Ինչպես հայտնի է, միկրո-մակրոէլեմենտները միմյանցից բաժանող սահմանը ընդհանուր առմամբ բավականին պայմանական և անհասկանալի է:   Դասական հասկացությունները հաճախ օգտակար են միկրոէլեմենտների դիտարկումների ժամանակ, իսկ քվանտային մեխանիկան օգտակար է մակրոտնտեսական գնահատումների ժամանակ:  Մասնավորապես, վիճակագրական օրինաչափությունների ընդհանուր բնույթը էապես կախված չէ նրանից, թե ինչպես է մեկնաբանվում համակարգում առանձին մասնիկների վարքը `դասական կամ քվանտային, թեև դրանց հիմնավորումը այս երկու դեպքերում պահանջում է տարբեր դատողություններ: Հատկապես, որ միկրո առարկաների վարքի մեջ կա պատահական գործոն:   Այսինքն ՝ քվանտային մեխանիզմը հիմնովին վիճակագրական է, քվանտային մեխանիկայի վիճակագրական բնույթի աղբյուրը նույնն է, ինչ դասական վիճակագրական մեխանիկան, այսինքն ՝ օբյեկտի վրա ազդող մեծ թվով կապերի առկայությունը (ինչպես դասական, այնպես էլ քվանտային):  Քվանտային տեսության մեջ միկրո-օբյեկտի վրա պատահական ազդեցությունների բնույթը պայմանավորված է վակուումի միկրո-օբյեկտի հետ փոխազդեցությամբ, ինչը հանգեցնում է օբյեկտի վարքի քվանտային տատանումների:   Այսպիսով, վիճակագրական նկարագրության արդյունքների հավանական բնույթը (ինչպես դասական վիճակագրության մեջ) պայմանավորված է ոչ այնքան դիտարկվող օբյեկտի ֆիզիկական բնույթով, որքանով, որ այդ արդյունքները ստացվում են շատ ավելի քիչ տեղեկատվության հիման վրա, քան անհրաժեշտ է ամբողջական մեխանիկական նկարագրություն:   Այսպիսով, քվանտային երեւույթների մեկնաբանության մեջ օգտագործվում են վիճակագրական հասկացություններ, մասնավորապես `էնտրոպիայի գաղափարը, որն իր հերթին Պլանկին հնարավորություն տվեց արտահայտել ջերմային ճառագայթման էներգիայի սպեկտրալ խտության հայտնի բանաձևը [3, 4]: Որպես վերը նշված մոտեցման օրինակ ՝ դիտարկենք հարկադիր ճառագայթման երեւույթի գոյության պատճառաբանությունը ՝ ջերմոդինամիկայի երկրորդ օրենքի տեսանկյունից:  Նման դիտարկման հիմնավորումը պայմանավորված է ջերմոդինամիկայի ընդհանուր բնույթով, որն իր գաղափարական հիմքում ներառում է քվանտացման առանձնահատկություններն ու հետևանքները ՝ չփոխելով երևույթների մեկնաբանման ջերմոդինամիկական մոտեցումների հիմքը [3]:  Քվանտային վիճակագրության մեջ պետք է միայն հաշվի առնել այն փաստը, որ էնդրոպիայի հայեցակարգը վերաիմաստավորվում է էներգիայի որոշակի արժեքին համապատասխանող համակարգի վիճակից, ի տարբերություն դասական վիճակագրության, որտեղ էնտրոպիան պարզապես սահմանվում է որպես փուլի լոգարիթմ  համակարգի ծավալը [2, 5]: Պարզության համար հաշվի առնենք երկու մակարդակի N ատոմների մի շարք սկզբունքորեն հիմնական վիճակներով, որոնք էլեկտրամագնիսական ճառագայթման հետ հավասարակշռության մեջ են:  Եկեք միավորենք գոլորշիացման և ճառագայթման ենթատոմիկան մեկ փակ, առանձին համակարգի մեջ:   Ինչպես հայտնի է, Բոլցմանի կինետիկ հավասարումից բխում են հետևյալ պնդումները. [5] • համակարգի էնտրոպիան կարող է որոշակի չափով փոխվել էնտրոպի ներհոսքերով կամ արտահոսքերով, ինչպես էնտրոպի ծավալով արտադրության դեպքում, • փակ համակարգ entropy աճել, կամ, զգույշ հավասարակշռության սկզբունքի իրականացման պայմաններում, կայուն մնալ: Եկեք հիմա դիտարկենք հակառակ խնդիրը, որը հիմնված է էնդրոպիայի ջերմոդինամիկայի բարձրացման երկրորդ օրենքի վրա (ըստ որի անհավասարակշիռ համակարգում գործընթացներն ընթանում են այնպես, որ համակարգը շարունակաբար անցնի ցածր էնտրոպիայի վիճակից դեպի ավելի բարձր էնտրոպիայի վիճակ մինչև էնտրոպիան հասնում է լրիվ հասունության): հիմնավորել առավելագույն հնարավոր արժեքը) որպես ատոմների և էլեկտրամագնիսական ճառագայթման փակ համակարգում հարկադիր անցումներ լինելու անհրաժեշտություն, ի լրումն ինքնաբուխ անցումների:  Նման հարցը կարող է հիմք հանդիսանալ քվանտային մեխանիկական գործընթացների հնարավոր արդյունքներին ընդհանուր մոտեցման և նշանակելն այլընտրանքային դիտարկման նշանակության վրա:   Քանի որ էնտրոպիան գործընթացի միջին բնութագիրն է t ժամանակահատվածի համար, որը չի կարող անսահման փոքր լինել [2], պետք է ենթադրել, որ N- ատոմային ենթահամակարգերի համար էլեկտրամագնիսական ճառագայթումը (n- ֆոտոնների ենթահամակարգ) կարող է փոխազդել առանձին փուլերով: էնտրոպիայի գաղափարը: Վերլուծության մեկնարկային կետը `իկ իկ, իկ իկ պատը իկ է .։
ը.ը.ը.ը.ը.ը.ը.ը.ը.ը. ՈՉ:  ig- ը մեկուսացված մակարդակի I ատոմի այլասերման աստիճանն է:   Մասնավորապես `ամենապարզ ջրածնի ատոմները: Այստեղ ատոմային էլեկտրոնների ենթահամակարգի համար, որտեղ, որտեղ է հիմնական քվանտային թիվը:  Իսկ ֆոտոնների դեպքում, էներգիայի ենթահամակարգի համար, որը գտնվում է վիճակում, այլասերվածության աստիճանը. , քանի որ ֆիքսված հաճախության և տարածման ուղղության դեպքում լույսի քվանտը ՝ ֆոտոնը, կարող է ունենալ լիցքավորման երկու անկախ ուղղություն:  Արդյունքային վիճակում փոխազդեցության բացակայության դեպքում համակարգի էնտրոպիան (հաշվի առնելով էնդրոպիայի հավելումը), քանի որ որպես համակարգի համակարգի ստորին մաս մի վիճակում, որը N- անգամ քայքայված է: - N - ատոմային էներգիայի մակարդակում ատոմային էլեկտրոնների ամբողջական քանակը հիմնականն է: Ենթադրենք փոխազդեցության առաջին փուլում, նույն քանակի ատոմներ կլանելով, թեթև քվանտները, անցնում են բազմապատկության միջով, 2  Համակարգի էնտրոպիան նման անցումից հետո:                                       (7) Բնականաբար, 1  ուղղակի անցումը համապատասխանում է փակ համակարգի էնդրոպիայի ավելացման օրենքին: Իսկապես այն պատճառով, որ ակնհայտորեն տեղի է ունենում: Փոխազդեցության երկրորդ փուլում իրացվում են 2  հակա-3 N ատոմներ, պրոտոնները ֆոտոններ են, նրանք վերադառնում են մեկնարկային վիճակին ՝ համակարգից համակարգ անցումներին:  Նման անցումների դեպքում, երբ նույն h Էնտրոպիան կտա հետևյալ արտահայտությունը. Որտե՞ղ: 1: Համակարգի էնտրոպիայի փոփոխությունը (աճը) ուղղակիորեն 1 ման է անցման հետ: Համակարգի էնդրոպիայի փոփոխություններ 2 և անցումով: (անկում) հակադարձելը Հեշտ է նկատել, որ այս դեպքում ճիշտ է հետևյալը. ղութիւն և փակ համակարգի էնտրոպիան, այսինքն ՝ կայունությունն ապահովվում է միայն մանրակրկիտ հավասարակշռության պայմանի դեպքում: Ահա ուղղակի անցման լրիվ հավանականությունը `հաշվի առնելով վերջավոր լայնությունը, էներգիան, N - 1 ատոմները, ալիքի էլեկտրամագնիսական դաշտի ամպլիտուդը, t - անցման ժամանակը, - դիպոլային պահի քառակուսին [6]: Ինքնաբուխ (ինքնաբուխ) անցումը կախված չէ 3 Ն-ի ժամանակից, մեկնաբանությունը չի երաշխավորում պայմանի կատարումը (14), քանի որ (14-ի) ձախ կողմում կա ակնհայտ ժամանակային կախվածություն, որը բացակայում է աջից ( կամավոր անցումը պատահական գործընթաց է):  Մնում է պարզել 2  փոխլրացման հավասարակշռության առկայությունը, որը տեղի է ունենում ժամանակային կախվածության հավանականությամբ: 2 N - ատոմների քանակը 2 վիճակում:   Բայց - որտե՞ղ է անցնելու հավանականությունը:   Այս եղանակով կարող է պայմանավորված լինել հարկադիր ճառագայթման անհրաժեշտությունը: Հակադրենք ստեղծենք ( ) տարբերությունը. որտեղ 3: Կարելի է հաստատել, որ գործը քննարկվել է վերևում, ֆիզիկական տեսանկյունից):          Այսպիսով, մանրակրկիտ անհավասարակշռության դեպքում:  (Պետք է նշել, որ գործը զուրկ է. Դիտարկվող փակ համակարգի էնտրոպիան անպայմանորեն ավելանում է:  Իրոք, ատոմային ճառագայթման փակ համակարգում էներգիայի էներգիայի փոխանակումը (հարկադիր կլանում, ինքնաբերաբար հարկադրված առաքում) ուղեկցվում է էներգիայի ոչ միօրինակ, ոչ նպատակային ցրմամբ `ֆոտոնի ընթացքում ատոմային ցնցման ազդակի (էներգիայի) առկայության պատճառով: կլանում և առաքում:   Նման ինքնաբերաբար առաջացող երեւույթների անհամաչափությունը, այսինքն `միակողմանի, տուգանային հավասարակշռության խախտման դեպքում հանգեցնում է համակարգի էնտրոպիայի աճին:  Իսկ հավասարակշռության դեպքում, երբ կլանման և առաքման գործողությունների միջին քանակը միջինացված է, ատոմային էներգիայի միջին կորուստը բացակայում է (համակարգի էնտրոպիան մնում է հաստատուն): Ինչպես գիտենք, դասական մեխանիկան կատարելապես համամասնական է ժամանակի երկու ուղղություններին, ուստի հաշվի առնելով դասական մեխանիկայի հավասարումների անփոփոխությունը ժամանակի փոփոխության նկատմամբ, կարելի է եզրակացնել էնդրոպիայի միօրինակ փոփոխության գաղափարը:   Այնուամենայնիվ, entropy- ի միատոն աճի օրենք ստանալու համար անհրաժեշտ է ամրագրել ժամանակի ճշգրտման փաստը:   Timeամանակի երկու ուղղությունների անհավասարության գաղափարը արմատավորված է ձիասեռական մեխանիկայի մեջ, ուստի էնդրոպիայի աճի օրենքի առկայությունը հիմնված է քվանտային մեխանիկական դիտարկումների վրա:   Վերը նշված 2  հակադարձ և հարկադիր ճառագայթման բացահայտումները կարող են օրինակ ծառայել:  Իրոք, անցումների գոյության իրողությունը պարտադիր որոշում է այն փաստը, որ 2 2 գործընթացի արդյունքի ժամանակը շտկվում է, քանի որ 1  գործընթացի արդյունքի հավանականությունը կանխորոշվում է 1 անցողիկով, որը կարող է առաջանալ միայն այն դեպքում, եթե այն անցել էր 2-ից առաջ ( (որն ակնհայտ է): Եվ, ինչպես վերը տեսանք, 2N ատոմների ժամանակի ատոմների կանոնավոր անհավասարությունը հանգեցնում է փակ համակարգի էնտրոպիայի աճի եզրակացությանը:   Այսպիսով, քվանտային մեխանիկական դիտարկումներում ժամանակի երկու ուղղությունների ֆիզիկական անհավասարության մակրոսկոպիկ ընդհանրացումը հանգեցնում է էնտրոպիայի աճի օրենքին: Գրականություն 1. Тарасов Л. В. Քվանտային հիմնական մեխանիկա: Մ.  "Ավագ դպրոց". 1987. 286 էջ .2. Landau LD, Lifshitz E. М. Վիճակագրական ֆիզիկա: Մ.  «Գիտություն»: 1964. 565 էջ 4: Джеммер М. Волюция понятий квантовой механики. Մ.  «Գիտություն»: 1985. 379 սմ  «Գիտություն»: 1977. 406 p.6. Шпольский. В. Ատոմային ֆիզիկա, հ. 2. Մ.  «Գիտություն»: 1974. 447 էջ Տեղեկություններ հեղինակի մասին Հրաչիկ Ս. Նիկողոսյանի մասին - Ֆիզիկայի, տեխնոլոգիայի ամբիոնի դոցենտ և դրանց դասավանդման մեթոդները, ֆիզ. Մաթ. գիտնականի թեկնածու, էլ. ։

Աշխատանքում դիտարկվում է հարկադրական ճառագայթման երևույթի  պատճառաբանվածությունը  ջերմադինամիկայի  երկրորդ  օրենքի  տեսանկյունից։
  Ի ցույց է դրվում քվանտային երևույթների մեկնաբանություններում վիճակագրական  պատկերացումների,  մասնավորապես  էնտրոպիայի  գաղափարի  կիրառությունը։
