+gℓθ=0.{\displaystyle {\mathrm {d} ^{2}\theta  \over \mathrm {d} t^{2}}+{g \over \ell }\theta =0.}මෙම සමීකරණයේ විසඳුමθ(t)=θ0cos⁡(gℓt)|θ0|≪1{\displaystyle \theta (t)=\theta _{0}\cos \left({\sqrt {g \over \ell }}t\right)\quad \quad \quad \quad |\theta _{0}|\ll 1}මගින් දෙනු ලබයිමෙහි θ0{\displaystyle \theta _{0}}   යනු අවලම්භය දෝලනයවන විශාල ම කෝණයයි. ආවර්ත කාලය යනු පුර්ණ දෝලනයක් සිදුවීම සඳහා ගතවන කාලයයි. එය 2π{\displaystyle 2\pi } යන්න ඉහත කොසයින සමීකරණය තුළ වූ  කාලය සමග ගුණ කරන කොටස  මගින් බෙදීමෙන් ලැබේ.(මෙහි gℓ{\displaystyle {\sqrt {g \over \ell }}} )T0=2πℓg|θ0|≪1.{\displaystyle T_{0}=2\pi {\sqrt {\ell  \over g}}\quad \quad \quad \quad |\theta _{0}|\ll 1.}බමරුවට ඉහළින්  අවලම්භයේ පැද්දුම[සංස්කරණය]සරළ අනුවර්තීය චලිතය සමහර අවස්ථාවල දී ද්විමාන වෘත්ත චලිතයක ඒකමාන ප්‍රක්ෂේපණයක් ලෙස සැලකිය හැක. පටිගත ධාවකයක වූ (record player)  බමරුවට 