhhnmk () ek00, sfffeeekkk%  (,) (1) (,) ( 1) collffPffPft (Kkkkkkkkkkk (,) Pkk (,) Pkkkkkk200 ,, 0200 ,, 02 (,) () (1) (), 22 (,) () () 1) (), 2acqqqqqqqqqDPqggVvDPqggVvpeeeepeeee kkkkqkkkkkqkkkkkkkkkkkqqkkkhhhhhhhhhV0vacDqq0qg, kkq քվազի զարկերակի պահպանման օրենքն է. - ֆոնոնի հաճախականությունը և Դիրակի դելտայի գործառույթների անդամները կլանվում կամ էներգիա են ստանում համապատասխանաբար:  Էներգիայի պահպանման օրենքը տրված է ուղղակի դելտա գործառույթներով: Հեռախոսազանգերը տարածում է Բոզե-Էյնշտեյնը: (3.4) արտահայտությունները տեղադրելով (3.3) –ում, ապա հաշվի առնելով (3.1) հարաբերությունը ՝ օգտագործելով հայտնի անցումը [6-8], Բոլցմանի հավասարումը կգրվի հետևյալ կերպ. Որտեղ է կատարվել առաջադրանքը:  Նկատենք, որ այս եղանակով անցում կատարելը (3.6) գրելիս մենք անտեսեցինք ցրման պատճառով էլեկտրոնի պտույտի փոփոխության հետևանքով առաջացած երևույթները:  Ինտեգրումը կատարվում է ըստ Բրուլենի առաջին գոտու: Կատարեք հավասարության գծայնացում (3.7) `ենթադրելով, որ պայմանը տեղական է:  Այս դեպքում (3.7) -ը գրվելու է որպես անհավասարակշիռ բաշխման ֆունկցիա որպես (3.2): Մենք ունենք ՝ qqmh10exp1qqBgkTh3 (...) (...) 2BZVdpkk ,00 00,00, (1) (1) (1) () (1) (1) (1) (), qqqBZqqqfBdqgffgfftqgffgffeeeeeeeeeeeeeeeee 30kkkkkkkkkkkkkkkkkkkkkkqkhh 2302acDBvpp1,1kfffeeekk% == 0,0, () () (): qqBZqqfBdqgffftqgfffeeeeeeeeeeekkkkkkkkkkkkkkkkkkhh00, s0, sfffftttteeee kkkk %% և հավասարման աջ կողմի ենթաինտեգրալ արտահայտության մեջ (3.10) տեղի են ունենում հետևյալ վերափոխումները. ,                        (3.15) Ինտեգրումն իրականացնելու համար եկեք վերլուծենք դելտա գործառույթները մի շարք.  (3.17) Այստեղ ածանցները կազմվում են ըստ. Ընդունելով պայմանը ՝ վերլուծենք շարքը [7]: Մենք ունենք այն. 0000, s00, s00, s, 000000, s0, s0, s000000, s0, s0, s00111%  000000, s00, s00, s, 000000, s0, s0, s000000, s0, s0, s00 () 1111qqqqqqqqqgfffgffffffffgfgfgffffggfgfffgfeeeeeeeeeeeeeeeeee % Kkkkkkqkkkkkkqqkkkqkkkkkkkkkkkkk% %%%%%%%%% 00 Exp, expqBBFFffkTkTeeeekkqkkkmh000000000011101qqqqffgggfggfeeee kqkqkk0, s00, s0, s0, s, 00, s0, s0, s, () (): qqBZqqfBdqgffftqgfffeeeeeeeeeeekkkkkkkkkkkkkkkkkkkkkk %%%% h %%% h21 ( ) () () () 2qqqeeeeeeeeeekkkkkkkkkkhmhmhehekkBkTh = 0qg012BqqkTgh (3.17-19) Արտահայտությունները տեղադրելով (3.16) –ում ՝ կատարելով համապատասխան մաթեմատիկական գործողություններ, մենք ստանում ենք. Հաշվի առնելով հարաբերակցությունը և (3.1), եկեք գնանք ինտեգրումից `ըստ ինտեգրման, համաձայն` -N HereWe also, և անկյունն է և վեկտորների միջև :.             (3.22):    (3.23) (3.20) –ում (3.21-23) արտահայտությունները տեղադրելով մենք ստանում ենք .0 qvq0, s0, s0, s020, s0, s020, s0, s02 () () () , BBZBZBBZfkTBdfftvBvdqffBvkTdqffeeeeeeeeeeeeeeekkkkkkkkkkkkkkkkkkk %%% h %% h %% h2200sinBZBZdkdkddpp kkek3 / 2230002sin2nBZmddddppeekkkhkk222222cos2cosnmqkkkkeeee kkkkh /3 / 20, s20, s0, s300005 / 22050000, s0, s5 / 20522sin () 222cos2sin () 22c2nBnnBfmkTBffdddtvmBvffdddmBvkTppeeeppeeeeeeeeeeeee eeee kkkkkkkkkkkkkkkkkkkkkkk %%% hhhh %% hh 20000, s0, sossin (): ffdddppeeeeeeekkkkkkkkk %% Ակնհայտ է, որ արտահայտության մեջ (3.24) հավասարման աջ մասի առաջին բաղկացուցիչն է հավասար է զրոյի:  Մյուս երկու ինտեգրումները կատարելու համար մենք օգտագործում ենք դելտա ածանցյալ հատկության հետևյալ հատկությունը. Ինտեգրման արդյունքում մենք ստանում ենք.                   (3.25) (3.26) արտահայտության մեջ մենք նկատի ունենք փոխարինել փոփոխականը. Արդյունքում, բաշխման ֆունկցիայի հավասարակշռության տատանում-սիմետրիկ բաղադրիչի ժամանակային փոփոխության համար ստացվում է հետևյալ հավասարումը.    (3.29) Ինչպես տեսնում ենք, ստացված հավասարումը դիֆերենցիալ հավասարություն է `պարաբոլիկ տիպի փոփոխական գործակիցներով:   Դա Ֆոկկեր-Պլանկի հավասարման հատուկ դեպք է: Հիմնական ֆիզիկական պատկերացումներից ակնհայտ է, որ առաջանում է հետևյալ պայմանը. Ակնհայտ է, որ ներքին ցրման դեպքում ստացված հավասարումը (3.29) նույնպես պետք է բավարարի էլեկտրոնի կոնցենտրացիայի պահպանման պայմանին:   Վերլուծությունը ցույց է տալիս, որ ասվածը տեղի է ունենալու:  () () () () 1nnnxnxyfxfxxydxx5 / 20, s0, s0, s055 / 20, s20, s0522822282: 2nnBffmBvftffmBvkTeeeeepeeepeeeekkkkkkkkkkkkk %%% hh %% hh5 / 22422nacBmDkTphBxkTeekk 0, s20, s0, s3 / 23/21/21/20, s2 (,) 22fxtffxxxxftxx %%%% 0, s, (,, ) 0xtfxt % Ակուստիկ ֆոնոնների վրա ներքին ցրվածությամբ ջերմային-ջերմային հավասարակշռության վիճակից փոքր սիմետրիկ շեղման դեպքում `ֆունկցիայի հավասարակշռության տատանումների սիմետրիկ բաղադրիչի ժամանակային տատանումների համար, մենք ստանում ենք Հավասարում (3.29):  Տատանման սիմետրիկ բաղադրիչը արտահայտում է էլեկտրոնների էներգիայի տատանումը [4], իսկ ստացված հավասարումը Ֆոկկեր-Պլանկի հավասարման հատուկ դեպք է: Հարկ է նշել, որ վերոհիշյալ մոտեցումը կիրառելի է այն դեպքում, երբ էլեկտրոնային համակարգի հաշվեկշռից փոքր շեղումը պայմանավորված է սերնդափոխանակման գործընթացներով: Ֆիզիկական պայմաններին բավարարող հավասարության (3.29) վերլուծական լուծման ստացումը մաթեմատիկական տեսանկյունից բավականին բարդ խնդիր է:  Հավասարության լուծումը հետագայում կբացահայտի էլեկտրոնային համակարգի անհավասարակշիռ վիճակից հավասարակշռության վիճակի անցման ժամանակային օրինաչափությունները, ինչպես նաև էլեկտրոնային համակարգը բնութագրող մեծությունների համար մի շարք արդյունքներ ստանալու համար: Արդյունքում առաջացած հավասարումը կարևոր է, մասնավորապես, էլեկտրոնների շարժունակության ուսումնասիրության համար `շարժունակության տատանումների հարցում: Գրականություն Տիգրան alալինյան Կիսահաղորդիչների էլեկտրոնային համակարգերում սիմետրիկ սահմանումների հավասարակշռման վերացումները հիմնաբառեր. Կիսահաղորդչ ։

Դիտարկվել  են  չայլասերված  կիսահաղորդիչներում  հաղորդականության  էլեկտրոնային համակարգի` ջերմային հավասարակշռությունից պատահական շեղման և հավասարակշռության  վերականգնման  պրոցեսները։
   Համարվել  է,  որ  էլեկտրոնային  համակարգը  հայտնվել  է  անհավասարակշիռ  վիճակում  պատահական  էլեկտրոն-ֆոնոն  ցրումների  հետևանքով։
  Էլեկտրոն-ակուստիկական ֆոնոն ցրումների ինտեգրալով Բոլցմանի կինետիկական  հավասարման  գծայնացման  ճանապարհով  ստացվել  է  դիֆֆերենցիալ  հավասարում  էլեկտրոնների  անհավասարակշիռ  բաշխման  ֆունկցիայի  սիմետրիկ  բաղադրիչի  համար։
   Հավասարումը  հանդիսանում  է  Ֆոկկեր-Պլանկի  հավասարման  մասնավոր  դեպք։
   Հավասարման լուծումը թույլ է տալիս պարզել անհավասարակշիռ բաշխման ֆունկցիայի ժամանակային մարման օրինաչափությունները։
