Ինչպես գիտենք, դասական մեխանիկայում ֆիզիկական համակարգի շարժման բոլոր ինտեգրալների շարքում հատկապես օգտագործվում են կինեմատիկական (ասիմպտոտիկ) ինտեգրալները:   Վերջիններս կապված են համակարգի նկարագրության անփոփոխության հետ `համաչափության յոթ պտույտի խմբի նկատմամբ (մեկ ժամանակային շարժում, երեք տարածական շարժում և երեք տարածական պտույտ):  Այսպիսով, փակ համակարգերի համար կան յոթ պահպանված մեծություններ, որոնք համապատասխանում են տարածական-ժամանակային տատանումներին: Մասնավորապես, ժամանակային շարժման նկատմամբ համաչափությունը համարժեք է էներգիայի ասիմպտոտիկորեն լրացնող ինտեգրալի առկայությանը:   Իզոտրոպիայի և իզոտոպիայի միատարր փոփոխությունները հանգեցնում են ճշգրիտ լրացման ուժի և իմպուլսի պահպանման օրենքների: Պուասոնի քվանտային (դասական) փակագծերը ծառայում են որպես հարմար մաթեմատիկական սարք քվանտային (դասական) մեխանիկայում պահպանման օրենքներ հաստատելու համար:   Այնուամենայնիվ, ֆիզիկական պատկերը ավելի լիարժեք հասկանալու համար մեթոդաբանորեն հիմնավորված է անդրադառնալ տարածության ժամանակի համաչափության հատկություններին վերաբերող պահպանության օրենքների հիմնարար հարցերին ՝ մասնիկ-ալիքի երկակիության քվանտամեխանիկական տեսանկյունից: Դասական ֆիզիկայում մասնիկ-ալիք հասկացությունների հիմքում ընդգծվում է դրանց կտրուկ հակադրության սկզբունքը, ըստ որի մասնիկներն ունեն ընդհատման բնորոշ նշաններ, իսկ ալիքները, ընդհակառակը, օժտված են շարունակականության սահմանումներով:  Այսպիսով, ընդհատման և շարունակականության կատեգորիաները առանցքային դեր են խաղում ֆիզիկական օբյեկտների մասնիկ-ալիքային կազմավորումների էությունը հասկանալու համար: Վերջիններս, իրենց հերթին, համապատասխանաբար կապված են արժեքների անորոշության և որոշակիության իրողությունների հետ:  Այսպիսով, օրինակ, որպես կայուն օբյեկտ դիտարկվող ուժային դաշտը բնութագրվում է դաշտի յուրաքանչյուր կետում լարվածության որոշակի արժեքով, և, ընդհակառակը, ընդհատվող դիրքի շարժման անորոշությունը (անորոշության սկզբունքը) բնութագրում է մասնիկին:  Միևնույն ժամանակ, ուժային դաշտի (էլեկտրամագնիսական, գրավիտացիոն) օբյեկտիվ իրականության գաղափարն է, որ վճռական դեր է խաղում սուր մասնիկների ալիքի կտրուկ հակադրությունը հարթելու գործում ՝ ապացուցելով ընդհատվող դաշտի ֆիզիկական իրողությունների անքակտելի կապը աղբյուրներ (լիցք, զանգված):   Այսպիսով, նույնիսկ դասական ֆիզիկայում ընդգծվում էր ընդհատման հակառակ իրողությունների, այսինքն ՝ մասնիկների, ալիքների, նրանց շարժումների խոր կապի առկայությունը, բայց, այնուամենայնիվ, նրանց միասնությունը դեռ հաստատված չէր:   Նման միասնության հասկացությունը քվանտային ֆիզիկայի նվաճումներից մեկն է, Դ De Bruyl պատ պատը: Ո։
Ե։
ԵԼ Բնական առարկաներում կորպուսուլյար կամ ծալքավոր հատկությունների տեսքը ստացվում է դրանց զանգվածի, արագության մեծությունների մեծությունից և, հետևաբար, կապված է հարաբերական հարաբերությունների տարբեր փոխազդեցությունների հետ:  Դա նշանակում է մասնիկի կամ ալիքի գաղափարները միևնույն ֆիզիկական օբյեկտի վրա կիրառելու հնարավորություն, որի վերջինս «նույնական» է և տարբեր ՝ միասնությունից և փոխանակելիությունից դուրս: Այս առումով առանձնահատուկ հետաքրքրություն է առաջացնում ալիքային հասկացությունների շրջանակներում շարժման մեջ հիմնարար դեր խաղացող կորպուսկուլյար պարամետրերի (էներգիա, իմպուլս, իմպուլս) պահպանման օրենքները հիմնավորելու փորձը, որի հիմքը ընդհանուր տարածությունն է. ժամանակային համաչափություն ինչպես մասնիկների, այնպես էլ ալիքների համար: 1. Էներգիա Մասնիկների շարժումը որպես ալիքային գործընթաց մեկնաբանելու հնարավորություն է հանդիսանում նյութի դիֆրակցիայի և միջամտության փորձնականորեն դիտարկված իրողությունը, որը բնութագրական է միայն ալիքի շարժմանը:   Էլեկտրոնային դիֆրակցիայի լայնորեն հայտնի փորձերն արձանագրում են միջամտության առավելագույն և նվազագույնի, տարածականորեն անփոփոխ, ցրված դիրքի միջամտությունների կառուցվածքային-կործանարար տիրույթներում ժամանակի կայուն հաջորդականություններ:  Մասնավորապես, ժամանակի ընթացքում միջամտության պատկերի կայունությունը անընդհատ, ժամանակից կախված տարբերություն է կրկնվող ալիքի գործընթացների փուլերի միջև, ինչը, իր հերթին, ապացուցում է Debroil ալիքի փուլային արագությունների բացակայությունը, հստակ կախվածություն ժամանակից:   Եվ դա կարելի է դիտարկել ժամանակի միատարրությամբ պայմանավորված համաչափությունից դուրս: Ընդգծված իրականությունից ակնկալվող արդյունք ստանալու համար դիտարկենք Դեբրոիլի սահուն ներդաշնակ ալիքը, որը որոշակի «իմպուլսային» էներգիայով բնութագրում է ազատ շարժման պարտիզանական վիճակը:  Եկեք որպես ելակետային վարկած հանդես գանք հակասական ենթադրությամբ ՝ հաշվի առնելով, որ ալիքի (1) փուլային արագության ակնհայտ կախվածությունը ժամանակից կարող է պայմանավորված լինել միայն 𝜔 = 𝜔 (𝑡) կախվածությամբ:   Իրոք, պարզության համար հաշվի առեք, որ (1) ալիքը տարածվում է Ox առանցքի երկայնքով:  x - Կոորդինատային կետով փուլային հերթափոխի (փուլային արագություն) արագությունը որոշվելու է պայմանից:  Այսինքն ՝ «տարասեռ» ժամանակի (1) դեպքում արտահայտվելու է ալիքի փուլային արագությունը:  Phase Ֆազային արագության ակնհայտ ակնհայտ կախվածությունը ժամանակից արտահայտվում է երկրորդ եզրով (2) աջից: Նման կախվածության բացառումը, որը ուղղակիորեն բխում է ժամանակավորությունից, հանգեցնում է այն բանի, որ ժամանակի ընթացքում պահվում է ազատ մասնիկի ընդհանուր էներգիան 𝐸 (𝑡) =: եզրակացությանը:   Այսինքն ՝ ժամանակի ընթացքում պահվում է էներգիայի որոշակի E արժեք, որը բնորոշ է քվանտային համակարգի կայուն վիճակին (ազատ մասնիկ): Եկեք հիմա քննարկենք ոչ ստացիոնար պետությունների էներգիայի պահպանման հարցը ալիքի տեսանկյունից ՝ վերլուծելով պետության վերադարձի քվանտամեխանիկական սկզբունքի հետևանքները: Այս դեպքում դա քննարկման օբյեկտի գործառույթով նկարագրված ոչ ստացիոնար վիճակն է, երբ Debroil հարթ ալիքի ստացիոնար վիճակում մասնիկը օժտված է համապատասխանաբար էներգիայի որոշակի շարժման քանակներով:  Այնուամենայնիվ, նույնը չի կարելի ասել ոչ ստացիոնար (3) գերադրված վիճակի մասին, երբ մասնիկի շարժումը չի որոշվում էներգիայի իմպուլսի որոշակի արժեքներով:  Մասնավորապես, ներկայումս = 0 𝜓 վիճակում և էներգիա և շարժում (5), չափումը կբացահայտի միայն հավանականությունները | 𝑎1 | 2, | 2 | 2,… [[2]: Ներկայացրե՛ք գերադրված (3) վիճակի ալիքի ֆունկցիան հետևյալ տեսանկյունից. Որտեղ 𝑉𝑓1 = Կատարվել են հետևյալ նշանակումները. (4) Ալիքների փուլային արագություններն են և𝐶1 (𝑡) = 𝑎1𝑒 - 𝑖𝜔1𝑡, 2 (𝑡) = 𝑎2𝑒 - 𝑖𝜔2𝑡,: (6) ներկայացուցչությունից պարզ է, որ եթե 𝑉𝑓1, 𝑉𝑓2,… փուլային արագությունների ժամանակային կախվածությունը բացառվում է ժամանակի միատարրությամբ, ապա (6) կլինի Ψ ալիքի ֆունկցիայի 𝑡 ուղղանկյուն 𝑒𝑖𝑘1𝑟, 𝑒𝑖𝑘2𝑟,… համակարգի վերլուծություն գործառույթների, որոնք (7) Գործակիցների մոդուլի քառակուսիները կունենան իմաստ moment վիճակում Ψ շարժման վիճակում և էներգետիկ արժեքների արժեքները հայտնաբերելու հավանականությունների չափման արդյունքում (5) ,  Այնուամենայնիվ, միևնույն ժամանակ on1, 2, կախված չեն ժամանակից:  Այսինքն ՝ ցանկացած պահի արժեքները հայտնաբերելու հավանականությունը (5) կայուն է չափման մեջ ՝ անկախ ժամանակից:  Բոլոր հնարավոր քվանտային (4) վիճակներում էներգիայի միջին արժեքը նույնն է: Այսպիսով, քվանտային համակարգի կամայական վիճակում միջին էներգիայի վիճակի վիճակում կամայական արժեքը, ինչպես նաև էներգիայի որոշակի 𝐸𝑛 արժեքները չափելու հավանականությունը կախված չեն ժամանակից, որպես միատարրության ուղղակի հետևանք: ժամանակի   Էներգիայի պահպանման օրենքի մեկնաբանության դիտարկումը, մեր կարծիքով, խորհրդանշական բնույթ չունի, ի տարբերություն օպերատորի ներկայացուցչության կողմից ընդունված ձևակերպումների (Պուասոնի քվանտային փակագծերի միջոցով), չնայած դա համահունչ է վերջինիս , Debroil հարթ ներդաշնակ ալիք (1) արտահայտությունը, ինչպես գիտենք, առաջանում է մասնիկի կամայական արագությունների համար:   Այնուամենայնիվ, ռելյատիվիստական ​​արագությունների դեպքում մասնիկների փոխադարձ վերափոխումների ֆենոմենները հնարավոր են դառնում ՝ բերելով դրանց քանակի և տեսակի փոփոխություններ:   Պարզության համար, ցանկանալով սահմանափակվել միայն մեկ փոփոխական մասնիկի գործով, մնում է ենթադրել, որ այն շարժվում է ոչ ռելյատիվիստական ​​արագությամբ (𝑣 ≪.):  Նման սահմանային դեպքում a ≈ 𝑚0𝑐2 + + մասնիկի համար = 𝐸0 + 𝐾, այսինքն, մենք գալիս ենք ակնհայտ եզրակացության, որ մասնիկի կինետիկ էներգիայի պահպանում [3]: Արտաքին ստացիոնար դաշտերի առկայության դեպքում մասնիկի ոչ ռելյատիվիստական ​​շարժման վրա արտաքին միջին ազդեցությունը, ինչպես գիտենք, նկարագրվում է որպես 𝑈 =: անընդհատ պոտենցիալ էներգիայի ներմուծմամբ:  Այսինքն ՝ մասնիկների ալիքային երկակիության գաղափարի համատեղելիությունը հնարավորություն է տալիս համընկնել 𝑈 ≠ 0 տիրույթում շարժվող մասնիկի հետ ցրման Debroylan հարթ ներդաշնակ ալիքի ′ ′ =  օրենքով:  Նման ընդհանրացման օրինականությունը, ինչպես հայտնի է, բազմիցս ապացուցվել է փորձնականորեն:   Ավելին, այն կարող է որոշ չափով օգտագործվել սահուն փոփոխվող ներուժ ունեցող դաշտի դեպքում: Ակնհայտ է, որ ժամանակի միատարրությունն այս դեպքում և բացառում է ակնհայտ կախվածության հնարավորությունը ժամանակից which = ′ ′ (𝑡), ինչը հանգեցնում է մասնիկի ամբողջական մեխանիկական էներգիայի պահպանման փաստին: Այսինքն ՝ 2. Իմպուլս Տիեզերքում նյութական ալիքների միջամտության պատկերի փորձարարորեն դիտարկվող փոփոխվող դիրքը ցույց է տալիս փուլային արագության բացակայություն, տարածական կոորդինատներից հստակ կախվածություն:   Այս անգամ եկեք ենթադրենք 𝑘 = 𝑘 (𝑡) կախվածության հավանականությունը հակասական ենթադրությամբ, ինչը կհանգեցնի (ալիքի 0 = (- ալիքի ալիքի ֆազային կայունության) պայմանին `տարասեռ տարածության արտահայտման մեջ ( 1) ալիքի փուլային արագության: Ակնհայտ է, որ տարածության կոորդինատներից բացահայտ բացահայտ կախվածության բացառումը, որը տարածվում է տարածության միատարրությունից, հանգեցնում է ազատ մասնիկների թափի պահպանմանը: 3. Անկյունային պահ Միկրո մասնիկների միջամտության փորձերը, բացի տարածական-ժամանակային միատարրությունից, ցույց են տալիս տարածության պտույտներին ալիքի վերադարձի արդյունքների ակնհայտ անփոփոխությունը, ինչը տարածության իզոտոպիայի պատճառով սիմետրիայի հետևանք է:   Այսինքն ՝ մնում է տեսնել, թե ինչ պայմաններում բեկորային ալիքի փուլային արագության մեծությունը կախված չէ լիգնիտում ալիքի տարածման ուղղությունից (ալիքի վեկտոր) (ալիքի վեկտորի մեծության վրա փուլային արագության արագությունը որոշում է բեկորային ալիքների ցրումը նույնիսկ դատարկության մեջ): Այստեղ նշանակում է, որ մասնիկի ազատ շարժման վիճակները կարող են ներկայացվել կամ (1) հարթ ալիքներ կամ գնդաձեւ ալիքներ, քանի որ պոտենցիալ էներգիա ունեցող part (𝑟) = 0 ազատ մասնիկի դեպքը նույնպես կարող է համարվել օրինակ կենտրոնախույս խնդրի:   Այսպիսով, անկյունային ճիշտ պահի որոշակի մեծություն և կանխատեսում կարելի է վերագրել քննարկվող ազատ շարժման վիճակների մասնիկի:  (1) ալիքի ալիքի կետում, phase փուլային հերթափոխի պահին 𝑓 𝑓 =   արագությունը (փուլային արագությունը) որոշվելու է պայմանից: պր պր որտեղ Tsպր. - ալիքի վեկտորի պրոյեկցիան է `Ը-ի ուղղությամբ: Չէ կախված չէ ալիքի տարածման ուղղությունից. 𝑉𝑓 (1 - 1) = 𝑉𝑓 (2 - 2), այսինքն ՝ այն անփոփոխ է 𝛿𝜑 → 0 անկյունով տարածական ռոտացիայի նկատմամբ, որտեղ 𝑘′⃑⃑⃑ = 𝑘⃑ + 𝛿𝑘⃑, 𝛿𝑘⃑ = [𝛿𝜑⃑ ∙ 𝑘⃑]: Անսահման փոքր պտտման 𝛿𝜑⃑ վեկտորը ուղղվում է պտտման առանցքի երկայնքով սյուժեի հարթությանը ուղղահայաց: Այսպիսով, հաշվի առնելով, թե որտեղ է երկրորդ եզրը աջ կողմում, ըստ վեկտորների ՝ 𝑓 𝑘⃑ 𝑘⃑, 𝛿𝜑⃑ 𝑘⃑ 𝑘⃑, մենք ստանում ենք. (𝑟 ∙ [𝛿𝜑⃑ ∙ 𝑘⃑]) = 0: Ձախ մասը ենթարկել ցիկլային տեղաշարժի: Քանի որ է-ն հաստատուն վեկտոր է, ապա𝐿⃑ = 0:  Այսինքն ՝ տարածության իզոտոպիան որոշում է ժամանակի ընթացքում շարժման թափի վեկտորի պահպանումը: ։

Աշխատանքում  փորձ  է  արվում  տարածաժամանակային  համաչափություններով պայմանավորված շարժման ինտեգրալների գոյությունը մեկուսացված մասնիկի համար հիմնավորել ալիքային պատկերացումների շրջանակում։
