ՔԱՆՏԱԴԻՊՈԼՈԳԻԱԿԱՆ Ռադիատորներ, որոնք կապված են մետաղական մասնիկների արտաքին էլեկտրամագնիսական դաշտի հետ. Ներածություն  Ամենապարզ համակարգը, որում կարելի է ձեռք բերել խճճվածություն, երկու քվանտային ռադիատորներից բաղկացած համակարգ է:   Այս համակարգի վերաբերյալ կատարվել են բազմաթիվ ուսումնասիրություններ [1-6], սակայն քիչ ուշադրություն է դարձվել խճճվածության և թուլացման գործընթացների կառավարմանը, ինչը առավել հետաքրքիր է քվանտային ինֆորմատիկայի մեջ կիրառման տեսանկյունից:   Հարկ է նշել, որ մասնավորապես խճճված վիճակի առաջացումը արագացնելու հնարավոր ուղիներից մեկը Purcell երեւույթն է, ինչպես նաև գերճառագայթահարման գործընթացը [6]:   Ուշագրավ արդյունքներ են ձեռք բերվել այդ գործընթացի վրա ռեզոնանսային տարրի ազդեցության դեպքում [7]:   Մենք դիտարկել ենք նման համակարգ և ուսումնասիրել խճճման արագացման վրա արտաքին ռեզոնանսային դաշտի լրացուցիչ ազդեցությունը: Օպտիկական հաճախականությունների ոլորտում քվանտային դիպոլային էմիտորներ (ՄՊD), ինչպիսիք են մոլեկուլները կամ քվանտային կետերը, մետաղական նանոմասնիկի (LMP) մեջ տեղակայված մակերեսային նանոմասնիկի (LMP) ռեզոնանսային կապը թույլ է տալիս վերահսկել ճառագայթման ճառագայթային էլեկտրամագնիսական էներգիան: էլեկտրամագնիսական էներգիա:   Մետաղական նանոկանգառի հետ մեկ մոլեկուլի փոխազդեցության վերաբերյալ փորձերը [9-11] հիմք են տալիս ընտրված ուղղությունը շարունակելու համար:   CDD-MNM համակարգի ամենաքննարկվող առանձնահատկությունը լյումինեսցենտային ճառագայթման փոփոխությունն է (ուժեղացում կամ թուլացում), որը որոշվում է ճառագայթային-ոչ ճառագայթային անցումների գծերով, որոնցից վերջիններն աճում են MNM- ի շրջակայքում [10- 14]: Սույն աշխատանքում մենք ցույց ենք տալիս, որ արտաքին ռեզոնանսային էլեկտրամագնիսական դաշտի առկայության դեպքում երկու ռեզոնանսային զուգակցված CPS- ներ MNM- ով կարող են կայուն գերակայության վիճակ կազմել ավելի արագ, քան մեկ CPS- ի ինքնաբուխ անցումը: Քննարկվող ռեզոնանսային համակարգի համար բավարարվում են հետևյալ կարևոր պայմանները. Լամպի մարման արագությունը շատ ավելի բարձր է (5 պատվերով), քան մեկ CPS- ի ինքնաբուխ անցման արագությունը:  Դա թույլ կտա հետաձգել MNM պատասխանը:   Միևնույն ժամանակ, ենթադրվում է, որ CDP-MNM-CDP կապն այնքան ուժեղ է, որ այդ համակարգի թուլացման գործընթացն ավելի արագ է, քան առանձին CDP- ն, ինչը, իր հերթին, թույլ կտա անտեսել ՔDPDP ինքնաբուխ անցումը: Ենթադրվում է, որ LMP- ի գրգռումը MNM- ում ազատ էլեկտրոնների տատանումների արդյունք է: անընդհատ դիտարկել:   Այս դասական հոսանքները հետագայում ներկայացվելու են LMP- ի քվանտային համահունչ պետություններով: Ենթադրվում է, որ ժամանակի սկզբում գրգռված է միայն մեկ CDD, և արտաքին ռեզոնանսային դաշտը այնքան թույլ է, որ բացառվում է երկու հուզված CD- ների վիճակը: Մենք գտնում ենք, որ արտաքին դաշտի և MNM- ի կապը ռեզոնանսային է, արտաքին դաշտի ուղղակի ազդեցությունը CDC- ների վրա անհամեմատ փոքր է, քան MNM- ի միջոցով ազդեցությունը: Երկրորդ ենթադրությունը թույլ է տալիս խնդիրը լուծել կիսադասարանական մոտեցմամբ:   Բացի այդ, CDP-MNM համակարգի թուլացման ռեզոնանսային զուգակցված դինամիկայի ուսումնասիրությունը պարզել է, որ քվանտային [16] և կիսադասարանների [17] մոտեցումները տալիս են նույն արդյունքը, երբ քվանտային մոտեցման դեպքում հոսանքները բնութագրվում են LMP- ի համահունչ պետությունները:   Սույն շարադրության մեջ մենք կօգտագործենք կիսադասարանական մոտեցում: Ակնարկ Քննարկվող CDD-MNM-CDD համակարգի սխեմատիկ տեսքը ներկայացված է Նկարում: 1-ում այն ​​բաղկացած է երկու նույնական CPC- ներից, որոնք տեղակայված են MNM- ի կենտրոնով անցնող գծի վրա, MNM- ի ձախ և աջ կողմերում, համապատասխանաբար Նկ. 1 Ենթադրվում է, որ CPS- ի ձախ կողմում գտնվող լազերային արտաքին զարկերակը, որը գտնվում է MNM կենտրոնից R10 հեռավորության վրա, զրոյից իջնում ​​է երկրորդ հուզված վիճակի, ապա CPS- ն անցնում է ոչ ճառագայթային անցում դեպի օպտիկական ակտիվ վիճակ 1: E1 էներգիայի հետ:   Այդ պահին (սկզբում) երկրորդ CDP- ն, որը գտնվում է MNM կենտրոնից R10 հեռավորության վրա, հանգստանում է E0 էներգիայի հետ:   Համակարգի մշակման դաշտ: → 0 անցումը ռեզոնանսային է ինչպես LMF- ի սեփական հաճախականության, այնպես էլ արտաքին դաշտի հետ:   Եռաստիճան համակարգի օգտագործումը թույլ է տալիս զսպել թուլացման գործընթացը գրգռման գործընթացից:  Համակարգի ալիքային ֆունկցիան հետևյալն է. (E1 + E0) t:    (2) Այստեղ ϕ00, ϕ10, ϕ01 են CPS համակարգի ալիքային գործառույթները, համապատասխանաբար, երբ երկուսն էլ հանգստանում են, առաջինը (ձախը) հուզվում է, մյուսը ՝ ոչ, իսկ երկրորդը (աջը) հուզվում է, և առաջինը չէ, b00, b10, b01 համապատասխան պետությունների հավանականության ամպլիտուդներն են:   CPS- ի առաջին (երկրորդ) դիպոլային պահը կլինի այն վայրը, որտեղ գ. c նշանակում է բարդ կոմպլեքս և ենթադրել, որ CD- ների հեռավորությունը MNM- ից շատ ավելի մեծ է, քան MNM շառավղը (նկ. 1 ա), և բոլոր չափսերն ալիքի երկարությունից փոքր են ՝  >> max [R10, R01], r << րոպե [R10, R01], այնպես որ MNM- ի կողմից նրանց կողմից ստեղծված դաշտը համարվի միատարր:   Այս դաշտը կունենա հետևյալ տեսքը. 3] = E⃗⃗⃗0e - i𝜔0t + cc                            (5) Այստեղ e0 և e2 համապատասխանաբար վակուումի և արտաքին միջավայրի դիէլեկտրական հաստատուններն են:   Այս դաշտից բացի, MNM- ի վրա ազդում է նաև արտաքին ռեզոնանսային դաշտը: է Օգտագործելով ժամանակի կախված Schr ինգ փոփոխության հավասարումը (6) հավասարումում տրված դաշտի տեսանկյունից, ինչպես նաև աշխատանքային դաշտի մոտավոր սահմաններում, մենք հավանականությունների համար ստանում ենք հետևյալ արտահայտությունները. ∗ 𝑑⃗) b01:                            (9) Կետ նշանակում է ածանցյալ ՝ ըստ ժամանակի:   Նշենք, որ նախնական փուլերը ներառված են b10, b01, b00, ինչպես նաև ℰ⃗0-ում:   Արդյունքում ստացված արտահայտությունները ավելի պարզ կտեսնվեն, եթե դիտարկենք ռեզոնանսային դեպքը (լամպի մարումները համեմատաբար դանդաղ են), այսինքն `առաջանում են հետևյալ հարաբերությունները. e1𝑟 + 2e2 | ≪ e1𝑖 և e2 e1𝑖: Առանց ընդհանուրությունը խախտելու, ենթադրեք, որ բոլոր մեծություններն իրական են:  Հաշվի առնելով նշվածը, մենք կունենանք այնտեղ, որտեղ կատարվում են հետևյալ նշանակումները. 6 ℰ⃗0𝑑⃗ ∗:             (13) Բազմապատկել (10)-ը β10, (11) β01- ով և ավելացնել, մենք ստանում ենք 2:                      (14) Այսպիսով, երեք դիֆերենցիալ հավասարումներից բաղկացած համակարգը (10-12) բերվեց այն բաղկացած է երկուսի (12, 14) -ից:   Լուծելով վերջինը `մենք ստանում ենք այստեղ. Եվ Ա-ն b00 որոշելու հաստատուններ են  𝛾 = √𝑞2𝜒2 - 4𝛼2:                                              (16) 2 = 1 նախնական պայմաններից:   Ենթադրենք, որ ստեղծողը, b01 (0) = 0, b00 (0) = 2   Վերջապես, հավանականությունը 1, b10 (0) = 1, այս պայմաններում 𝜒 = β10 Ամպլիտուդների համար մենք կգրենք. 2.                                      (19) Այստեղ ՝ A =  , Արդյունքները քննարկելուց առաջ անդրադառնանք վերևում արված մի շատ ուժեղ ենթադրության, ըստ որի ՝ ՔDPDP-ՄՆՄ-ՔԴԿ համակարգի թուլացումն ավելի արագ է, քան մեկուսացված ՔDPՊ-ից:  Հավասարություններում (17-19) նշվում է, որ միացված համակարգի թուլացման արագության բնութագրական արժեքը.   Մեր ենթադրությունների սահմաններում արտաքին դաշտը փոքր է, այնպես որ ((16) –ի արտահայտության մեջ արմատի տակ երկրորդ գումարը, որը պայմանավորված է դաշտով, փոքր կլինի առաջին արտադրանքի կողմից:  Այսպիսով, kazjin- ից, և վիի արժեքը մեծապես որոշվելու է 𝑞β10- ով Մենք օգտագործում ենք Wigner-Weitzkopf- ի տեսության արդյունքները [18], որտեղ J- ը ալիքի երկարությունն է, որը համապատասխանում է CDP- ի անցմանը: Ընդհանուր դիէլեկտրիկների համար (օր. ՝ ապակի կամ պոլիմեր) =2 = 2.25, ռեզոնանսային պայմանները (լամպի դանդաղ մարման համար) հետևյալն են. Ոսկին ∼530 նմ ալիքի երկարության համար e1𝑖 352.35 քում արծաթի համար ∼400 նմ ալիքի երկարության համար e1𝑖 ≅0.22 [19] ,  Հաշվի առնելով 5nm շառավղով MNM- ը և վերցնելով առավելագույնը [R10, R01] = 15 նմ, մենք ստանում ենք հարաբերակցությունը η-ի համար, մի դեպքում `≈17 (ոսկի), իսկ մյուս դեպքում` ≈77 (արծաթ), այդպիսով լիովին արդարացնելով վերը նշված մոտավորությունը: Արդյունքներ և ամփոփում Եկեք նշենք դիտումը, անցնելով սիմետրիկ CDD-MNM-CDD համակարգին, այսինքն այն դեպքում, երբ R10 = R01:  2a, b նկարը ցույց է տալիս ոսկու նանոմասնիկի դեպքում b00, b10, b01 հավանականությունների ամպլիտուդների քառակուսիների կախվածությունը ժամանակից ( միավոր):  Ռեզոնանսային տարրի առկայության դեպքում (առանց դաշտի) CPS- ի թուլացման ուսումնասիրությունները [7,16,17] ցույց տվեցին, որ ռեզոնանսային կապակցված CDD համակարգի թուլացման վարքը այլևս չի բնութագրվում էքսպոնենտով, ինչպես Wigner- ի դեպքում: -Weitzmann [18], բայց ցույց է տալիս աստիճանական վարք, նկ. 2-ից թվում է, որ դաշտի առկայության պայմաններում այս միտումը նույնպես պահպանվում է: , Մյուս կողմից, արտաքին դաշտի առկայության դեպքում առաջանում է նաև կայուն գերադրական, խճճված վիճակ, որը հնարավոր է վերահսկել դաշտի ուժգնությունը փոխելով:  Դաշտի բացակայության դեպքում ուժեղ ենթադրություն է արվում `նույն խնդիրը իրագործելի դարձնելու համար [7]: Ենթադրվում է, որ ժամանակի սկզբում արդեն կա գերադրական պետություն զրոյից բացի այլ հավանականությամբ:   Տեխնիկական իրականացման տեսանկյունից այս պայմանը բավականին դժվար է իրականացնել, մինչդեռ հատկանշական է, որ դաշտի առկայության դեպքում գերադրական պայմանն առաջանում է առանց նման նախապայմանների:  Ներկայիս արագ զարգացող քվանտային ինֆորմատիկայում գործնական նշանակություն ունեն CPS- ի անցումային գործընթացները, ինչպես նաև վերջիններիս հնարավոր կառավարումը:   Ինչպես ցույց է տրված Նկարում: 2-ից, կախված դաշտային-ժամանակային կայունությունից (α) և MNC- ի միջոցով MNC- ի միջոցով բնութագրող անցումային ժամանակի հարաբերությունից, անցումային գործընթացը փոխվում է (արագանում կամ դանդաղում է), այդպիսով կատարելով վերը նշված գործընթացը կառավարելի   Հատկանշական է, որ α / q հարաբերակցությունը կարող է փոխվել ցանկացած դաշտի մեծությունը փոխելու միջոցով, ինչպես երեւում է (13) -ից, α / q հարաբերակցության մեծությունը կարող է փոխվել `փոխելով CD- ների հեռավորությունը MNM- ից: , Ամփոփելով, մենք վերլուծականորեն ուսումնասիրել ենք MNM- ի հետ ռեզոնանսային կապակցված երկու MRI- ների թուլացման դինամիկան `օգտագործելով կիսադասակարգային մոտեցում և հասել ենք հետևյալ արդյունքների. Առանց նախապայմանների (սկզբում ոչ զրոյական գերադրական վիճակ). չափը և CDP-MNM հեռավորությունը, CDP-MNM-CDP համակարգի անցման գործընթացը կարող է վերահսկվել (արագացնել կամ դանդաղեցնել): Նկ. 2. CDD– ով գրգռված հանգիստ վիճակի 00 հանգստի ամպլիտուդների կախվածությունը քառակուսիներից, համապատասխանաբար b00, b10, b01, նորմալացված ՝ ըստ մեկուսացված CDD- ի թուլացման ժամանակի, բավարարելով α = 0,1q դաշտային պայմանները ( ա) և α = 0.22q (բ) արժեքների դեպքում: Գրականություն Թորգոմ Եզեկյան Քվանտային երկբևեռ ռադիատորներ, որոնք կապված են մետաղական նանոյի հետ ։

Հետազոտվում է մետաղական նանոմասնիկի միջոցով ռեզոնանսորեն կապված երկու  քվանտային  դիպոլային  ճառագայթիչների  (մոլեկուլների,  կիսահաղորդչային  քվանտային  կետերի  և  այլն)  ռելաքսացման  վարքն  արտաքին  ռեզոնանսային  էլեկտրամագնիսական  դաշտի  առկայության  պայմաններում։
   Ցույց  է  տրվել,  որ  արտաքին  դաշտը  էապես  նպաստում է համակարգում ձևավորված խճճված վիճակի ռելաքսացման ընթացքի արագացման  վրա`  հատկապես  նրա  սկզբնական  էտապում։
   Հատկանշական  է,  նաև,  որ  դաշտի  առկայության  դեպքում  համակարգը  ռելաքսացվում  է  ոչ  ամբողջությամբ,  այլ  մասնակիորեն։
   Արտաքին  էլեկտրամագնիսական  դաշտի  օգնությամբ  ռելաքսացման  պրոցեսի  կառավարման հնարավորությունը, ինֆորմացիայի մշակման օպտիկական համակարգերի տարրային  հենքը հարստացնելու ուղիներից է։
