Մանրադիտակի գերհաղորդակցման մեխանիզմը բարձր ջերմաստիճանի գերհաղորդիչներում (BPH) դեռ ամբողջությամբ պարզված չէ:   Պարզվել է, որ գրեթե բոլոր միկրոսֆերաները ունեն կառուցվածքային արատների տարասեռ բաշխում [2]:   Այս բաշխումը զգայուն է խառը ատոմների տեղակայման, տարբեր ռեժիմների ջերմային մշակման և դրանցում թթվածնի ստոյչիոմետրի և պոլիկրիստալ հատիկների չափի նկատմամբ [27]:   Մանրադիտակի աններդաշնակության առկայությունը հիմնականում պայմանավորված է գերհաղորդիչների մեջ այնպիսի երեւույթների դրսեւորմամբ, ինչպիսիք են տատանվող հաղորդունակությունը, կեղծ կոտլետը և Մեյների պարամագնիսականությունը [1,7,8]:   Ավելին, BGH- ի շատ բնութագրեր վերը նշված ազդանշանների հետևանքով ցույց են տալիս շատ անկայուն ժամանակային պահվածք [4-6]:   Այս վարքի բնութագրերի ուսումնասիրությունը, ինչպես կիրառական արտաքին, այնպես էլ իր սեփական մագնիսական դաշտում (պայմանավորված տրանսպորտային հոսանքով), կարող է լրացնել մեր գաղափարները գերհաղորդիչ մեխանիզմի ձևավորման և կայունության մասին մանրադիտակային մակարդակում [9-14]:   Ույց է տրվել, որ իտրիումի պոլիկրիստալների սինթեզից հետո սենյակային ջերմաստիճանում երկարաժամկետ պահպանման ընթացքում գերհաղորդիչ հատիկների գրեթե մակերեսային տիրույթում առաջանում է ամորֆ շերտ մինչև 20 նմ հաստություն `օդում ջրի գոլորշու հետ փոխազդեցության պատճառով: [9-15]:  Իրականացված հետազոտությունը կարևոր է ինչպես նմուշի բնութագրերի կայունությունը հստակեցնելու համար իրենց և արտաքին դաշտերի նկատմամբ, այնպես էլ դրանց նախնական արժեքները վերականգնելու կամ բարելավելու ուղիներ գտնելու տեսանկյունից:   Մենք ուսումնասիրեցինք սինթեզից հետո 30 տարի սենյակային ջերմաստիճանում պահվող YBa 2 Cu 3 O x BGH պոլիստյուրներում նկատված կեղծոգոտիկ ռեժիմների ձևավորման ազդեցությունը, ինչպես նաև կարճաժամկետ կրկնակի ջերմային բուժման ազդեցությունը 400 ° C ջերմաստիճանում դրանց գերհաղորդման և նորմալ բնութագրեր [7]:   Սույն աշխատանքի նպատակն է ուսումնասիրել էլեկտրաբացասականության ժամանակային էվոլյուցիայի բնութագրերը և YBa 2 Cu 3 O x նմուշների կրիտիկական բնութագրերը `այդ ջերմային բուժումը լայն սպեկտրի փոփոխական տրանսպորտային հոսանքի դեպքում երկու տարվա ընթացքում: հեղուկ ազոտի ջերմաստիճանը:  Փորձարարական մանրամասներ Ուսումնասիրության համար ընտրվել են բազմաբյուրեղային YBa 2 Cu 3 O x նմուշներ, որոնք սինթեզվել են սովորական եղանակով `9 ժամ 60 ° C ջերմաստիճանում 9 ժամ տաքացնելով օդը [16,17] և պահպանվել սենյակային ջերմաստիճանում շուրջ 30 տարի:   Ռենտգենյան լյումինեսցենցիայի չափումները ցույց տվեցին, որ այս նմուշներում բարիումի ատոմների կոնցենտրացիան քաշով մոտ 3-4% -ով ցածր է, համեմատած նախկինում 950 ̊C ջերմաստիճանում սինթեզված նմուշների հետ [16,17]:   30 րոպե 400 ° C ջերմաստիճանում օդի մեջ մեկանգամյա բուժումից հետո այս նմուշները դանդաղ (3-4 աստիճան / րոպե) հովացվեցին սենյակային ջերմաստիճանում ՝ վոլտամետր բնութագրեր ստանալու համար:  Որոշումից հետո, կրկնակի ջերմային մշակումից հետո, այս նմուշները արագորեն (150-200 աստիճան / րոպե) սառեցվեցին սենյակային ջերմաստիճանում և պահվեցին մինչև 2 տարի:   28 (5, 7, 29, 121, 366, 547 և 732 օր) պահեստավորման ժամանակի ֆիքսված արժեքների համար (78-290) Կ ջերմաստիճանի տիրույթում, հատուկ դիմադրության r (T) կորերի ընտանիքը Նմուշների ջերմաստիճանային կախվածությունը որոշվել է `օգտագործելով 10mA կայուն տրանսպորտային հոսանք [7, 16,17]:   Երկրի մագնիսական դաշտում հատուկ դիմադրության տրանսպորտային հոսանքի ժամանակ հատուկ դիմադրության կորերի ընտանիքը որոշվել է հեղուկ ազոտի I (0,1-300) մԱ տրանսպորտային հոսանքների տիրույթում նշված ժամանակների համար:   Ստացված r (T) կորերից որոշվել է T Con և հատուկ դիմադրություն ՝ կախված պահման ժամանակից ta:   Նշենք նաև, որ ուսումնասիրված նմուշները ուղղանկյուն զուգահեռագծի տեսք ունեին հետևյալ չափսերով. 4.7 × 1 3 1.2 մմ 3:  Նկ. 1-ում ստացված արդյունքների քննարկումը ցույց է տալիս հատուկ դիմադրության r (78K) տրանսպորտային հոսանքի կորերի ընտանիքը հեղուկ ազոտի ջերմաստիճանում 5-ից 732 օրվա սահմաններում `ջերմային բուժումից հետո պահեստավորման տարբեր ժամանակների համար:   Այս կորերը տրված են ներկայիս տիրույթի համար (0,1-30) մԱ, քանի որ այդ դեպքում կորերի ոչ մոնոտոնային կախվածությունից ՝ փոխադարձ խաչմերուկները համեմատաբար փոքր են, և դրանք հեշտ է տարբերել և համեմատել դրանց հետ: միմյանց.   Գծապատկեր 2-ը ցույց է տալիս r (ta) ժամանակի փոփոխության կորերի ընտանիքը, որը ստացվել է Նկար 1-ում ցույց տրված կորերից `0.4-ից 250 մԱ տրանսպորտային հոսանքների սահմաններում որոշ ֆիքսված արժեքների համար:   Նկ. 3-ը ցույց է տալիս նաև ցածր ջերմաստիճանի հատուկ դիմադրության և ջերմաստիճանի կախվածությունը GH անցման սկզբում: Փոխադրման ընթացիկ r (78K) - Ես կախվածության կորերի ընտանիք եմ `պահեստավորման տարբեր ժամանակների համար` 29 անգամից:   Ինչպես պարզվեց (նկ. 1), ta- ի ցանկացած ֆիքսված արժեքի համար հոսանքի ավելացումը ուղեկցվում է r- ի (78K) աճով, ինչը նման է դրական մագնիսականության երեւույթին [9,11,13] և պայմանավորված է նմուշով անցնող անընդհատ հոսանքով: իր սեփական մագնիսական դաշտով [9]:   Նույն նկարը (նկ. 1) նաև ցույց է տալիս, որ ֆիքսված ta- ի համար դիտարկվող մագնիսական դիմադրությունը մեծ արագությամբ մեծանում է փոքր արժեքային տիրույթում, և հոսանքի մեծացման հետ մեկտեղ, r (I) աճի տեմպը ածանցյալ է կախվածության կորը, աստիճանաբար նվազում է: հագեցման միտում:  Հաստատուն հոսանքի շատ փոքր արժեքների դեպքում (I <1mA) հատուկ դիմադրությունը կախված է հիմնականում պահեստավորման ժամանակից (նկ. 2 ա):   Իսկ ավելի մեծ հոսանքների դեպքում առանձնանում են ժամային գոտիները, որտեղ նկատվում է և՛ նվազում, և՛ ավելացում (տե՛ս նկ. 2):   Ընթացիկ մեծացման հետ մեկտեղ r (ta) կորերը ցուցադրում են հստակ սահմանված տատանողական վարք, որի ամպլիտուդը նվազում է բավականաչափ մեծ հոսանքներով (նկ. 2 գ), իսկ դանդաղ ընթացքի տիրույթում, այսինքն ՝ ավելի բարձր ta արժեքների համար, հետագա աճ նկատվում է հատուկ դիմադրություն:   Այս արդյունքը կարելի է բացատրել հետևյալ կերպ.   Մեր նախորդ աշխատանքում մենք ցույց տվեցինք, որ այս նմուշներում, անգամ կրկնակի ջերմային մշակումից հետո, զրոյական դիմադրություն չի նկատվում նույնիսկ հեղուկ ազոտի մեջ, քանի որ խաչմերուկող կապերից շատերը կոտրվել են արագ հովացման արդյունքում առաջացող դեֆորմացման ստրեսների պատճառով:   Իդեալական վիճակում տիեզերական ցանցում դատարկ O5 թթվածնի հանգույցները զբաղեցնում են թույլ կապակցված շարժական թթվածնի ատոմները, որոնք ջերմային բուժումից հետո մնացել են իրենց O1 դիրքում:   Դրանից հետո նմուշը անցնում է թափանցող վիճակի ՝ տարբեր չափերի գերհաղորդիչ և նորմալ կլաստերային կազմավորումների պատճառով:   Այս պայմաններում գերհաղորդիչ կլաստերների հաղորդակցման ուղիները շատ փոքր են, և դրանց չափը և նրանց միջև հեռավորությունները զգայուն են տրանսպորտային հոսանքի նկատմամբ:   Հետեւաբար, նույնիսկ ամենափոքր հոսանքներում (I <1mA), լիակատար գերհաղորդունակության վիճակ (0 դիմադրություն) չի նկատվում նույնիսկ հեղուկ ազոտի մեջ (նկ. 2 ա):   Երկարատև ելակետային նմուշներում Y և Ba ենթացանցերում մեծ թվով թերությունների առկայությունը հանգեցնում է ջերմային մշակումից հետո T Con- ի դանդաղ նվազմանը (նկ. 3) [7.18,19]:   Այսպիսով, T con- ը մեկ ամսվա ընթացքում 84.5 Կ-ից նվազում է ընդամենը 1 Կ-ով, և 1.5 տարի անց (547 օր) անընդհատ ավելանում է, հասնում է 91 Կ, իսկ 2 տարի անց `88.3 Կ:   Հայտնի է, որ պոլիկյուրիստական ​​նմուշների մեջ հացահատիկի միջին չափի իջեցումը նպաստում է դրանցում աններդաշնակության առաջացմանը [18]:   Հայտնի է նաև, որ իտրիումի մոնոկրիստալների երկարատև ծերացումը օդում կամ դրանց ցածր ջերմաստիճանի ջերմային բուժումը նույնպես հանգեցնում է նման երեւույթի. 30 գերհաղորդիչ փուլերի առաջացում միմյանց շատ մոտ տարբեր համամասնություններով և կրիտիկական ջերմաստիճաններով [7: 18-20] ,   Նման փուլերի համատեղ գոյությունը որոշում է նմուշում տրանսպորտային հոսանքի անհավասար բաշխումը [21–22], ինչն իր հերթին կարող է հրահրել ինչպես կարգավորող, այնպես էլ կարգավորող գործընթացներ [11–13]:   Այսպիսով, իտրրիումի մոնոկրիստալներում հեղուկ ազոտի ջերմաստիճանում նկատվել է անոմալ երևույթ, ինչպես, օրինակ, իր սեփական մագնիսական դաշտի կողմից ստեղծված ցանցի անցում չկարգավորված վիճակից, որը բնութագրվում է հատուկ դիմադրության կորի գագաթով տրանսպորտային հոսանք [12]:   Այս գագաթը կապված է ամրացման ուժի փոփոխության հետ `նմուշի կետային թերությունների պատճառով:   Մեր նմուշների մեկ տարին (366 օր), r (I) կորի 22 մԱ տեղական գագաթնակետը, հավանաբար, կարող է նաև կապված լինել արատների նոր վերադասավորման հետ (նկ. 1):  Նկար 31 2. r- ի (78K) կախվածությունը ջերմային մշակումից հետո տողից Նկ. 3. r- ի (79.4KK) և T Con- ի կախվածությունը ջերմային բուժումից հետո ժամանակին: Այնուամենայնիվ, մեր դեպքում այս գագաթը նկատվում է շատ ավելի ցածր ներկայիս արժեքները, քանի որ բազմաբյուրեղ գերհաղորդիչները, ի տարբերություն մոնոկրիստալների, պարունակում են շատ ավելի բարձր կոնցենտրացիաներ: արատներ և ոչ միատարրություն, ինչը նրանց ավելի զգայուն է դարձնում արտաքին ազդակների նկատմամբ, ինչը հանգեցնում է այս գագաթի շեղմանը դեպի սեփական մագնիսական դաշտերի ցածր արժեքների տիրույթ:   Մյուս կողմից, 22 mA- ի ընթացիկ տիրույթում գագաթնակետից հետո նկատվող r- ի (78K) զգալի նվազումը <I <25 mA (նկ. 1, մեկ տարի անց) նույնպես ցույց է տալիս նմուշի բացասական մագնիսական դիմադրություն [9, 11,13] (նկ. 1): )   Վերջին արդյունքները վկայում են, որ պոլիկրիստալ PCB- ները կարող են իրականում դիտվել ոչ թե որպես երկաստիճան, այլ որպես բազմաստիճան համակարգեր, այսինքն `դրանց գերհաղորդիչ և 32 էլեկտրական փոխադրման բնութագրերը կարող են ցուցադրել բազմաստիճան անցումներ` կախված օգտագործվող արտաքին դաշտերից:   Քանի որ մանրադիտակի մակարդակում արատների տարասեռ բաշխումը հանգեցնում է կրիտիկական ջերմաստիճանում միմյանց շատ մոտ գտնվող ցածր ջերմաստիճանի գերհաղորդիչ փուլերի ձևավորմանը, մեր նմուշների այս փուլերից յուրաքանչյուրը կարող է ունենալ իր ժամանակային էվոլյուցիան ՝ կախված տրանսպորտային հոսանքից [1, 14]:   Նման ենթադրությունը կարող է պայմանավորված լինել մեր նմուշներում էլեկտրական և կրիտիկական բնութագրերի ժամանակային փոփոխության ընթացքում նկատվող ոչ միօրինակ և ոչ միշտ լիարժեք վարքով (նկ. 1-3):   Պետք է նշել նաև, որ էլեկտրական և գերհաղորդիչ հատկությունները պայմանավորված են տարածական ցանցի O1, O4 և O5 հանգույցներում թթվածնի ատոմների կարգավորման աստիճանից [7]:   Ավելին, Τ Con- ը որոշվում է հիմնականում O4 հանգույցներում զբաղվածության քանակով, և հաղորդունակությունը `դրանց բոլոր երեք հանգույցներում դրանց առկայությամբ:   Հետեւաբար, ջերմային բուժումից հետո Τ Con- ի և r- ի ժամանակային փոփոխությունները կարող են լինել ոչ միատարր (նկ. 3):   Τ Con- ի ժամանակային փոփոխության մեջ նկատվող արագ և դանդաղ բաղադրիչների առկայությունը կարելի է վերագրել նմուշում թթվածնի ատոմների դիֆուզիոն գործընթացներին, համապատասխանաբար, կարճ և երկար կլաստերային կազմավորումների մեջ:  Ձեռք բերված երեւույթների իրական պատճառները պարզելու համար անհրաժեշտ է իրականացնել հետագա հետազոտություններ, որոնք կիրականացվեն ինչպես առանձին `տարբեր մեծության արտաքին և ներքին մագնիսական դաշտերի, այնպես էլ դրանց միաժամանակյա կիրառման միջոցով:  Եզրակացություն ուցադրվում է, որ մանրադիտակային բաշխված գերհաղորդիչ [10] և նորմալ վիճակի արատները GH նմուշներում, որոնք խիստ զգայուն են կիրառվող հոսանքների նկատմամբ և ժամանակի ընթացքում վերադասավորվում են ՝ առաջացնելով տարատեսակ երևույթներ:   Մասնավորապես, նկատվում է հատուկ դիմադրության և կրիտիկական ջերմաստիճանի ոչ միապաղաղ ժամանակային կախվածություն:   Այս երկու հատկությունների ժամանակային փոփոխությունները միշտ չէ, որ ամբողջական են:   Կիրառական տրանսպորտային հոսանքների համեմատաբար բարձր արժեքների նկատմամբ հատուկ դիմադրությունը ցույց է տալիս հստակ տատանողական վարք:  Կիրառական տրանսպորտային հոսանքի ազդեցության տակ նկատվում է նաև անոմալ երևույթ. Փոթորկի ցանցի անցում չկարգավորված վիճակից կարգավորվող վիճակի:  Վերոնշյալ բնութագրերի (Τ Con, r) ժամանակային փոփոխությունների առանձնահատկությունները ջերմային մշակումից հետո, հավանաբար, պայմանավորված են միկրոսկոպիկ մակարդակում 33 տարբեր գերհաղորդիչների և նորմալ փուլերի մեծ թվով գերհաղորդիչ նմուշների օգտագործմամբ:   Նման նմուշները կարող են համարվել որպես մեծ հետաքրքրություն ներկայացնող օբյեկտներ միկրոկառուցվածքային տարասեռությունների վարքի ուսումնասիրության համար:   Ստացված երեւույթների հետագա մանրամասն ուսումնասիրությունը կնպաստի աշխատանքին, որն ուղղված է արտաքին դաշտերին ավելի կայուն և կատարյալ բնութագրերով գերհաղորդիչ նյութերի սինթեզմանը:  , ։

Ուսումնասիրվել է էլեկտրատրանսպորտային հատկությունների ժամանակային էվոլյուցիան YBa 2 Cu 3 O x բարձրջերմաստիճանային գերհաղորդիչ բազմաբյուրեղներում հեղուկ ազոտի ջերմաստիճանում՝հաշվի առնելով (ելնելով) տեսակարար դիմադրության տրանսպորտային հոսանքից կախվածությունը 0.1÷300 mA միջակայքում։
  Հաստատվել է, որ ինչպես գերհաղորդիչ վիճակի անցման սկզբի T con ջերմաստիճանը, այնպես էլ տեսակարար դիմադրությունը՝ r(78K) ջերմամշակումից հետո անցած 2 տարվա ընթացքում ժամանակից կախված դրսեւորում են ոչ մոնոտոն վարքագիծ, եւ ոչ միշտ են ընթանում համափուլ։
  Պարզվել է, որ այդ ընթացքում նմուշում դիտվել է տրանսպորտային հոսանքի մագնիսական դաշտով պայմանավորված դրական մագնիսադիմադրության։
  Սակայն ջերմամշակումից մեկ տարի անց, հոսանքների 22 mA <I< 25 mA միջանկյալ տիրույթում, դիտվել է նաեւ բացասական մագնիսադիմադրություն։
  Ստացված արդյունքները մեկնաբանվել են ելակետային նմուշներում միկրոսկոպիկ մակարդակով առկա եւ ջերմամշակումից հետո առաջացած անհամասեռ բաշխված գերհաղորդիչ եւ ոչ գերհաղորդիչ գոյացությունների վերաբաշխման մոդելի սահմաններում։
