ՍՏՐՈՒԿ ԱՄԲԱՐՆԵՐԻ ՀԻՄՆԱՇՐԱՆԱՅԻՆ ՀԱՄԱԿԱՐԳ Նախնական.  Շղթայի սկանավորումը սովորաբար օգտագործվում է բարձր ժամանակայնությամբ սարքերում, ինչպիսիք են ստրուկ տեսախցիկները:  Առաջին փորձերը սկսվել են 1950-ականներին:   Մեծ աշխատանք է կատարվել շեղող համակարգ ստեղծելու համար, որը էլեկտրոններին կտա «ողջամիտ» շեղում ՝ օգտագործելով չափավոր RH (ռադիոհաճախականություն) լարում:   Ներկայումս առաջարկվում, նախագծվում և օգտագործվում են տարբեր տեսակի deflectors:  Հ.Ռուդենբերգը ցույց տվեց [1], որ զուգահեռ սալիկներում անցողիկ ժամանակային ազդեցությունների հետևանքով դինամիկ կորուստները կարող են կրճատվել շատ նեղ կոր թիթեղների փոխարեն սալերի փոխարինմամբ   Շեղման համակարգը բաղկացած էր երկու պտուտակավոր հաղորդիչներից:  Այն օգտագործվել է v- էլեկտրոնային պիկ ճառագայթների չափման համար [2], երբ երկրորդային արտանետումների ժամանակային լուծելիությունը պետք է լիներ 6 ppm- ից պակաս:   1970-ականներ ստեղծվեց 200 ՄՀց շրջանաձեւ սկանավորող տեսախցիկ [4], ինչպես նաև 320 ՄՀց ստրուկ սկաներ [5], որը նախատեսված է լազերային չափումներ կատարելու համար:  Ֆազային շեղումով 320 ՄՀց, 13W RH ազդանշանի միջոցով էկրանին ստեղծվեց 6 մմ տրամագծով շրջան:   Գծի գծագրման արագությունը 6-44 · 108 սմ / վ էր, որն իր հերթին ապահովում էր 30-35 վայրկյան լուծելիություն:   Հետագայում նույնիսկ հարթ ափսեի համակարգը գերազանցեց այս արագությունը:   2ib85 · 109 սմ / վ արագություն ստացվեց Sibbet- ի և այլոց կողմից [6] `օգտագործելով 300 ՄՀց, 15W RH ազդանշան շեղիչի վրա:  Արդյունքում 30 մմ տրամագծով շրջանակը թույլ տվեց հասնել լուծելիության մինչև 6 վայրկյան: Ավելի բարձր հաճախականության սարքերը տարբեր տեսակի շեղման համակարգերով ուսումնասիրվել են 1970-ականներին:  Վազող ալիքի RH սկան համակարգը ապահովում էր 0.7 վրկ լուծում:   Այն գործում էր 3․6 ԳՀց տիրույթում:   Բացի այդ, Երեւանում ուսումնասիրվել է 3 ԳՀց նեղ գոտու ռեզոնատորը:   2014-ին Երևանի ֆիզիկայի ինստիտուտում հետազոտություն է անցկացվել RH ստրուկ պալատի հետ, որը գործում է 500-1000 ՄՀց RH տիրույթում, 1-2 վայրկյան ժամանակային լուծաչափով [9]: Վերոնշյալ սարքերի մեկ թերությունն այն է, որ դրանց ժամանակի դինամիկ տիրույթը փոքր է, նրանք չեն կարող ազդանշաններ արձանագրել ավելի երկար, քան մի քանի նանովայրկյան: Որոշակի աշխատանք է կատարվել այս տիրույթը մեծացնելու ուղղությամբ, մասնավորապես առաջարկվել է կատարել պարուրաձեւ սկանավորում [10], որը տեղի է ունենում շեղողին տրված ազդանշանի ամպլիտուդի փոփոխության պատճառով:  Այստեղ, բարձր հաճախականությունների դեպքում, ամպլիտուդիան արագորեն փոխելու գործընթացը խնդիր էր: Այս աշխատությունը ներկայացնում է պարուրաձեւ շեղման համակարգի մաթեմատիկական մոդելը, որը շեղման զույգ համակարգ է, որին տրվում է երկու հաճախականությամբ հեռավորության վրա ազդանշան:  Այստեղ է, որ գալիս է երկամյա ֆենոմենը, որն ապահովում է ավելի հեռահար ազդանշաններ գրանցելու հնարավորություն: 1 Ստրուկ-շեղման համակարգ ստրուկ տեսախցիկների համար:   Պարույրի շեղման համակարգի դիագրամը ցույց է տրված Նկարում: 1-ում դա երկու անընդմեջ պարուրաձեւ շեղում է: Նկար 1 Spiral շեղման համակարգը 1960-ականներին: Շամայի կողմից առաջարկվել է դեֆլեկտորի հարթ թիթեղները փոխարինել լիսեռով, ինչը թույլ է տալիս խուսափել բարձր հաճախականություններում տարանցման ժամանակի էֆեկտներից:  Շամայի շեղիչը լ / 4 հարաբերական երկարության երկու պարուրաձեւ էլեկտրոդ է, որոնք բաժանված են d- ով (d '= d):  Ֆոտոկատոդից կտրված արագացված էլեկտրոնները անցնում են էլեկտրաստատիկ ոսպնյակի միջով և Z առանցքի միջով մտնում շեղման համակարգ:  Մուտքի պահին էլեկտրոնը ունի անընդհատ Vz արագություն: Որտեղ e և m- ը էլեկտրոնի լիցքի զանգվածն է և Ua- ն `էլեկտրոնի արագացող լարումը:   Առաջին շեղման համակարգից դուրս գալիս էլեկտրոնն ունի հետևյալ արագության հետևյալ բաղադրիչները. [9] Հաշվի առնելով համընկնումի սկզբունքը, էլեկտրոնների շարժումը կարող է ներկայացվել որպես երկու անկախ շարժումների համընկնում:   Էլեկտրոնի արագության բաղադրիչները նկարագրվելու են հետևյալ արտահայտություններով. Որտեղ և են `այսպես կոչված Shama- ի անկյունային հաճախականությունները` համապատասխան առաջին և երկրորդ շեղման համակարգերի համար. Ալիքի երկարություններն են: Անկյունային հաճախականությունները տրված են համապատասխանաբար առաջին և երկրորդ շեղումների համակարգերին:   Անկյունային հաճախականության ալիքի երկարության (c- ն լույսի արագությունն է) հետևյալ փոխկապակցվածությունը կա. Ω = 2πc / λ:   Եվ! Է - համապատասխանաբար առաջին ԵՐԿՈՒ շեղող համակարգերի միջոցով էլեկտրոնների անցման ժամանակն է:  Շեղման համակարգի երկարությունը ընտրվում է համեմատության տևողության քառորդ մասը: որտեղ ն որտեղ n = 1,2,3,4:   Հետագա հաշվարկները կկատարվեն ամենապարզ գործի համար n = 4:   L = L '- ի համար մեզ պետք է λc = λc' կամ որը նույնն է. = ՛, ապա = ՛ = L / Vz:   Առաջին շեղող համակարգում մենք տրամադրում ենք Shama պայմանը, այսինքն `համակարգին տրված ազդանշանի անկյունային հաճախականությունը հավասար է համակարգը բնութագրող Shama- ի անկյունային հաճախությանը: Եվ երկրորդ շեղող համակարգում այս պայմանը տրամադրվում է. Մենք այդ հարաբերակցությունը նշում ենք k ..- ով կամ վերը նշված պայմանների դեպքում, հաշվի առնելով (6) - (12), մենք կունենանք. Ինչպես հայտնի է [11], էլեկտրամագնիսական ալիքի փուլը արտահայտվում է հետևյալ կերպ. φ ՛ = ω't + φ0 ': Մենք կընդունենք φ0 '= φ0 = 0, և հաշվի առնելով (11) և (12) կունենանք մուտքային հաստատուն V0 = eEdτ / 2m, որտեղ Ed- ն առաջին շեղման համակարգին տրված ազդանշանի ամպլիտուտն է, և Երկրորդ շեղման համակարգին տրված ազդանշանի լայնությունը արտահայտվում է Ed: aEd, որտեղ a- ն ամբողջ թիվ է:   Հաշվի առնելով վերը նշված բոլոր արտահայտությունները, Vx / V0 և Vy / V0- ը կստանա հետևյալ ձևը. Ստացված գրաֆիկները ստացվում են տարբեր k- ների ka- ի համար: Գ) k '= 1.05; a = 1 դ) k '= 1.05; a = 2 ա) k '= 1.1; a = 1 b) k '= 1.1, a = 2 c) k' = 1.05; a = 1 դ) k '= 1.05; a = 2 Նկար 2 Շեղման համակարգից դուրս գալու ժամանակ ուղղահայաց արագության բաղադրիչների ՝ Vx / Vo և Vy / Vo գծապատկերները տարբեր դեպքերի համար: 3. ա) -ում `k '= 1,1; a = 1 b) k '= 1.1; a = 2 գ) k '= 1.05; a = 1 դ) k '= 1.05; a = 2 Նկար 3 Էլեկտրոնների ճառագայթային ուղղահայաց բաղադրիչների rx / rory / ro գրաֆիկները տարբեր դեպքերի շեղման համակարգից դուրս գալուց հետո: Այսպիսով, այս պատկերը էկրանին մեկնաբանելով,   Այն իր հերթին պարունակում է տեղեկություններ այդ էլեկտրոնների գրգռման ազդանշանի մասին: Այս պատկերը պարբերաբար կրկնվում է, բայց ի տարբերություն շրջանաձեւ սկանավորման [9], կրկնության ժամանակահատվածը մի քանի տասնյակ անգամ ավելի երկար է, քան շրջանաձեւ սկանավորման ժամանակ:   Սա թույլ է տալիս գրանցել ավելի երկար ազդանշաններ ՝ առանց ժամանակային լուծաչափը էապես փոխելու:   Մասնավորապես, նկ. 3 դ) k '= 1.05; ա = 2 – ում լուծելիությունը ամենամեծ շառավղով վայրկյանում 0,5 վայրկյան է, ամենափոքր շառավղով ՝ 1,6 տոկոս:   Կամ կարող ենք ասել, որ լուծելիության միջին մակարդակը վայրկյանում 1,05 է, իսկ տարածաշրջանային սկանավորման թույլատրելիությունը վայրկյանում ՝ մոտ 1,59:   Պարուրաձեւ սկանավորման ընթացքում կրկնության տեմպը 20 վայրկյան է, ինչը 20 անգամ ավելի մեծ է, քան պարբերական սկանավորումը:  Սա նշանակում է, որ մենք կարող ենք արձանագրել մոտ 1,5 պիկովարկից դեպի 20 նանովար ազդանշան:  Այս արժեքները ստացվում են, երբ էկրանի տարածական լուծաչափը 0,1 մմ է: Եզրակացություն  Այս հոդվածը ներկայացնում է պարուրաձեւ շեղման համակարգի մաթեմատիկական մոդելը, որն ունի մի քանի առավելություն:   Շեղման համակարգ մուտք գործող էլեկտրոնների փնջի ժամանակային բնութագրերը տարածական կոորդինատների վերափոխելով ՝ այս մոդելը տալիս է ոչ ճշգրիտ արդյունքներ:   Պարուրաձեւ սկանավորմամբ, այն մի քանի տասնյակ անգամ մեծացնում է սարքի սկանավորման հաճախականությունը, և միևնույն ժամանակ պահպանում է դրա առավելագույն պիկ ժամանակային լուծաչափը:   Այս մեթոդը թույլ է տալիս խուսափել անցողիկ իրադարձություններից: Շնորհակալության խոսք:   Իմ խորին շնորհակալությունն եմ հայտնում Ամուր Մարգարյանին, Ալբերտ Սիրունյանին, Ռոբերտ Այվազյանին, Լեկդար Գորգյանին, Վանիկ Կակոյանին, Վարդան Բարդախչյանին աջակցության և արժեքավոր խորհուրդների համար: ԳրականությունՀայկ Էլբակյան ՕԳՆԱԿԱՆ ԿԱՄԻՆՆԵՐԻ ՍՊԻՐԱԼ ՍԱՀՄԱՆԱԴՐԱԿԱՆ ՀԱՄԱԿԱՐԳ Հիմնաբառեր. Ռադիոհաճախականության պարույր և շեղման համակարգ, ստրուկ տեսախցիկ: ։

Ստրիկ խցիկների մեջ, ռադիոհաճախություններով ղեկավարվող շրջանաձև շեղող համակարգի օգնությամբ,  ֆոտոնների  ժամանակային  ինֆորմացիան  փոխակերպվում  է  շրջանագծի,  հնարավորություն  տալով  շրջանագծի  վրա  կոորդինատների  չափման  միջոցով  վերականգնել  ֆոտոնների  ժամանակային  ինֆորմացիան  մոտ  1  պվրկ  ճշտությամբ։
   Այդ  սարքերը  մեծ  ճշտությամբ  կարող  են  թվայնացնել  միայն  ռադիոհաճախությունների  մեկ  պարբերությունից կարճ տևողությամբ ֆոտոնային իմպուլսներին։
  Երևանի Ֆիզիկայի Ինստիտուտում մշակված սպիրալաձև շեղող համակարգի օգնությամբ այդ դիապազոնը կարելի է էապես մեծացնել։
  Այս աշխատանքում ներկայացվում է այդ համակարգի մաթեմատիկական մոդելը։
  Իրականացված հաշվարկների օգնությամբ ցույց է տրված, որ  այդ ճանապարհով կարելի է 1-2 կարգ մեծացնել ժամանակի չափման դիապազոնն առանց սարքի ժամանակային  լուծողության էական փոփոխության։
